















es) 
Fe 10s 21929: 
_ die Beschleunigungen für alle Teilstrecken AM, 
IC, CN, NB verschieden. Fig. 5 stellt die 
Geschwindigkeit in Abhängigkeit von der Zeit 
dar, wobei für die einzelnen Teilstrecken die 
Werte der tangentiellen Komponenten der Be- 
_ schleunigung eingetragen sind. Das Zeitintegral 
der Geschwindigkeit, d. h. die Fläche zwischen 
' "Abszissenachse und dem gebrochenen Linienzug 
| liefert den zurückgelegten Weg. Bezeichnen wir 
| die Strecke AC mit sı, die Strecke CB mit s, die 
-g Sin{a+,) 
sosH 

Fig. 5. Zur Erläuterung des durch Fig. 3 dargestellten 
Vorganges. 
Anfangsgeschwindigkeit mit c, so haben. wir 
offenbar aus Fig. 5: . 
s=eT+ 2 gain (a9 °.- 
T2 
+ 7 zen (a + 9) i 
2 
=cT+ ehe 
12 
+ „u a— 9% a 
Dis: Höhen hi und he END aa durch a“ 
Ayengin; 
oh Bin. 
4 hy = sy sin a 
aus, so daß der Höhengewinn h= he — hı 
Et: 29 »sinaeosasint T2 
Bye, A=(g—s)sne=; PT ng 
_ beträgt. Der Höhengewinn ist offenbar am 
u falls 'a—45° ist. Wir erhalten für 
diesen Fall: 

Nun ist bi=w die maximale Geschwindigkeit 
d der eee bei der E aenden Bewe- 
Karman: Uber den motorlosen Flug. 127 
RR oie oder eee = T 
so erhalten wir das einfache Resultat, daß der 
Höhengewinn in der Zeiteinheit, d. h. die mittlere 
Steiggeschwindigkeit im günstigsten Falle den 
vierten Teil der größten „Böengeschwindigkeit“ 
w beträgt. 
Der Verlauf den Bewegung ist folgender- 
maßen: der Punkt gleitet an der schiefen Ebene 
herunter, während die Ebene in derselben Rich- 
tung mitbewegt wird. Der Beschleunigungs- 
wechsel, d. h. das Maximum der Mitführungsge- 
schwindigkeit erfolgt in der halben Zeit der Ab- 
wärtsbewegung. Wenn der Punkt im Tal ankommt, 
wechselt gerade der Bewegungssinn der Unter- 
lage, die schiefe Ebene CB wird gegen den Punkt 
in Bewegung gesetzt. Durch diesen Wechsel des 
Bewegungssinnes gelangt der Punkt höher als 
sein Ausgangspunkt A gewesen. 
Noch überzeugender als das vorangehende Ex- 

Fig. 6. Zur Ausführung des durch Fig. 3 angedeuteten 
Versuches in anderer Form. 
periment ist das folgende (Fig. 6): Man denke 
sich ein Rohr zickzackférmig gebogen. Ich setze 
eine Kugel in das Rohr an dem unteren Ende und 
erteile dem System eine Schwingungsbewegung 
in -horizontaler Richtung. Sobald das schief an- 
steigende Rohr gegen die Kugel beschleunigt 
wird, so wird diese nach oben in Bewegung ge- 
setzt. Beschleunige ich das Rohr ständig mit 
einer :Beschleunigung b, welche so gewählt ist, 
daß die Resultierende von b und der Beschleuni- 
gung der Schwere g senkrecht zur Rohrachse ge- 
richtet ist, so wird die Kugel, abgesehen von der: 
Reibung, ihre Geschwindiekeit behalten. Man 
braucht nun bloß die Phase so einzurichten, daß 
die Beschleunigung gerade die Richtung wechselt, 
wenn die Kugel umkehren muß, so wird die letztere 
mit konstanter Geschwindigkeit an der Treppe 
hindufklettern. Man kann das Experiment ge- 
schickter so einrichten, daß man das Rohr spiral- 
förmig biegt,’ wie es im Fig. 7 dargestellt ist. Er- 
teilt man: dem System eine wechselnde Beschleu- 
nigung in horizontaler Richtung und trifft man 
die Phase einigermaßen richtig, so erscheint die 
Kugel alsbald in. der oberen Windung zum sicht- 
baren Beweis, daß man durch die schwingungs- 
artige Bewegung an die Kugel beliebige Arbeits- 
leistung zu übertragen vermag.‘ Alles bisher Ge- 
sagte! gilt’ auch naturgemäß. für: Bewegungen an 
