

rr h 
J Dee 
also die Energie 
A N,2.h? 
GI Qa)? = gar 
Die RR des gleichzeitig schwingenden 
und rotierenden Moleküls wird daher in erster 
- Näherung: 
Ny? h? 
Es Tig Vs 4 BR 
BE rezeichnet man ‘die Quantenzahlen n, und n, 
für einen ‘anderen Zustand mit n, und n,’, so 
3 ergibt sich aus (5) die Frequenz der Strahlung: 
9 
4 
v = (ms' — Ns) vs + (nr? — nr?) ser 
_ Das Bohrsche Korrespondenzprinzip ergibt nun: 
en. Ns — Ns =1 oder 0 
und 
we ; Ny — N, = +1 oder —1 
und daher: 
= 
vSQ+2n,) Sr SEE Er . (6 
h? 
% oder v>=v.+QAt27,) oy Se (7 
(6) stellt das Rotationsspektrum, (7) die Rota- 
3 ‘tionsschwingungsbanden dar. A. Kratzer hat die 
Theorie noch verfeinert, indem er den Einfluß 
_ der Rotation auf die Schwingung berücksichtigte. 
Der Abstand benachbarter Linien ergibt sich 
dann nicht mehr als konstant, sondern zeigt einen 
Gang mit wachsender Quantenzahl n,, in vorzüg- 
licher Übereinstimmung mit den genauen Imes- 
schen Messungen. Der Vergleich mit den Beob- 
achtungen ermöglicht natürlich eine genaue Be- 
_ rechnung des Trägheitsmomentes J. Z. B. findet 
Kratzer das Trägheitsmoment des HCl-Molekiils 
gleich 2,594 X 10° cm?gr und daraus den Ab- 
E stand des H-Kerns vom Cl-Kern _ gleich 
. 1,265 X 10-8 em. 
Zum Schluß möge noch auf ein sehr inter- 
 essantes, wenn auch noch nicht sicheres Ergebnis 
hingewiesen werden, auf das kürzlich F. W. Loo- 
mis und Kratzer unabhängig voneinander -auf- 
_ merksam gemacht haben. Bekanntlich hat Aston 
die Existenz zweier Cl-Isotopen von den Atom- 
- gewichten 35 und 37 nachgewiesen. Es gibt also 
2 HCI-Molekiile HCl;; und HCls7, die wegen der 
- verschiedenen Masse des Cl-Kerns etwas verschie- 
dene Schwingungsfrequenzen besitzen und 2 
ei gegeneinander verschobene Liniensysteme in den 
eye ergeben müssen. Ihre Tren- 
nung scheint nun Imes bei der 1. Obersehwin- 
gung von HOl tatsächlich gelungen zu sein; denn 
es zeigen sich dort schwache Nebenlinien mit dem 
em erwartenden Abstand und Intensitätsverhält- 
= nis zu den Hauptlinien. 
Wir. haben damit unsere jetzigen Kenntnisse 
von den Rotationsspektren im wesentlichen ge- 
schildert. Es ist wohl kein Zweifel, daß sie uns 
Fu 

usehriften an die BE Zur Theorie des Zeemaneffekts. 
DB A, Y usw, 

























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noch vieles über den Bau der Moleküle lehren 
werden. 
Zuschriften an die Herausgeber. 
Zur Theorie des Zeemaneffekts. 
Nachtrag zu dem Aufsatz des Verf. in Heft 12 (1921) 
S. 199 ff. der Naturwissenschaften. 
In dem angeführten früheren Aufsatze des Ver- 
fassers wurde über einige neugefundene Zahlen- 
beziehungen und insbesondere über eine eigenartige, 
einfaché Zahlenregel, die „Indexregel der Komporien- 
tenzahl“ berichtet. In Tabelle 3 (S. 
Indexregel für die seit Rydberg herkömmlich als 
„Hauptlinien‘“ bezeichneten Serienlinien wiedergegeben. 
Es sei gestattet, Bezug auf diese Tabelle zu nehmen 
und daran zu erinnern, daß in deren Spalte 2 für die 
Anzahl der parallel zu den magnetischen Kraftlinien 
polarisierten Zeemankomponenten der Hauptlinien 
I. Ordnung, wenn diese nach aufsteigender Rangordnung 
der Serien angeordnet werden, lückenlos die Reihe der 
ganzen Zahlen mit 1 beginnend eingeht. Die Spalten 
3 und 4 dieser Tabelle 3 hingegen (Sp. 3 = Summe der 
Indizes, Sp. 4 = Summe der parallel polarisierten 
Komponenten plus Indexsummet)) zeigen in den ersten 
Gliedern eine unschöne Schwankung und werden erst 
‘vom 4. Gliede an regelmäßie. Herr Roschdestwensky 
hatte die Freundlichkeit, mich darauf aufmerksam zu 
machen, daß diese Schwankungen verschwinden, wenn 
man den indexfreien Symbolen, also den Symbolen 
und ebenso, wie wir hinzusetzen 
können, den Symbolen s und 3°) rein formal den 
Index 1 zuteilt. ‚Zugleich ergibt sich damit, worauf 
Herr Roschdestwensky mich gleichfalls liebenswürdiger- 
1) Im folgenden wird diese Summe der parallel pola- 
risierten Komponenten plus Indexsumme kurz als 
Summenzahl bezeichnet. Richtiger müßten wir hier 
wie überall von parallel und senkrecht zu den Kraft- 
linien „schwingenden‘“ Komponenten sprechen, doch be- 
halten wir die übliche Bezeichnung bei. 
?) Es kann zu dieser Klasse noch hinzugefügt wer- 
den das Symbol d (an Stelle von d;) für den Fall der 
I. Tripl. N.S. des Mg (3838 A. E.), wo di = ds = dy ist; 
entsprechend liegt der Fall fiir das Symbol d, das in 
die I. N.S. der Dublets'des Na (5868 A.E.) eingeht, 
wo gleichfalls }1= D2 ist. Eine einfache Übersicht der 
Multiplizitätsklassen läßt sich gewinnen, wenn man 
die Klasse der einfachen Terme, also die Symbole P,, 
Si, Ds, By, Xa, Yı usw., ferner 31, sı, da, dı als Mul- 
tiplizitätsklasse I, die Dubletterme p;, di, 6; usw. als 
Multiplizitätsklasse II, die Tripletterme p:, di. bi usw. 
als Multiplizitätsklasse III bezeichnet. Die bei jedem 
dieser Terme vorkommende höchstmögliche Indexziffer 
stimmt mit der Klassenzahl überein. Wir sehen nun 
sofort, daß die Terme sı, 31, di, dı eine gewisse Sonder- 
stellung in Klasse I einnehmen. Schon aus der ver- 
schiedenen Schreibweise dieser Terme geht dies hervor: 
sı und ebenso 3, ist nicht = S1, denn nis ist notwendig 
einfach, es besteht nur die /dentitätsgleichung &= 81. — 
Dagegen sind die Terme sı, 3ı, di, Di nur guasi-einfach; 
für 3 gilt die bloß numerische Gleichheit 3 =3 und — 
ist d nur der Aus 
druck für die numerische Gleichheit dı =ds und ebenso — 
ebenso sı =8s2=s3. Desgleichen 
d für die numerische Gleichheit dı = Dies will 
de = ds. 
besagen, daß die Gleichheit bei den quasieinfachen Ter- 
men eine akzidentielle Eigenschaft, die Indentitäts- 
gleichheit Sı=8;ı dagegen eine essentielle ist. Das 
Nachfolgende wird eine Bestätigung dieser Auffassung 
aus der Erfahrung bringen. 
201 1.e.) ist.diese - 
