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stellte Achse beließ, so konnte sich die Figuren- 
Sachse (© in Fig. 15) in der Meridian- 
ebene beliebige hin und her drehen. Die 
Meridianebene ihrerseits muß die  Erd- 
rehung © mitmachen; ihre Drehung kann 
nan durch den Vektor vo darstellen, a vom 
-Oardanmittelpunkt O nach dem Bin tnelspal zeigt 
- und die Länge ® besitzt. Gesetzt, der Schwung- 
_vektor (die Figurenachse) © bilde mit o den 
- Winkel 8, so wird durch die Drehung der Me- 
ebene dem Endpunkte von © eine Ge- 
- schwindigkeit db um die Achse oD erteilt, deren 
FVektor die Linge 8 sin 8.0 besitzt und 
auf der Meridianebene so senkrecht steht, daß 
sein Pfeil mit dem Drehsinn, der 9 auf kür- 
= zestem Wege in die Richtung © bringen wiirde, 
eine Rashissctiraibe bildet (in unserem Falle auf 
Ben Beschauer zu). Nach dem Schwungsatz 
_ kann mithin die Drehung 0, welcher die Figuren- 
 achse zwangsweise interworfen ist, nur durch ein 
Moment M= op unterhalten werden. Der Betrag 
dieses Momentes ist wegen S = Av 
cod 
oa 
‘sein Drehsinn sucht den Winkel 8 zu veverobes, 
Se Moment ist von außen her — etwa durch 
eine Festklemmvorrichtung — dem Kreisel auf- 
 zuzwingen, wenn seine Figurenachse zusammen 
mit der Meridianebene im Sinne 0 umläuft, ohne 
- daß sich der Winkel ö ändern soll. Nach dem 
" Wechselwirkungsgesetz äußert der Kreisel ein 
genau gleiches Gegenmoment, das sogenannte 
- Kreiselmoment R=—WM. Es wird gut sein zu 
bemerken, daß die Momente M und ®& sich so 
- zueinander verhalten, wie die Zentripetalkraft 3 
und die Zentrifugalkraft % bei einem an einem 
Faden im Kreise geschwungenen Stein. - Läßt 
man mit der Fadenspannung 3 ein wenig nach, 
So entfernt sich der Stein nach außen gerade so, 
wie wenn er gar nicht im Kreise geschwungen, 
sondern nur durch eine wirkliche Kraft $ aus- 
_ wärts gezogen würde. In gleicher Weise wird 
auch die Figurenachse, wenn man das Moment M 
- schwinden läßt, sich so gegen den Vektor 9 hin- 
wenden, als ob sie durch ein wirkliches Moment & 
- dorthingedreht würde, und erst im Vektor 0 
“(mach dem Abklingen etwaiger Schwingungen) 
zur Ruhe kommen, da mit ö=0 auch M und 
somit § verschwindet. Dieses Bestreben eines 
Kreisels, der ohne ausgleichendes Moment M 
einer Zwangsdrehung 0 unterworfen wird und 
dann kraft seiner Trägheit seinen Schwung © 
in gleichstimmigen Parallelismus mit der Zwangs- 
-drehung 0 zu bringen sucht, hat zuerst Foucault 
klar erkannt. 
Foucault verglich sein Bere mit einem 
jagnetischen Inklinatorium, weil die Figuren- 
achse die geographische „Inklination“ @ hätte an- 
zeigen müssen, wenn nicht eben wieder die Rei- 
‘bung sowohl wie auch die unvermeidlichen 
MH AN and}: Na (80% 

amme = Das. on der each Beweise für die Bewegung der Erde. . 663. 
en hätten, die gegen das kleine Kreisel- 
moment (35) keineswegs zu vernachlässigen 
waren. Die Anzeige blieb daher recht ungenau. 
16. Das Barygyroskop. Erst Ph. Gilbert?®) 
gelang es im Jahre 1882 durch einen einfachen 
Kunsteriff, die Hauptschwierigkeit, nämlich die 
Mängel der Astasierung zu überwinden (Fig. 16). 
Er belastete die Figurenachse mit einem Über- 
gewichtchen (g), dessen Moment aG groß gegen die 
mögliche Ungenauigkeit der Schwerpunktslage ist, 
ohne (deswegen doch das Kreiselmoment (35) ganz 
wirkungslos werden zu lassen. Versieht man den 
Schwungring mit einem aufwärts gerichteten 
Schwung ©, so stellt sich die Figurenachse 
(Fig. 17) schließlich in eine Gleichgewichtslage 5 
so ein, daß das Moment der Schwere a @ cos (8+ ©) 
gleich dem Kreiselmoment (35) wird 
aGcos(6+ 9)=Avosin6. 
Hieraus berechnet sich leicht der Winkel 
% — 90° — (8+), um den sich das obere Ende 

Fig. 16. 
Gilbertsches Barygyroskop. 
der ursprünglich lotrechten Figurenachse gegen 
Norden neigt, wenn der Kreisel angetrieben wird; 
man findet 
AvY®cosp 
Avosingta@' 

(eeu => . (86 
und ebenso für den Winkel 0, um den sich das 
untere Ende gegen Norden hebt, wenn der Kreisel 
umgekehrt angetrieben worden ist He es unsere ° 
Figur zeigt) : 

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Der Ausschlag % ist, wie man sieht, unter 
gleichen Verhältnissen wesentlich größer als der 
28) Ph. Gilbert, Journ. de Phys. Paris 2 (1883), 
S. 106. 


