































== Über die gegenwärtige rise 
der Mechanik. 
Von R. v. Mises, Berlin). 
Mechanik der sichtbaren Körper, die Mecha- 
der wirklich beobachtbaren Bewegungen und 
nl räfte, als der vollendetste, jedenfalls als ein 
Vy Sr ecanrrien sichergestellter Teil unseres physika- 
lischen Weltbildes. So stark war das Vertrauen 
2 ı dem festgefiigten Aufbau der klassischen Me- 
chanik, daB man einen beliebigen physikalischen 
hi Vorgang erst dann als völlig geklärt ansehen 
£ vollte, | wenn er auf einen mechanischen zurück- 
geführt war. Die Philosophen, die bekanntlich 
rne. die Ergebnisse einer Wissenschaft, sobald 
sichergestellt erscheinen, zu übertreiben pfle- 
gen, taten: auch hier ein übriges, und so setzte 
_ Wilhelm Wundt an die Spitze seiner Axiome der 
Physik den Ausspruch: Alle Ursachen in der Na- 
tur sind Bewegungsursachen: Gerade dieser enge 
2 ‚usammenhang zwischen den Grundbegriffen der 
Mechanik und der Gestaltung unseres Ursach- 
begriffes berührt sich mit dem, was uns hier be- 
häftigen wird. 
1. Die Mechanik der Relativitdtstheorie. Den 
sten ernsthaften Anstoß erhielt die Mechanik, 
die man fälschlich die Newtonsche nennt — denn 
sie stützt sich auf drei unabhängige Grundpfeiler, 
die 'Newtonsche Mechanik freier Punkte, den 
Euler-Lagrangeschen Systembegriff und den 
ıchyschen Begriff der inneren Spannung —, 
_ ersten. Anstoß erhielt die klassische Mechanik 
vor etwa zwei Jahrzehnten von der Elektrodyna- 
mik her, als man sich genötigt sah, Massen anzu- 
ing. Bekanntlich hat die weitere Verfolgung 
ses Problemkreises nach einigen Umwegen zur 
ziellen und dann zur allgemeinen Relativitäts- 
orie geführt. Als sich vor rund zehn Jahren die 
undgedanken der speziellen Relativitätstheorie 
Imählich in weiteren Kreisen durchsetzten, be- 
n an auch viel von der „Neuen Mechanik“ 
2 ‚die durch ‚jene Theorie bedingt sei. Und 
Te "meinte ich damit die Relstivitäts- 
= Dem ist ee ns so. Von dem 
ng rein. mechanischer Beobachtungen mit be- 
ortrag, gehalten auf der Jahresversammlung 
tschen a reine in Jena am 
15. Januar 1922, 
Es sind erst wenige Jahrzehnte her, da galt. 
Wie das gemeint ist, 
‚nehmen, deren Größe von der Geschwindigkeit 
Ee este. > 2. 

stimmten grundsätzlichen Fragen betrifft, von 
diesem Standpunkt aus erscheint die Mechanik 
der Relativitätstheorie durchaus nicht als revolu- 
tionär; viel eher möchte ich sie als eine „über- 
klassische Mechanik“ bezeichnen, denn als eine 
fortschrittliche Entwicklung der alten Mechanik. 
soll gleich etwas ausführ- 
licher erläutert werden, da dies auch die pas- 
sendste Überleitung zum eigentlichen Gegenstand 
meines Vortrages bildet. 
Überlegen wir uns einmal, welchen Eigen- 
schaften die klassische Mechanik ihre außer- 
ordentlich starke Stellung innerhalb der Gesamt- 
heit der physikalischen Wissenschaften verdankt, 
so müssen wir erkennen, daß die ursprünglichen 
Ansätze sich nach zwei entgegengesetzten Rich- 
tungen entwickelt haben und daß demnach auch 
zwei ganz verschiedene Seiten an ihnen gewertet 
werden. Der Physiker hat eine Mechanik aus- 
gebildet, wie sie allenthalben als erstes Kapitel 
in jedem Lehrgang der theoretischen Physik auf- 
tritt, und die ich für den Augenblick etwa als 
die „gebundene“ Mechanik bezeichnen möchte. 
Sie erblickt das Entscheidende und Wertvolle in 
den Aufstellungen von Newton, Euler-Lagrange 
und Cauchy darin, daß durch sie zum erstenmal 
die Zusammenfassung eines großen Erscheinungs- 
gebietes in eine enge Gruppe von Differential- 
gleichungen oder noch besser die Unterordnung 
unter ein einziges Variationsprinzip geleistet 
wird, ein Vorgang, der dann zum Muster für die 
Ausbildung der übrigen Teile der theoretischen 
Physik geführt hat. Aber jene alten Aufstellun- 
gen besitzen noch einen ganz andersartigen Vor- 
teil und man wird den Verhältnissen durchaus 
nicht gerecht, wenn man meint, daß nur ein 
methodischer Unterschied bestünde zwischen der 
eben gekennzeichneten ‚„gebundenen“ Mechanik 
und der andern, die ich jetzt die ‚freie‘ nennen 
will. Für sie ist der hauptsächlichste Wert der 
klassischen Ansätze darin gelegen, daß sie einen 
sehr lockeren, losen Rahmen bilden, bei dessen 
Ausfüllung noch sehr viel Freiheit bleibt: Man 
kann für das, was Newton die vis impressa, die 
eingeprägte Kraft, nennt, für das, was in der 
Euler-Lagrangeschen Mechanik die Konstitution 
des mechanischen Systems ausmacht, endlich für 
die von Cauchy eingeführte Spannungsdyade in 
weitestem Umfang willkürliche Funktionen ein- 
führen, um sich der großen Mannigfaltigkeit der 
natürlichen Erscheinungen anzupassen, und ver- 
mag damit inhaltlich weit über die „gebundene“ 
Mechanik hinauszugreifen. Um nur ein konkretes 
Beispiel zu nennen: Wenn man in einem System 
starrer Körper die gewöhnliche Berührungsrei- 
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