








Der Streit um das Elektron. 


























, Dis Natur: 
346 © Bar: wissenschaften — 
Tabelle 1. auch wirklich zutreffen. Unsere auf Nr. 3,d.h. © 
Aluminiumpartikel Nr. 59. auf das Widerstandsgesetz bezüglichen Ausfüh- 
C=1950, C= 1964, ni Vi = 1957. rungen können wir kurz fassen. Wir sind nam- — 
= lich der Ansicht, daß das von Ehrenhaft a 
7; Vi ; Vi Vil v; dete Fallgesetz wenigstens angenähert richtig ist, 
= a > Ba Be _ und wir wollen diese Ansicht nur im Hinblick — 
: | darauf, daß man öfters gerade das Widerstandsge- 
650 | 655 3 1950 | 1965 652 setz für die Subelektronen verantwortlich gemacht — 
377 | 8395 5 1885 | 1975 391 hat, kurz begründen. Es handelt sich also 
275 | 284 7 1925 | 1988 279 darum, die Formel (4) zu rechtfertigen. 
385 | 395 5 1925 | 1975 391 Für die langsame, stationäre Bewegung 
478 | 495 4 1912 | 1980 489 einer .Kugel in einer Flüssigkeit gilt 
650 | 655 3 1950: | 1965 652 unter gewissen einschränkenden Voraus- 
972 | 982 2 1944 | 1964 9785 setzungen die sogenannte Stokessche Formel, 
641 655 3 1923 1965 652 4 ; : a 
485 | 497 4 | 1940 | 1988 439 nach welcher B= @— > wird. Von diesen Vor- 7 
389 395 5 | 1945| 1975 391 aussetzungen sind in ee Fall alle erfüllt bis — 
275 | 281 7 1925 | 1967 2795 auf eine, die besagt, daß die Diskontinuitäten, 
322 | 330 6 1932 | 1930 = die in der Flüssigkeit vorhanden sind, weil die 
9785!)| 9785!)) 2 Bd Be selbe aus Atomen besteht, als unendlich klein — 
641 | 656 3 1923 | 1968 652 gegenüber der Größe des Kugelradius vernach- — 
485 509 4 1940 | 2036 489 lässigt werden dürfen. In unserm Fall nämlich, © 
378 | 895 5 | 1890 | 1975 sat wo sich die Kugel nicht in einer Flüssigkeit, 
272 | 281 7 1904 | 1967 > sondern in einem Gase bewegt, wird diese Vor- — 
320 | 330 6 1920 | 1980 = aussetzung nicht mehr erfüllt sein. Ein Maß 
En - a sl ao für die Größe der Diskontinuitäten im Gase gibt ~ 
645 | 672 3 1935 | 2016 eS die freie Weglinge 1 der Gasmolekiile, und das 
942 | 990 2 1884 | 1980 978; Verhältnis l/a zeigt (der Radius des kugelförmi- 
645 | 665 3 1955 He oe gen Partikels), mit welcher Annäherung die 
275 | 285 7 ee Bee eo Voraussetzung für die Anwendbarkeit der Stokes- 
if a ae Sn | 73 schen Formel erfüllt ist. Da für Luft von — 



aufnahm, beweisen diese Messungen gleichzeitig, 
daß das elektrische Elementarquantum dasselbe 
ist, ob die Elektrizität nun aus der Luft oder aus 
dem Aluminium stammt. Die Herren Hhrenhaft 
und Konstantinowsky (4) haben zwar gegen diese 
Versuche Einwendungen erhoben, aber der Verf. 
(5) (8) mußte dieselben als in jeder Beziehung 
vollkommen unbegründet zurückweisen. Wir 
halten damit die Frage nach der Konstitution 
der Elektrizität für erledigt und wenden uns 
jetzt zur zweiten wichtigeren Frage nach der ab- 
soluten Größe des elektrischen Elementarquantums. 
§ 7. Das Widerstandsgesetz. Es handelt 
sich nun darum, den Widerspruch zwischen 
den Millikanschen und den Ehrenhaftschen 
Versuchsergebnissen aufzuklären; ‘zu diesem 
Zwecke müssen wir untersuchen, ob die von 
Ehrenhaft bei der Ladungsmessung zugrunde ge- 
legten, im § 2 genannten?) Vorauss:tzungen 1.—3. 
*) Haltepotential, Teilchen war während 30 ten 
in Ruhe. x 
2) 1. Die Partikeln sind kugelförmig. 
2. Ihre Dichte ist diejenige des kompakten Ma- 
terials, aus dem sie hergestellt wurden. 
3. Für die Bewegung der Partikeln im Erd- 
 schwerefeld und im elektrischen Feld gelten 
die-Gleichungen (2), (3). und (4) . 
WEIEB EU NN Tee ee (2 
(Em) B= 0, ER (3 
Phas Em Sere (4 
‚Ben 
durch Anbringen eines Korrektionsgliedes. A a . 
 Ladungsmessung dadurch entstehen, daß Ehren 



















Atmosphärendruck 1=1.10°5 cm ist, und dadie 
zur Messung gelangenden Partikeln einen Radius 
haben, der auch ungefähr von dieser Größenord- 
nung ist, so ist in der Tat l/a nicht verschwindend — 
klein, und daher muß die Stokessche Formel 
dem ersten Glied einer Reihenentwicklung 
9 2 “4 
1 Fr 
Acta (ty qe... = hee Oe 
modifiziert werden in 
1p de 
Pee 
6nud a 
Dieses nur ungenau bekannte Glied Al/a spielt 
nun, weil a im Nenner vorkommt, eine um so 2 
größere Rolle bei den Ladungsmessungen, je 
kleiner der Teilchenradius ist. Während es bei 
den Millikanschen Experimenten wirklich nur — 
als Korrektionsglied in Betracht kommt, ist sein — 
Einfluß bei den Ehrenhaftschen Teilchen sehr 
wesentlich. Es wäre daher von vornherein durch- _ 
aus möglich gewesen, daß große Fehler in der 
haft die weiteren Glieder in der Reihenentwick- E 
lung (12) vernachlässigt. Nun zeigen aber eine 
Reihe von experimentellen Arbeiten, insbesondere — 
die Versuche von M. Knudsen und 8. Weber (6), 
daß mit zunehmendem //a zwar höhere Potenzen 3 
von J/ain Betracht kommen, aber in so geringem E 
Maße, daß sie auch für sehr großes l/a nur eine 
4 
