










J Hats iG 
— 14. 4. 1922 
wobei ©, ©, Gs, ... 
- wenn es die Ladungen eı, e2, és . . 
schwebt, d. h. keine Fall- oder Steigbewegung 
in Volt gemessene, 
_ (Plattenabstand = d cm) angelegte Potentialdif- 
ferenz bedeutet, 
der Elektrizität zu erblicken. 


Bär: 
unserer Annahme Vielfache Nı, Ne, Ns,.... der 
Elementarladung sein miissen: 
es zn 889, Ng &5 enge... 
so folgt aus (7): 
Mo ens, ete See, So=,... (9 
diejenigen elektrischen 
Feldstärken bedeuten, bei denen das Teilchen, 
. trägt, gerade 
(ni: = ganze Zahl) (8 
u. V : 
zeigt. Aus (9) folgt wegen © = 300 a? wo V die 
an die Kondensatorplatten 
fir a 
Pisa: a s+ OO 
(21, 2g, N3,.... = ganze Zahl) 
als theoretisch notwendige und hinreichende Be- 
dingung dafür, daß die Elektrizität eine ato- 
mistische Struktur besitzt. Nun lassen sich aber 
die Verhältnisse beliebiger Zahlen immer in 
dieser Form darstellen, z. B. 470:711= 
4 
11 ' 270: Es würde‘ daher niemand einfallen, 
4 wenn gefunden würde, daß zwei Haltepotentiale 
eines Teilchens 47,0 Volt und 71,1 Volt betragen, 
hierin einen Beweis der atomistischen Struktur 
Dagegen verhalten 
sich die Zahlen 47,5 :71,1 = 4/3 : 4/2, und man 
würde also das Versuchsresultat Vı = 47,5 Volt, 
V2=71,1 Volt als einen Beweis der quanten- 
haften Konstitution ansprechen dürfen. Man 
sieht: solche Experimente haben eine um so 
größere Beweiskraft, je kleiner die ganzen Zahlen 
sind, mit denen man die Verhältnisse der Halte- 
potentiale darstellen kann. Kleine Zahlen n; 
bedeuten aber, daß auf dem Teilchen nur wenige 
elektrische Elementarquanten sitzen. Wir können 
also nur dann hoffen, experimentell kleine ganze 
Zahlen n; zu erhalten, wenn wir die kleinsten 
Ladungen, die wir dem Teilchen erteilen können, 
: beobachten. 
_ Ein weiterer Punkt bleibt zu berücksichtigen. 
Die Messungen der Haltepotentiale werden im- 
mer mit Meßfehlern behaftet sein, als deren 
 hauptsächlichste die Brownsche Bewegung der 
Partikeln — die eine Bewegung eines Teilchens 
nach oben oder unten vortäuschen kann, wenn die 
elektrische Kraft genau gleich der Schwere ist — 
und die Fehler bei der Ablesung des Haltepoten- 
tials am Voltmeter in Betracht kommen. Na- 
mentlich der erstere dieser beiden Fehler ist ex- 
_ perimentell nicht so leicht zu berücksichtigen. 
Nun hatten sowohl Joffe (1) als auch Meyer und 
_ Gerlach (2) schon im Jahre 1913 Versuche von 
der Art der hier beschriebenen angestellt, aus 
denen man in der Tat folgern durfte, daß die 
Elektrizität aus Atomen bestehe. Da aber bei 
diesen Versuchen erstens die ganzen Zahlen nicht 
immer hinreichend klein und zweitens die Meß- 
ler nicht immer genau bestimmt waren, so 
Der Streit um das Elektron. 

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durfte Ehrenhaft mit einiger Berechtigung er- 
klären, daß diese Experimente nicht beweisend seien. 
Um auch noch ein Maß für die Genauigkeit der 
Messung zu erhalten, modifizierten Ehrenhaft 
und Konstantinowsky die Methode derart, daß 
sie, statt das Haltepotential V;, bei welchem das 
Teilchen die Ladung e; hat, selbst zu be- 
stimmen, dasselbe einengten zwischen einen zu 
kleinen Wert V;, bei dem das Teilchen gerade 
“noch eine deutliche Fallbewegung zeigte, und 
einen zu großen Wert V;, bei welchem das Teil- 
n; Vie 
300 d 
MG. = 
ni Vi = 3004 ist, und da ferner Vi <Vi < Vi, 

chen schon deutlich stieg. Da =mg oder 
so muß in diesem Falle jedes der sämtlichen 
Produkte 2; Vi kleiner sein als jedes der Pro- 
dukte nj Vi: 
ne Vie< ne Vi Gee 182 Fr EC 
der wirkliche Wert von 2 Vi muß also größer 
sein als die größte Zahl C aller ni Vi und kleiner 
als die kleinste Zahl CO aller ni Vi. Man kann 
ak @ 
setzen und berechnet 

also etwa ni Vi = 
dann für das en V; einen Wert 
: berechnet Mi 2 
der zwischen V; und V; liegen muß. 
Damit haben wir folgende Priifungsméglichkeit 
für das Vorhandensein bzw. Nichtvorhandensein 
einer atomistischen Konstitution der Elektrizität: 
Wir erteilen einem Teilchen hintereinander 
eine größere Zahl verschiedener elektrischer 
Ladungen, die alle möglichst klein sein 
sollen und bestimmen die zugehörigen Werte 
Vi und V,. Die Elektrizität ist nun dann und 
nur dann quantenhaft konstruiert, wenn sich 
jetzt solche kleinen ganzen Zahlen n; fin- 
den lassen, daß alle Ungleichungen (11) er- 
füllt sind; und solche Messungen haben eine 
um so Wrealere Beweiskraft, je enger die Grenzen 
V; und JV; für Vi bestimmt sind, und je größer 
die Anzahl der Ladungen ist, die gemessen wurden. 
Der Verf. hat im Jahre 1918 auf Veran- 
lassung von Prof. Edgar Meyer in Zürich der- 
artige Versuche ausgeführt (3). In Tabelle 1 
findet sich als Beispiel das Ergebnis einer solchen 
Messung an einem Aluminiumpartikel, an wel- 
chem 24 Ladungen gemessen wurden. 
Man wird zugeben müssen, daß diese Tabelle 
einen zwingenden Beweis für die atomistische 
Struktur der Elektrizität darstellt. Da das Teil- 
chen durch Bestrahlung mit ultraviolettem Licht 
aufgeladen, wobei ihm also negative Elektrizität 
entzogen wurde, und durch Ionisierung der Luft 
jeweils wieder entladen wurde, wobei es also po- 
sitive Elektrizität, die aus der Luft stammte, 
45 
Fr Fe 
= 
3 
‘ 
= 
ag 

