
Be steht, dad seine Péeilrichtune mit der 
Drehtendenz der Kraft eine Rechtsschraube 
‚bildet; seine Länge machen wir natürlich gleich 
dem Produkt aus Kraft und Hebelarm. Die 
 Resultante M dieser Momentvektoren regelt die 
Drehung u nun sehr einfach in der Weise, daß 
er Vektor M die Geschwindigkeit vorstellt, mit 
er sich der Endpunkt des Vektors & im Raume 
bewegt (Fig.2). Diese Aussage (deren Herleitung 
aus dem Impulsgesetze hier unterdrückt werden 
muß) möge der Schwuiigsatz heißen (auch Dreh- 
impulssatz genannt). Einen wichtigen Sonderfall 
‚erhält man, wenn die Kräfte das Moment M — 0 
_ besitzen; alsdann ist der Schwungvektor © nach 
 Riehtung und Größe unveränderlich. Man 
‚könnte diese engere Aussage den Trigheitssatz 
für die Drehbewegung des Körpers nennen, man 
; heißt sie zufolge einer anschaulichen Deutung, 
_ die sie zuläßt, den Flächensatz. Der Name mag 
ce an dem einfachsten Fall erklärt werden, daß ein 
eee Punkt von der Masse m — ein Planet — sich 

Er unter dem Einfluß einer nach einem. festen 
| - Punkt O —.der Sonne — gerichteten Kraft be- 
x weet. Der Schwungvektor © vom Betrag S, sowie 
Moment 

Fig. 3. 
- der Drehvektor u vom Betrag u, durch die Sonne 
- gezogen, sind hier richtungsgleich, und es gilt 
Nee Wee at a he aa 
wo r den Sonnenabstand des Pläneten.. m 2 also 
ae Trägheitsmoment in bezug auf die zu r 
- Schreibt ;man statt (3): 
“ ET N 
; EEE 
so steht linkerhand die in der (hinreichend klein 
gedachten) Zeiteinheit vom Fahrstrahl r über- 
strichene Fläche. Weil M—=0, also © unver- 
änderlich ist, so erfolgt die Bewegung in der auf 
senkrechten Sonnenebene, und zwar mit kon- 
anter „Flächengeschwindigkeit“ # r?u (2. Kep- 
rsches Gesetz). 
5 Vom Besonderen zum Allgemeinen aufsteigend, 
_ bekommen wir also jetzt folgendes kinetische 
Fachwerk: 
Awd hettsaate | Flächensatz 
Schwerpunktssatz | Schwungsatz 
"Schalten wir den Trägheitssatz (im engeren 
' Sinne) aus, weil es praktisch unmöglich ist, 
‚einen Körper ganz dem Einfluß aller Kräfte zu 


















entziehen, so bleiben uns für die Einordnung 
der Versuche die drei anderen Sätze. Und nun 
handelt es sich darum, 
die Unterschiede nachzuweisen, die entstehen, 
wenn man diese Sätze das eine Mal auf ein 
von der Drehung freies Inertialsystem an- 
wendet — sie geben dann die tatsächlichen Be- 
wegungen der Körper an —, das andere Mal 
auf das irdische Bezugssystem — sie sagen 
dann aus, welche Bewegungen man beobachten 
würde, wenn sich die Erde nicht drehte. 
Zum Nachweis dieser Unterschiede sind grund- 
sätzlich nahezu alle mechanischen Vorgänge ge- 
eignet; ihre Auswahl hängt allein von der zu er- 
reichenden Beleuchtungsgenauigkeit ac. die wegen 
der Kleinheit eer Effekte recht groß sein muß. 
I. Versuche 
auf Grund des Schwerpunktssatzes. 
A. Nachweis der Azimutaldrehung. 
1. Der wagerechte Wurf. Der Schwerpunkts- 
satz bestimmt von sich allein aus die Bewegung 
eines Körpers nur dann vollständig, wenn dieser 
keine merkliche Ausdehnung hat und demgemäß 
keine Drehung in sich von nachweisbarem 
Schwung besitzt. In Wirklichkeit genügt es, 
möglichst kleine Körper von möglichst großem 
spezifischem Gewicht zu verwenden und jede 
Drehung des Körpers in sich auszuschließen. 
Wenn ein solcher ,,Massenpunkt“ vom Beobach- 
tungspunkt A aus so geworfen wird, daß er 
nahezu in der Horizontalebene bleiben muß, ohne 
jedoch durch wagereehte Kräfte (Reibung usw.) 
mit dem irdischen Bezugssystem gekoppelt zu 
sein, so müßte seine Horizontalprojektion, falls 
das irdische System ein Inertialsystem wäre, eine 
gerade Linie beschreiben. Die Azimutaldrehung 
®, des irdischen Bezugsystems gegen das Inertial- 
system äußert sich demgemäß in einer scheinbaren 
Drehung — ®, des von A nach der augenblick- 
lichen Horizontalprojektion des  geworfenen 
Punktes gezogenen Fahrstrahls. Dies bedeutet 
auf der nördlichen Halbkugel eine Abweichung 
von der irdischen Schußbahn nach rechts, auf 
der südlichen eine solehe nach links, und zwar 
um den sekundlichen Winkelbetrag ®, — ® sin @, 
unabhängig von der Himmelsrichtung des Ab- 
schusses. Die Abweichung muß in unseren 
Breiten bei einem Geschoß von durchschnittlich 
600 m/sek Fluggeschwindigkeit für ein Ziel in 
der Entfernung 5 km einen Zielfehler von über 
2 m ausmachen. Die vielfachen Versuche, diesen 
Zielfehler nachzuweisen, haben kein einwand- 
freies Ergebnis. gezeitigt, weil die Abweichung 
von anderen Einflüssen stark übertönt wird?). 
Diese Einflüsse rühren von dem mit einer höhe- 
ren Potenz der Geschwindigkeit proportionalen 
Luftwiderstand her. Um sie auszuschalten, muß 
man also zu möglichst langsamen. Deren 
herabsteigen. 
5) Vel. C. nied Encykl. d. Math. Wiss. Bd. 4, 
Teilband 3, S. 
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