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en übertragen, und bei peinlich genauer. Kon- 
haltung der Temperatur werden die Durchmesser 
‚Pilzkolonien täglich (gemessen. Die Anzahl, der 
sungen ist sehr groß, da bei 23 verschiedenen 
megraden, zwischen 7,5° und 45° liegend, 
ten Versuche etwa 10mal wiederholt würden, um 
‚Mittelwerte zu erzielen. Diese Mittelwerte werden 
rechnerisch und graphisch weiter verarbeitet und 
miteinander verglichen. 
Die Optimal- und Minimaltemperaturen sind für 
jeden Pilz ziemlich scharf, während die Maximaltempe- 
r mit zunehmender Versuchsdauer bedeutend zu- 
ekgeht. Werden die Wachstumskurven auf gleiche 
Maxima umgerechnet (Wachstumsgeschwindigkeit beim 
Maximum 1), so zeigen die ersten beiden Pilze 
ehe Kurven, von welchen die des ersten Pilzes gegen 
anderen um 5—6° nach links verschoben ist. Die 
rven der andern beiden Pilze sind unähnlich. Der 
Temperaturkoeffizient für 10° Wärmezunahme ist bei 
len tiefsten Temperaturen oo, fällt dann schnell bis 
uf 3, geht langsam auf 2 zurück und erreicht beim 
aximum den Nullpunkt, wie bereits verschiedene 
rfasser gezeigt haben. 
peratur auf den Organismus werden nicht ° versucht, 
rf. begnügt sich mit der Feststellung der Tatsachen. 
In der Fülle des Beobachtungsmaterials liegt der 
Hauptwert dieser Arbeit. Otio Rahn. 
_ Nervenleitungsgeschwindigkeit und osmotischer 
Druck. (Physiol. Inst., München.) _(Broemser, Ph., 
tsehr. f. Biol. Bd. 72, H. 1—2, S, 37—50, 1920.) 
stellt eine neue Theorie der Nervenleitung auf. 
nt man mit Nernst an,daß der Erregungsvorgang 
iner gereizten Nervenstelle eingeleitet wird durch 
Konzentrationsinderung bestimmter Größe, so 
nte der Erregungsvorgang in Wellenform fort- 
schreiten, wenn eine an einem Ort des Nerven gesetzte 
Konzentrationsiinderung in Form einer Welle fort- 
chreiten würde. Verf. setzt nun unter einfachen 
schematischen Annahmen für ein Modell eine Diffe- 
rentialgleichung an. Es werde ein Rohr mit (zunächst) 
konstantem kleinen Querschnitt angenommen, das 
rch sehr viele halbdurchlässige Quermembranen in 
r viele sehr kleine Räume geteilt ist. Die Wände 
eien also nicht für den gelösten, gleichmäßig verteil- 
ten Stoff, sondern, unter Überwindung einer gewissen 
Reibung, nur für das Lösungsmittel (Wasser) durch- 
gingig. Die Wand des Rohres sei so wenig fest, daß 
der Querschnitt des Rohres stets durch seinen Inhalt 
| bestimmt ist. Wird jetzt durch äußere Kräfte das 
ngsmittel in seiner gleichmäßigen Verteilung ge- 
ört, so bestehen Konzentrationsverschiedenheiten. 
dadurch hervorgerufenen Druckdifferenzen wirken 
ben zu veranlassen. Diese Annahmen können unter 
erücksichtigung der Triigheit und der Reibung sowie 
smotischen Gesetze mathematisch formuliert wer- 
und liefern unter der Annahme, daß die Druck- 
awankungen klein gegen den Anfangsdruck, die be- 
nnte „Telegraphengleichung“, welche eine mit De- 
ement fortschreitende Welle darstellt. Macht man 
schließlich noch die Annahme, daß die Konzentrations- 
yeränderung am Anfangspunkt des Rohres rhythmisch 
nommen werde, und daß der-Reibungsfaktor klein 
geniiber dem Produkt von Frequenz der Beein- 
1g und Dichte der Lösung, so ergibt sich das 
esultat 7 = / he (v = Fortpflanzungsgeschwin- 
t, Do osmotischer Anfangsdruck, o Dichte der 
/ 
Astronomische Mitteilungen. 
die | 
_ Irgendwelche Erklärungen für den Einfluß der Tem- 
i das Lösungsmittel und suchen eine Bewegung des- . 
- 
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Lösung). In Worten: Die Konzentrationswelle pflanzt 
sich in dem Schema fort mit einer Geschwindigkeit, die 
gleich ist der Quadratwurzel aus dem Quotienten : 
osmotischer Druck durch spezifische Masse des Lö- 
sungsmittels. Verf. berechnet nun diesen Quotienten 
für Froschringerlésung _ von 189 und findet 
v= 22,4 m/sec, was überraschend gut mit den experi- 
mentell gefundenen Daten übereinstimmt. Nun stellt 
er eigene Versuche an teils mit Rußsehreibung, teils 
mit optischer Registrierung mittels eines spiegel- 
armierten Tlebels von beträchtlicher Güte (s, auch die 
zweckmäßigen Reizelektroden). Dabei wurden Frosch- 
nerven bei Zimmertemperatur teils mit normaler, teils 
mit zweifach hypo- oder hypertonischer Ringerlösung 
vorbehandelt. Tatsächlich änderte sich die Fortpflan- 
zungsgeschwindigkeit der Erregung in dem erwarteten 
Sinne, und die Abweichungen von den theoretisch zu 
erwartenden Werten waren gering, im Mittel höch- 
stens 11%. M. Gildemeister. 
(Ber. üb. d. ges, Physiol.) 

Astronomische Mitteilungen. 
Die Veränderlichen vom Miratypus, die langperio- 
dischen physischen Veränderlichen, zeigen eine große 
Mannigfaltigkeit der Formen ihrer Lichtkurven. Der 
Anstieg der Helligkeit vom Minimum zum Maximum 
ist entweder kürzer als-der Abfall vom Maximum zum 
Minimum, oder gleich lang, oder in seltenen Fällen 
sogar länger, das Maximum ist zuweilen spitz, zuweilen 
rund, zuweilen ganz flach, ebenso das Minimum. 
Ferner kommen sekundäre Wellen auf dem Hauptzuge 
der Lichtkurve vor, meistens auf dem absteigenden 
- Aste, endlich hat der Umfang des Lichtwechsels einen 
großen Spielraum (zwischen 1 oder 2 und etwa 
Größenklassen, im Durchschnitt zwischen 4 und 5). 
Die Form der Luftkurve und ihre Amplitude sind 
auch bei ein und demselben Sterne in der Regel stark 
veränderlich. Die mittlere Periodenlinge scheint in den 
allermeisten Fällen merklich konstant zu sein, dies 
gilt jedoch nicht für die Einzelperioden, die bis zu 
10 % und noch mehr von ihrem Durchschnitt abweichen 
können. 
Bei genauerer Betrachtung der aus vielen Einzel- 
erscheinungen gebildeten mittleren Lientkurven lassen 
sich trotz der großen Mannigfaltigkeit der Formen 
einige wenige Grundtypen erkennen, denen eine be- 
stimmte, noch nicht erkannte Bedeutung zuzukommen 
scheint. Der Erste, der eine Einteilung der Mira- 
sterne nach ihren Lichtkurven versuchte, war EB. (. 
Pickering (Harv. Ann, Bd. 57). Die Einteilung erfolgte 
lediglich nach dem Aussehen der Lichtkurven und ergab 
5 Klassen, von denen jedoch nur 3 wesentlich ver- 
schieden zu sein scheinen. Dann schlug Phillips in 
seiner „Presidential adress before the British Astron. 
Association“, 1916, eine Einteilung in zwei Haupt- 
gruppen vor. Er unterzog die ihm bekannten genauer 
festgelegten Liehtkurven einer harmonischen Analyse 
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und ordnete die so erhaltenen Fourierschen Reihen. 
nach denjenigen Koeffizienten, die die Phasen der 
Verfahren ist natürlich im Grunde identisch mit dem 
Pickeringschen, da ja die Koeffizienten die Form der. 
Lichtkurven bestimmen. Hagen endlich verfuhr in der- 
selben Weise wie Phillips und gelangte zur Aufstellung 
von drei Klassen, die praktisch identisch mit den drei 
Havardklassen sind (Monthly Notices of the R. A. S. 
Bd, 79, 572, 1919, und Astron, Nachr. Bd. 209, 257, 
Fi 
are. 
Glieder zweiter und dritter Ordnung darstellen. Dieses 
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