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Bei dieser Auffassung denkt man sich die Moleküle als 
vollkommen harte, elastische Kugeln. Nun wird aber 
durch die neueren Atommodelle gefordert, daß die 
Kugeln nicht vollkommen hart sind, sondern daß die 
abstoßende Kraft bei wachsender Annäherung zwar 
auch sehr rasch, aber doch durchaus stetig anwiichst. 
Danach ist zu erwarten, daß bei sehr starker Kom- 
pression des Gases das Anziehungsglied a teilweise 
kompensiert wird durch ein Abstoßungsglied. Bei sehr 
hohen Drucken (von etwa 1000 at ab) kommt nun in 
den Messungen ein solches Glied absolut scharf zum 
Ausdruck. “Es läßt sich, wie in Gleichung (2) ge- 
‚schehen, formelmäßig darstellen, durch den Kosdruck 
% 
Er? mit dem Exponenten B=5. Es ist nun natür- 
lich ein leichtes, aus den gemessenen Größen x und 
rückwärts auf Größe und Art der abstoßenden Kraft 
zu schließen, welche bei gegenseitiger Annäherung von 
2 Molekülen auftritt. Man findet, daß diese Kraft der 
neunzehnten Potenz des Abstandes umgekehrt propor- 
tional ist, also bei der Annäherung eines Moleküls an 
ein anderes zunächst verschwindend klein ist, um in 
einer gewissen Nähe ganz enorm steil anzusteigen. 
Dieser Anstieg ist tatsächlich so steil, daß die An- 
nahme von harten Molekülen bei der obigen Ableitung 
von 67, durchaus unbedenklich ist. Nachdem man auf 
die skizzierte Weise in den Besitz des Abstoßungs- 
gesetzes gelangt ist, kann man leicht ausrechnen, bis 
zu welchem kleinsten Mittelpunktsabstand sich zwei 
Moleküle nähern können, welche mit der durch die 
kinetische Gastheorie gelieferten mittleren Geschwindig- 

b 
keit vp =\* = aufeinander zufliegen. Ist nämlich fe 
das Potential der abstoßenden Kraft (n=18), so gibt 
der Energiesatz fiir diesen kleinsten Abstand ro ein- 
fach: 
} b Mi. 
1 are nn = 3 ~ Uo" 
ro ist aber offenbar gleichbedeutend mit dem wirk- 
samen Moleküldurchmesser g, Wegen der Steilheit des 
Potentialanstieges ist sein Betrag von der Temperatur 
nur sehr wenig abhängig. — Durchführung der Rech- 
mung für 0°C und Atmosphärendruck ergab!) danach 
aus dem Abstoßungsgesetz: 
om = 8,18 - 10-8 em, 
in ganz vorzüglicher Übereinstimmung mit den beiden 
ersten Werten. 
Das Abstoßungsgesetz hat sich bisher nur bei Stick- 
stoff mit einiger Sicherheit feststellen lassen. Aus den 
übrigen Amagatschen Messungen ließ sich nur ent- 
nehmen, daß der Exponent n des Potentials der ab- 
stoBenden Kraft bei Wasserstoff kleiner und bei Sauer- 
stoff größer ist als bei Stickstoff. Jedoch reichen die 
vorliegenden Messungen zur sicheren Bestimmung noch 
nicht aus. R. Becker. 
Die Lichtgeschwindigkeit in Elektronenstrahlen. 
Die Geschwindigkeit eines Lichtstrahls wird beim Ein- 
tritt in einen durchsichtigen Körper vermindert. Nach 
der Elektronentheorie rührt dies daher, daß die elektro- 
magnetischen Lichtwellen die Elektronen des durch- 
sichtigen Körpers zum Mitschwingen bringen und daß 
sie dadurch selbst gebremst werden. Bewegt sich der 
durchsichtige Körper während des Lichtdurchgangs, so 
m 7) R. Becker, 1. c., S. 407. 
Physikalische Mitteilungen. 165 
bleibt nach H. A. Lorentz zwar der Äther absolut 
ruhend, aber die im Lichtstrahl schwingenden Elek- 
tronen machen die Fortbewegung des durchsichtigen 
Körpers mit. Dadurch wird die Lichtgeschwindigkeit 
vergrößert, und zwar um einen Bruchteil der Geschwin- 
digkeit des bewegten Körpers. Dieser Bruchteil be- 

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trägt — , wobei n der Brechungsexponent des be- 
wegten Mediums ist (Fresnelscher Mitführungkoeffi- 
zient). Dies wurde mit großer Genauigkeit von Fizeau, 
Michelson und Morley sowie neuerdings von Zeeman 
experimentell bestätigt. Wie verhält sich aber die 
Lichtgeschwindigkeit in einem Bündel rasch bewegter 
freier Elektronen, also etwa beim Durchgang durch 
Kathodenstrahlen? W. Wien) berechnete im Jahre 
1398, daß bei der Annahme einer gewissen Dichte des 
Athers durch die Bewegung einer elektrischen Ladung 
eine Mitbewegung des Äthers eintreten muß. Deren 
Einfluß auf die Lichtbewegung ist aber unbekannt. 
„Über die Vorgänge in unmittelbarer Nähe der La- 
dung läßt sich nichts Bestimmtes aussagen.“ Wien 
hat dann das Problem experimentell untersucht. Mit 
dem Jaminschen Interferentialrefraktometer wurde der 
Versuch gemacht, ob ein durch eine Vakuumröhre 
gehender Lichtstrahl durch die Kathodenstrahlen be- 
schleunigt wird; das Ergebnis war aber durchaus nega- 
tiv. Dagegen hatte eine Untersuchung von HE. Bode- 
sohn?) im Jahre 1913 ein positives Ergebnis. Bode- 
sohn ließ die beiden Lichtbündel zwischen den sehr 
dicken Glasplatten eines Jaminschen Interferential- 
refraktometers durch zwei je 75 cm lange Kathoden- 
strahlröhren laufen. Die Kathodenstrahlen bewegten sich 
in der einen Röhre mit dem Licht, in der anderen 
gegen dasselbe. Die angewandte Spannung betrug 12 500 
bis 35 000 Volt und die Geschwindigkeit der Kathoden- 
strahlen schwankte zwischen 0,68 . 1010 und 
1,14. 10% cm in der Sekunde. Durch die Verschiebung 
der Interferenzstreifen wurde ein Einfluß der Katho- 
denstrahlen auf die Lichtgeschwindigkeit festgestellt. 
Die Lichtgeschwindigkeit ergab sich proportional der 
Quadratwurzel aus der Spannung oder direkt propor- 
tional der Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen. Die 
Fehlerquellen, welche Druck und Temperatur dar- 
stellen, wurden nach Möglichkeit vermieden; nicht be- 
rücksichtigt wurde aber die mechanische Deformation 
der langen Glasröhren infolge der elektrostatischen 
Anziehung von Anode und Kathode. Daher ist das Er- 
gebnis noch nicht völlig einwandfrei, wenn auch die 
gefundene Proportionalität‘ der Lichtgeschwindigkeit 
mit der Schnelligkeit der Kathodenstrahlen auffällig 
ist. Neuerdings versuchte R. Whiddington?) den Mit- 
führungskoeffizienten des Lichts anstatt in einem 
Strom fließenden Wassers in einem Strom von rasch 
bewegten freien Elektronen zu bestimmen. Die be- 
nutzten Kathodenstrahlen hatten 4.10% und 2.10%® cm 
Geschwindigkeit in der Sekunde. Es ließ sich aber 
nicht der geringste Einfluß auf die Lichtgeschwindig- 
keit feststellen. Die Versuchsergebnisse von W. Wien 
und R. Whiddington stehen also den positiven von 
E. Bodesohn gegenüber. Da die-bisher vorhandenen 
Theorien den Vorgang der Lichtbewegung in Elek- 
tronenstrahlen noch nicht darzustellen erlauben, so 
sind weitere experimentelle Untersuchungen abzu- 
warten. K. Kuhn. 

1) Beilage zu Wiedemanns Annalen, Bd. 65 (1898). 
2) Einfluß der Kathodenstrahlen auf die Lichtbewe- 
gung, Dissertation, Halle 1913. 
3) Nature S. 708/9, Nr. 2649 (1920). 
