









































| Zusamimenpassens, wenn das Verhältnis der 
ü | Schwingungszalilen durch kleine ganze Zahlen 
j darstellbar ist, 1:2, 2:3 usw. Wir erhalten den 
| entgegengesetzten Eindruck der Dissonanz, einen 
ästhetisch unangenehmen, wenn die Schwingungs- 
zahlen nicht in einem solchen Verhältnis stehen. 
"Bei der Frage nach dem Grund dieser Erschei- 
nungen konnte man zunächst davon ausgehen, 
| daß, wenn zwei Töne gleichzeitig erklingen, deren 
| Schwingungszahlen wenig verschieden sind, sich 
- bekannten physikalischen Verhältnissen zufolge 
die Erscheinung der Schwebungen oder Stöße er- 
‚gibt, ein schnell wechselndes Zu- und Abnehmen 
} der Tonstärke, dem optischen Flimmern vergleich- 
| bar, figürlich wohl als Rauhigkeit bezeichnet. 
- Man kann hierin den Grund für die ästhetische 
Bevorzugung eines reinen gegenüber einem mehr 
} oder weniger verstimmten Unisono erblicken. Ist 
nun jeder Ton von einer Anzahl von Obertönen 
‚diesen, auch dann, wenn diese Obertöne an- 
ähernd, aber nicht genau gleiche Schwingungs- 
zahlen besitzen. Sie fallen fort, wenn die Ober- 
tone genau zusammenfallen. Und dies ist der 
Fall, wenn die Schwingungszahlen der Grundtöne 
‘in einem durch kleine ganze Zahlen darstellbaren 
‚Verhältnis stehen. So gelangte Helmholtz dazu, 
die Erscheinungen der Konsonanz und Dissonanz. 
_ die eigenartige Bedeutung der „reinen Intervalle“, 
_ auf die Erscheinung der Schwebungen zurückzu- 
führen. i 
_ Fragen wir, wie die Theorie jetzt beurteilt 
_wird und welche Bedeutung sie zurzeit für uns 
‚besitzt, so darf nicht verschwiegen werden, daß 
auch sie mancherlei Bedenken und Einsprüchen 
begegnet ist; ja es fehlt nicht an Versuchen, sie 
‚durch ganz andersartige Theorien zu ersetzen. 
| Gleichwohl ist sie ohne Zweifel diejenige, 
| tenswerteste und wahrscheinlichste gehalten wird. 
Eine eingehende Darstellung alles Pro und 
Contra liegt hier natürlich außer unserer Auf- 
gabe. Ich darf mich darauf beschränken, in 
kurzem Hinweis anzugeben, in. welchen Rich- 
tungen überhaupt die gegen die Resonanztheorie 
‚erhobenen Bedenken sich bewegen. Es handelt 
sich dabei vornehmlich um zweierlei Dinge, einer- 
‚seits um Punkte von wesentlich physikalischer, 
‚andererseits um solche von psychologischer Be- 
deutung. 
_ Zunächst gibt es mancherlei Formen der 
‚schallgebenden Luftbewegung, bei deneh sich die 
‚tatsächlich zu beobachtenden Hörerfolge nicht in 
der einfachen vorhin skizzierten Weise aus der 
Theorie herleiten lassen. Dahin gehören schon 
‚die von Helmholtz eingehend untersuchten Fälle 
des Zusammenklanges zweier Töne mit den Er- 
scheinungen der Stöße (Schwebungen) und der 
Kombinationsténe. Es gehört dahin aber auch 
z. B. der Fall, daß eine Schwingung von der Fre- 
quenz n dauernd stattfindet, die Größe ihrer Am- 
Ss 


RER Helmholtz al 
‚begleitet, so entstehen Schwebungen zwischen. 
die von der Mehrzahl der Forscher für die beach- . 


Be: 
s’Physiolog. - 
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plitude aber rhythmisch wechselt, etwa amal in 
der Sekunde zu- und wieder abnimmt. Man hört 
in diesen Fällen einen Ton von derjenigen Höhe, 
die einer Schwingungsfrequenz x entspricht. — Als 
ein hierher gehöriger Gegenstand von besonderem 
physiologischen Interesse sind ferner die Vokal- 
klänge zu erwähnen. In bezug auf diese war Helm- 
holtz zu der Theorie der ,,charakteristischen Ton- 
höhen“ gelangt. Ein Klang erhält den Vokal- 
charakter dadurch, daß neben dem Grundton noch 
ein anderer Ton von annähernd bestimmter Höhe 
vorzugsweise stark gehört wird. Die Höhe dieses 
charakteristischen Tones ist für die einzelnen 
Vokale verschieden, am tiefsten für U, stufen- 
weise höher für O, A, E und I. — Daß diese 
Theorie im wesentlichen das Richtige trifft, 
unterliegt keinem Zweifel. Es folgt namentlich 
aus den Versuchen, die Vokalklänge synthetisch 
herzustellen, die in jüngster Zeit Herrn Stumpf 
mit Pfeifen in noch vollkommener Weise als 
seinerzeit Helmholtz selbst mit Stimmgabeln ge- 
lungen sind. Auf der anderen Seite haben aber die 
schönen, mit Hilfe des Phonographen, ausgeführ- 
ten Versuche Hermanns gelehrt, daß die den 
Vokalklängen zugrunde liegende Luftbewegung 
wenigstens bei den sogen. tiefen Vokalen von der 
vorhin erwähnten eigenartigen Form ist. Wir 
beobachten eine Schwingung von der Frequenz 
n, deren Amplitude xzmal in der Sekunde zu- und 
abnimmt. Gehört wird dabei ein Ton von der- 
jenigen Höhe, die der Schwingungszahl x ent- 
spricht, mit dem durch die Schwingungszahl n 
bestimmten Vokalcharakter. — Endlich ist hier 
der Ort, an die ganz andere Gruppe von Gehörs- 
-empfindungen zu erinnern, die durch nicht perio- 
dische Luftbewegungen hervorgebracht werden, 
die Geräusche. ; 
Diese und eine Reihe ähnlicher Erscheinungen 
lassen sich aus der Resonanztheorie nicht ohne 
weiteres ableiten; aber sie stehen auch nicht 
etwa mit ihr im Widerspruch. Dies rührt daher, 
daß der Grundgedanke der Theorie keineswegs 
die ganze Einriehtung des Organs erschöpfend 
festlegt, sondern in mehreren Hinsichten noch 
verschiedenen Ausgestaltungen Raum gibt. Dies 
ist zunächst insofern der Fall, als die Frage offen 
bleibt, welchen Dämpfungsgrad und, was damit 
zusammenhängt, welchen Resonanzbereich wir 
den einzelnen mitschwingenden Gebilden zuzu- 
schreiben haben. Aber auch in bezug auf die 
Art, wie die Erfolge in den Rezeptoren und die 
nervösen Erregungsvorgänge von ‘den Schwin- 
gungen abhängen, erscheinen zunächst sehr ver- 
schiedene Vorstellungen möglich. Und endlich 
ist es zwar eine unerläßliche Grundannahme der. 
Theorie, daß die Höhe des gehörten Tons sich 
danach bestimmt, welehe Rezeptoren und welche 
Nervenfasern in Tätigkeit gebracht werden; 
aber auch diese Vorstellung gestattet noch ver- 
schiedene speziellere Durcehführungen. — Diesem 
Sachverhalt entspricht es, daß auch gegenwärtig 
mit Ausdauer und Scharfsinn daran gearbeitet 


