idels Boron anfängt EIER lebhaft um are 
zu drehen, sobald x Schwungring eine 
erkliche Eigendrehung besitzt. Dieser Eigen- 
ehung entspricht genau der genannte Zusatz- 
sc ng. ae en ganz RB ie. auf 




















gens: sea ae ce — die "Winkel. 
| -geschwindiekeit, mit der sich die Sehwingungs- 
fe "ebene dreht, proportional mit dem Zusatzschwung 
Aw, und umgekehrt proportional mit B wird und 
genau den Wert Aw,/2 B besitzt, so daß die 
- scheinbare Drehung, wie sie durch die Formel (8) 
gegeben war, noch *mit einer theoretischen Ver- 
besserung zu versehen ist, die durch den in Wirk- 
ichkeit sehr kleinen Bruchteil A/2 B zemessen 
wird. 
- Die Versuche mit einem Gaußschen Pendel 
von 1,2 m Linge hat in mustergültiger Weise, 
nter genauester Abschätzung aller unvermeid- 
lichen Fehler, im Jahre 1879 H. Kamerlingh- 

Fig. -12, en 
Onnes?*) im luftleeren Raum durchgeführt, wo- 
bei sich iim Gelegenheit bot, nicht nur die Fou- 
eaultschen Schwingungen, sondern auch die 
 Bravaisschen sowie die ganze Reihe der da- 
ee Beenden ee See ae co 
A ion gewählt erden. Der Mittelwert von ,, 
den Kamerlingh-Onnes fand, deckt sich mit dem 
: 2) H. Ca re = Nieuwe bewijzen usw. 
Diss, Groningen 1879, sowie Over de betrekkelije be- 
weeing, Nieuw -Arch. voor Wiskunde 5 (1879), S. 58 
und 135, 6 (1880), S. 173; vgl. auch J. @. Hagen, 
SE: 0, 1. Anhang von J. Stein (Les preuves de M. 
amerlingh Onnes). : 
a 

. beschreibt, unter 
also der Endpunkt von © immer wagerecht weiter, 

668 
astronomischen Wert von @, bis auf die dritte 
Stelle. 
13. Das Kreiselpendel. 
Veranschaulichung erwähnte Kreiselpendel 
möchte, wie wir zeigen wollen, hervorragend ge- 
eignet zum Nachweise der Azimutaldrehung sein. 
An Stelle jenes kleinen Zusatzschwunges A@, soll 
ihm jetzt durch raschen Antrieb des Schwung- 
Das vorhin nur zur 
rings um die Pendelachse ein ungeheuer großer 
Eigenschwung mitgegeben werden, groß genug, 
um alle anderen, in der Pendelbewegung stecken- 
den Schwungkomponenten vollkommen zu über- 
tönen. Ein solcher Schwungring heißt ein 
schneller Kreisel; seine Eigendrehachse (in unse- 
rem Fall die im Ruhezustand frei herabhängende 
Pendelachse) kann ohne merklichen Fehler als 
Träger des Schwungvektors © angesehen werden, 
und dessen Betrag berechnet sich (vel. Einl.) aus 
dem axialen Trägheitsmoment A und der Winkel- 
geschwindigkeit v der Eigendrehung ‚sehr ge- 
nau zu 
IS Sealey ta yeaa aeeee eee 
(Wir verwechseln also grundsätzlich den Eigen- 
schwung mit dem Gesamtschwung.) Nun läßt 
sich rasch zeigen, daß innerhalb der Genauigkeit, 
mit der wir rechnen, die Pendelachse, wenn sie, 
aus der Ruhelage ausgelenkt, sich selbst über- 
lassen wird, einen Kreiskegel um die Lotlinie mit 

schnellen Kreisels. 
Präzession des 
Fig. 13. 
der Winkelgeschwindigkeit 
VER ace 

G das Pendelgewicht, unter a 
den Abstand zwischen dem Aufhängepunkt und 
dem auf der Pendelachse liegenden Schwerpunkt 
verstanden. 
In der Tat, ist do der Auslenkungswinkel: der 
Pendelachse aus der Lotlinie (Fig. 13), so erzeugt 
das Pendelgewicht in bezug auf den Aufhängepunkt 
ein Moment aGsin to, dessen Vektor M wage- 
recht ist und auf der lotrechten Ebene durch die 
augenblickliche Lage des Schwungvektors Ss 
der ja in der Pendelachse liegt — senkrecht steht. 
Nach dem Schwungsatz (s. Einl.) bewegt sich 
und zwar senkrecht zu der soeben genannten 
Ebene, die sich ihrerseits mit © weiter dreht, 
und zudem mit konstanter Geschwindigkeit M. 




