

meat ‘ail Mitteilungen aus dem Gebiete der Röntgenstrahlen. 949 
bietet, ein Atom als einfachen Dipol, d. h. als Aus- Tonisierung bzw. Aufladung des Elektrometers. Dann 
gangspunkt einer einzigen einfachen Kugelwelle an- 
zusehen, wie es meist geschieht. Zwar hat Laue in 
seiner ursprünglichen Theorie beim Ausstrahlungs- 
vermögen des einzelnen Atoms einen Faktor ap unbe- 
stimmt gelassen, der von der Richtung der einfallen- 
den und der austretenden Wellen abhängt und eben 
den Interferenzeffekt der verschiedenen Dipole im ein- 
zelnen Atom, d. h. seiner räumlich getrennt schwin- 
genden Elektronen, darstellen sollte — aber es ist bis 
in die neueste Zeit nicht möglich gewesen, von diesem 
Waktor wirklich Gebrauch zu machen. Erst seitdem 
unsere sonstigen Vorstellungen vom Aufbau der Atome 
aus Elektronen an Genauigkeit gewonnen haben, sucht 
man das Lauesche y mit diesen Anschauungen in Zu- 
sammenhang zu bringen. So hat bekanntlich Debye, 
z. T. gemeinsam mit Scherrer, den Interferenzeffekt 
theoretisch wie experimentell untersucht, der von den 
räumlich getrennten Elektronen im Atom herrührt — 
insbesondere bei Lithiumfluorid. 
In Flüssigkeiten und wahren „amorphen“ festen 
Körpern (wenn es überhaupt solche gibt, in denen die 
Atome auch in kleinsten Teilen der Materie regellos 
nebeneinander liegen) überlagern sich die Wirkungen 
von Atom zu Atom ohne feste Phasenbeziehung, und 
der Interferenzeffekt der Elektronenanordnung im 
Atom macht sich nur als Mittelwert im „Streuungs- 
vermögen“ des Stoffes bemerkbar. In der Tat könnten, 
wie Debye und neuerdings auch Glocker gezeigt haben, 
aus genauen Messungen des Streuungskoeffizienten (die 
auch seine Abhängigkeit von der Richtung gegen den 
Primärstrahl umfassen) Bestätigungen oder Wider- 
legungen von Atommodellen entnommen werden. 
In Kristallen sind die Atome nur mit gewissen 
Orientierungen gegen die Kristallaxen vorhanden, und 
die infolge der Elektronenanordnung bevorzugten Aus- 
strahlungsrichtungen werden deutlicher hervortreten 
können, als bei der Mittelwertbildung im amorphen 
Körper. Gewisse Schwierigkeiten bei der Erklärung 
von Laueaufnahmen — also bei der empfindlichsten 
Kontrollmethode von bekannten Kristallstrukturen — 
müssen vermutlich auf die Ungleichmäßigkeit der 
atomaren Ausstrahlung zurückgeführt werden (vgl. 
Ewald-Kratzer-Citron, Verh. D. phys. Ges. 1920, S. 36). 
Die theoretischen Arbeiten von Coster (Proc, Roy. 
Acad. of Sciences, Amsterdam X YJ, 1919) und Kolk- 
meyer (ebenda, XXIII, 1920) über die Verträglichkeit 
von ausgedehnten kreisférmigen Elektronenbahnen im 
Diamant mit den Röntgenaufnahmen behandeln nach 
Fragestellung und Methode ein sehr verwandtes Pro- 
blem, da es sich hierbei auch um die Ausstrahlung ge- 
wisser Elektronensysteme im Kristall handelt. 
In einer neuen Arbeit teilt W. L. Bragg (zus. mit 
R. W. James und C. H. Bosanquet, Phil. Mag. 41, März 
1921, S. 309—337) experimentelle und theoretische 
Untersuchungen über „die Intensität der Reflexion 
von Röntgenstrahlen an Steinsalz“ mit. Die praktisch 
einzig brauchbare Definition des Reflexionsvermögens 
einer Fläche muß an den mit konstanter Winkel- 
geschwindigkeit w gedrehten Kristall anknüpfen, da 
sonst die zufällige Oberflächenbeschaffenheit des Kri- 
stalls mitspricht. Sei E die Energie, die aus einem 
monochromatischen Primärstrahl abgespalten und in 
den breiten Schlitz der Jonisierungskammer insgesamt 
hineingeworfen wird, wenn der Kristall durch die Re- 
flexionsstellung hindurchgedreht wird; sei ferner J die 
vom Primärstrahl selbst in einer Sekunde erzeugte 
Map 
ist en eine „bestimmte Größe von physikalischer Be- 
deutung“, welche von der Güte der Oberfläche deshalb 
nicht abhängt, weil beim Hindurchdrehen durch den 
Winkelbereich der Reflexion (bei der Braggschen 
Blendenanordnung meist 114°) jedes überhaupt spiege- 
lungsfähige Stückchen der Oberfläche sein Teil früher 
oder später reflektiert. Bragg hat zunächst die Re- 
flexionen höherer Ordnung an Würfel-, Dodekaeder- und 
Oktaeder- sowie vier weiteren Flächen mit der Re- 
flexion erster Ordnung an der Würfelfläche verglichen, 
welche bei weitem am stärksten ist. Trägt man die 
Wurzeln aus den Intensitäten, also die Amplituden 
der reflektierten Strahlen, als Funktion des Re- 
flexionswinkels $ auf, so ordnen sie sich auf zwei 
glatten Kurven an, von denen die eine der gleich- 
phasigen Überlagerung (Cl -+ Na), die andere der ent- 
gegengesetztphasigen Überlagerung (Cl—Na) ent- 
spricht. Durch Addition bzw. Subtraktion ist aus 
diesen experimentellen Daten zu gewinnen, mit welcher 
Amplitude die Ionen Cl bzw. Nat bei veränderlichem 
Winkel $ ausstrahlen, wenn noch rechnerisch der 
Lorentzsche und Debyesche Faktor angebracht wird. 
Man erhält auf diese Art recht einfach und sauber das 
atomare Streuungsvermögen für Rh-Eigenstrahlung 
(0,615 A) als Funktion der Richtung gegen den Pri- 
märstrahl. Es ergibt sich ein anfangs schneller, später 
geringer, monotoner Abfall mit zunehmendem Winkel 
0. Das schwerere Chlor hat nicht nur bei kleinen 9, 
sondern bei allen Winkeln ein stärkeres Streuungs- 
vermögen als Na. Die Art der Winkelveränderlichkeit 
des Streuungsvermögens ist nach Bragg durch die ge- 
wöhnlich benutzten Atommodelle von bekannten Di- 
mensionen (siehe W. L. Bragg, Phil. Mag. 40, 1920, 
S. 169, oder Fajans und Grimm, Zts. f. Phys. II, 1920, 
S. 266) und mit annähernd festen Elektronenlagen 
nicht erklärbar. Denn diese Modelle ergeben Kurven, 
die durch Null gehen, um dann wieder anzusteigen — 
d. h. es gibt bei solchen Atomen Richtungen, in denen 
die Strahlungsbeiträge der Elektronen sich aufheben. 
Würde man die Dimensionen dieser Atome genügend 
verkleinern, so könnte man zwar innerhalb des unter- 
suchten Winkelbereichs eine monotone Intensitätskurve 
erreichen, aber zugleich würde der charakteristische 
Abfall der Streuung bei kleinen Winkeln # ausbleiben 
— da ja, wenn die Dimensionen der Elektronenwolke 
kleiner als die Röntgenwellenlänge werden, die Wir- 
kung des gesamten Atoms derjenigen eines einfachen 
Dipols sich immer mehr nähert. Bragg sieht einen 
Ausweg aus dieser Schwierigkeit, wenn angenommen 
wird, daß die Elektronen in starker Bewegung be- 
griffen sind, und zwar um so mehr, je weiter außen 
am Atom sie sich befinden. Um den typischen Ein- 
fluB einer solchen Annahme rechnerisch prüfen zu 
können, setzt er radiale Schwingung der Elektronen 
um Mittellagen („Schalen“) bis zum Kern an, wobei 
z. B. für Cl als Schalenradien die Werte 
1. Schale: 2 Elektronen Radius 0,12 AE 
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genommen werden. Denkt man an das urspriingliche 
kubische Atom oder Ion von Born und Landé, bei 
dem die Elektronen nur geringe Bewegungen um die 
Wiirfelecken ausführten, so wäre der Braggsche An- 
satz nicht recht verständlich. Jedoch trifft er den 
Kern wohl, wenn ein kubisches Atom mit großen Um- 
