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Sternoberfläche sendet kugelförmige, nichtpolari- 
sierte Lichtwellen aus, in denen Lichtschwin- 
gungen der verschiedensten Perioden enthalten 
sind; da aber nur ein verhältnismäßig schmaler 
Bereich von Wellenlängen optisch oder photogra-. 
phisch wirksam ist, können wir uns von vorn- 
herein auf die Betrachtung monochromatischer 
Schwingungen beschränken. Die von einem 
Punkte der Sternoberfläche an einen irdischen 
Beobachter gelangenden kugelförmigen Wellen 
können nun immer mit genügender Annäherung 
als ebene Wellen betrachtet werden, da ihre 
Krümmung, wegen der großen Entfernung des 
Sternes in allen Fällen (auch da, wo es sich um 
die Berechnung optischer Gangunterschiede han- 
delt) verschwindend klein ist‘). Das von der 
ganzen Oberfläche des Sternes kommende Licht 
stellt also ein System ebener Wellen dar, die 
untereinander sehr kleine, aber gerade noch merk- 
liche Winkel bilden, und die Aufgabe besteht ge- 
rade darin, den größten dieser Winkel, den die 
von zwei entgegengesetzten Enden eines Stern- 
durchmessers ausgehenden Wellen bilden, zu mes- 
sen. Da jede ebene Welle von einem Punkte der 
Sternoberfläche herrührt, der als selbständige 
Lichtquelle aufgefaßt werden kann, sind sie unter- 
einander alle inkohärent, und es können daher 
Interferenzerscheinungen nur zwischen verschie- _ 
denen Teilen einer und derselben Welle beob- 
achtet werden. Hieraus ergibt sich schon, daß 
der Interferenzapparat aus einer Vorrichtung be- 
stehen muß, die aus jeder einfallenden Welle zwei 
- oder mehr Stücke aussondert und diese, nachdem 
ein Gangunterschied zwischen ihnen entstanden 
ist, wieder räumlich zur Deckung bringt. Denken 
wir uns also einen mit zwei gleichen spaltför- 
migen Öffnungen versehenen Schirm vor das Ob- 
jektiv eines Fernrohrs gesetzt, so daß das Licht 
nur an zwei, an entgegengesetzten Enden seines 
Direhiiessers freibleibenden Stellen hindurch- 
gehen. kann, und fragen wir nach den Interferenz- 
erscheinungen, die in der Brennebene dieses Appa- 
rates beobachtet werden, wenn wir ihn auf einen 
Stern richten. Der Schirm PP’ (Fig. 1) stehe 
senkrecht zur optischen Achse OO’, die nach dem 
Mittelpunkte eines Sternes gerichtet sei; die zwei 
gleichen Öffnungen SS’ seien etwa zwei zu der 
Ebene der Figur senkrecht stehende Spalte, deren 
Mittellinien in einer Entfernung D voneinander 
liegen. Das Objektiv des Mochrshre welches auf 
der Figur nicht dargestellt ist, liege unmittelbar 
hinter dem Schirme, auf der Seite O. Wir be- 
trachten zunächst eine ebene Welle, die unter 
einem sehr kleinen Winkel a zur optischen Achse 
des Apparates einfällt und deren Normale in der. 
Ebene der Zeichnung liegt (letztere soll die Ver-. 
bindungslinie der Mittelpunkte beider Öffnungen — 
4) Die Abweichung einer Wellenfläche von der Tan- 
gentialebene würde nämlich sogar noch bei «einem 
Sterne mit einer Parallaxe von 1” (wie es. keine gibt) 
erst in einem Abstande von ca, 150 Kilometern vom 
Berührungspunkte eine Wellenlänge des optisch oder 
Photographisch wirksamen Lichtes erreichen, 

P sae die options aches enthalten).. 

‚einen kleinen Winkei y mit der optischen Ach 
die auf der Strecke 8’ B liegen, vermindert um die 
Phase und verstärken sich daher in ihrer Wit 
ist ein Syste ‚von Interfersicticenine d 
- Geraden verläuft, und in dem die Lichtinten 
Werte y, welche den Lagen der Maxima | en 
‚ Reihe nach, alle ganzen Zahlen n (einschließlich 
Gehen wir nun zu einer anderen. Re 
~ des Fernrohrs bildet, und deren Normale wieder- 















. Von den | 
8 und 8° isolierten zwei Wellenstücken pflanze: 
gungen in allen Rchinsen fort, und jedes oe. 
paralleler Strahlen wird durch das Fernrohrobjek 
tiv in einem Punkte seiner Brennebene vereini 
von S und S’ ausgehende parallele Strahlen, 
bilden, so ist der Gangunterschied A dieser zw 
Strahlen natürlich gleich der Anzahl der Wellen. 
aes der Wellen. auf = Strecke SA, also: 
A=— 1S 9'B BSA} = ae ya sin ze 
gumente ersetzt worden können: 
AZ ze = ays: 
Fiir alle Winkel y, die fiir A einen ganzzahligen 
Wert enerhen ehe er des > A 














Fig 1. Gangunterschied zweier, seh die. Schirn 
öffnungen S und & hindurehgehender paralleler Strah- 
= 
len, die. in -der Brennebene des Fernrohrs inferior nN; 
für y=), haben. also aie in der Bra 
einem Punkte vereinigten Strahlen immer diese 
kung, während sie für solche Winkel y, die für 
den Gangunterschied die Werte +i/,, +3/, +37, 
usw. liefern, um 180° verschiedene Phasen b 
sitzen und sich, da ihre Amplituden natürlich 
gleich sind, gegenseitig zerstören. Das Res 

= 
rallel zu der die beiden Öffnungen ee 
von jedem Maximum in ständiger Weise bis 
dem Werte Null im Minimum abnimmt. 
sprechen, lassen sich aus der Formel (1) lei 
bestimmen; man braucht dazu ‚nur dies se 
Gleiehung nach y aufzulösen und Fürs As er 
a einzusetzen, Es es dann: - 
Ym = ae +a oS 5 ER 3} 
über, die einen Winkel a mit der optischen 

um in der ‚Ebene der Zeichnung liegt, so 

