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laufsbahnen vorhanden ist, wie es nach "den: neueren 
Untersuchungen von ;Landé (auch am tetraedrischen 
C-Atom) möglich scheint. Jedenfalls 1aBt sich der An- 
schluß der Streuungskurve an die beobachtete infolge 
dieser Herabsetzung der Wirkung der äußeren Elek- 
tronen erheblich verbessern. 
Die Kurven für die Richtungsabhängigkeit der 
Atomstreuung werden von Bragg und seinen Mitarbei- 
tern auch für andere Modelle von Nat und Cl” auf- 
gestellt, z. B. ein Cl-Ion, bei dem die Elektronen fest 
auf den oben angegebenen Schalen liegen. Bei diesen 
Kurven fällt ein gewisser Gegensatz zu den Kurven 
von Glocker und Kaupp (Ann. d. Phys. 64, 541, 1921) 
auf, die z. T. für annähernd gleiche Schalenradien und 
Wellenlängen gelten. Gerade das Verschwinden der 
berechneten Ausstrahlung des Modells unter gewissen 
Richtungen, aus welchem Bragg einen Teil seiner 
Schlüsse zieht, fehlt in den Kurven der deutschen. Ver- 
fasser. 
Bragg und seine Mitarbeiter geben über die Art 
der Berechnung keine Einzelheiten an. Da sie aber 
die Amplituden graphisch auftragen, so liegt die Ver- 
mutung nahe, daß sie bei der Bestimmung der von 
allen ‚Schalen ausgestrahlen Energie das Wechselglied 
nicht ‘berücksichtigt haben und ihre Rechnung falsch 
ist. In der Tat teilt mir R. Glocker freundlichst mit, 
daß er bei Berücksichtigung dieses Gebietes zu dem Er- 
gebnis kommt, daß ein Modell mit ruhenden Elektronen 
und den gleichen Abmessungen wie bei Bragg die ex- 
perimentelle Streukurve erstaunlich gut wiedergibt — 
worüber er in Zts. f. Phys. V, 389—392, 1921 berichtet 
hat. Man wird also dem Braggschen Schluß, daß nur 
Atome mit starker, nach außen zunehmender Elektronen- 
bewegung geeignet sind, die Interferenzintensitäten zu 
erklären, ablehnend gegenüberstehen müssen.  Trotz- 
dem sind natürlich solche Atome sehr wohl möglich. 
Ein schöner Punkt der Braggschen Arbeit ist die 
Ew 
absolute Bestimmung Tr 
d. h. der Vergleich der Reflexion erster Ordnung an 
der Würfelfläche mit der einfallenden Intensität selbst. 
(Die anderen Reflexionen waren, wie oben erwähnt, 
relativ zu (100) gemessen, lassen sich dann aber auch 
absolut ausdrücken.) Dieser Vergleich bietet begreif- 
licherweise wegen der sehr verschiedenen Intensitäten 
des Reflexionsvermögens 

große Schwierigkeiten. Als Wert ergibt sich etwa 
E 
Te — 0,00055 für Na Cl (100). 
Daß dieser Absolubwert des Streuungsvermögens in 
gutem Einklang zu demjenigen Wert steht, der auf 
Grund der Streuung eines einzelnen Elektrons und der 
Elektronenzahlen in Na+ und Cl— berechnet wird, 
kann nicht erstaunen, da ja schon vor langer Zeit auf 
Grund Barklascher Messungen über Streuung in amor- 
phen Körpern die Zahl der Elektronen im Atom von 
J. J. Thomson annähernd richtig (= % Atom- 
gewicht) bestimmt worden war. Bragg gibt eine 
kurze und übersichtliche, wenn auch nicht ein- 
wandfreie Theorie der geordneten Streuung (Reflexion) 
des Kristalls und zeigt auf Grund der erhaltenen For- 
mel, welche mit einer Darwinschen bzw. Comptonschen 
übereinstimmt, daß seine Absolutmessungen mit den 
Elektronenzahlen 10 für Na+, 18 für Cl” vereinbar 
sind, wie zu erwarten. 
‚Mitteilungen aus: dem Gebiete der Röntgenstrahlen. 




ee 
[ Die Natur- — 
wissenschaften — 
Um sich eine Vorstellung von der Bedeutung der — 
„physikalischen Größe“ es zu bilden, beachte man, 
daß J die Dimension einer Energie pro Sekunde, EB 
(nach der oben wiedergegebenen Definition) die einer 
Man stelle sich nun vor, die Reflexion 
Energie hat. 
der Röntgenstrahlen finde nicht nur unter dem „Bragg- 
schen Reflexionswinkel“ § statt, sondern sie sei inner- 
halb eines ganzen Winkelbereichs A} vollständig, d. h. 
die gesamte in diesem Winkelbereich monochromatisch 
auffallende Energie findet sich im reflektierten Strahl 
wieder. ‘So behaupten es nämlich die oben erwähnten 
und Ewald. ist dann bei 
gleichmäßig mit der Geschwindigkeit w 
Kristall die Zeitdauer, während welcher Reflexion des 
monochromatischen Strahles eintritt, und wegen der 
Theorien von Darwin 
Vollständigkeit der Reflexion wäre die gesamte reflek- 
tierte Intensität: 
De 
w 
Die Größe ae läßt also die Deutung als Winkel- 
bereich der Reflexion zu. Der von Bragg angegebene 
Wert entspricht Ad =etwa 2 Bogenminuten. Dieser 
Wert ist 10mal so groß wie man ihn auf Grund der 
Theorie für Steinsalz erwarten würde. Ein derartiger 
Reflexionsbereich würde Abweichungen vom Bragg- 
schen Gesetz mit sich bringen, die bei Steinsalz nicht 
beobachtet worden sind. Wir müssen die Größe dieses 
Wertes so deuten, daß infolge der Inhomogenität der 
auffallenden Rh-Strahlung ein zu großer scheinbarer 
Reflexionsbereich entsteht. Vor einigen Monaten er- 
schienene amerikanische Versuche 
Stempel, Phys. Rev., Mai 1921) weisen an Kalkspat in 
der Tat einen etwa 10mal kleineren Reflexionsbereich 
nach (20°), indem durch Reflexion an einem ersten Kri- 
stall monochromatische Strahlung erzeugt wird, die an 
einem zweiten annähernd parallelen aber um Bogensekun- 
den drehbaren gleichartigen Kristall nochmals zur Spie- 
gelung kommt. Diese Versuche sind vielleicht einer theo- 
retischen Prüfung leichter zugänglich als die Bragg- 
schen, weil die auf den zweiten Kristall auffallende 
Strahlung besser definiert ist. Sie ergeben das für 
die Theorie erfreuliche Resultat, daß die gemessene In- 
tensität des reflektierten Strahls bei besten Einfalls- 
bedingungen durchaus nicht gering ist, sondern 
50% der Intensität des einfallenden Strahls betragen 
kann. Das Reflexionsvermögen wird von den ameri- 
kanischen Autoren bei ausgesucht guten Kristallen am 
feststehenden Kristall bestimmt. 
Es ist sehr erfreulich, daß die experimentelle Er- 
forschung der Intensitäten beim Vorgang der Re- 
flexion energisch aufgenommen worden ist. Läßt sich 
doch nur durch den Vergleich mit den Experimenten 
die sichere Grundlage gewinnen, um eine verfeinerte 
Theorie aufzustellen, welche sowohl für die genaue 
Kristallerforschung, wie für Präzisionsmessungen von 
gedrehtem — 
(Bergen-Davis und E 
Röntgenspektren notwendig ist, und ferner erst auf 
Grund dieser Theorie beurteilen, welcher Anteil am 
Interferenzphänomen der räumlichen Ausdehnung der 
Atome zukommt. ; 
P. P. Ewald, Stuttgart. 
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Fiir die Redaktion verantwortlich: Dr. Arnold Berliner, Berlin W.9. 
Verlag von Julius Springer in Berlin W9. — Druck von H.9. Hermann & Co. in Berlin SW19. 

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