

~ Heft 18.) 
14. 4. 1922 
etwa 50proz. Vergrößerung der Konstante A be- 
wirken. Ferner hat der Verf. (7) das Wider- 
standsgesetz dadurch experimentell geprüft, daß 
er die Fallgeschwindigkeit desselben submikro- 
skopischen Partikels bei verschiedenen Luft- 
drucken maß, indem er die Luft allmählich aus 
dem Kondensator wegpumpte. Dann wird die 
freie Weglänge l immer größer, und es fällt das 
Glied Al/a immer mehr ins Gewicht. Auch dabei 
zeigte sich wieder, daß der Faktor A sehr an- 
genähert konstant bleibt, und erst verfeinerte 
Messungen (8) ergaben eine kleine Zunahme von 
_ A mit wachsendem //a. Was schließlich den nu- 
_ merischen Wert der Konstanten A anlangt, so 
folgt aus einer ganzen Reihe experimenteller Ar- 
beiten, daß er zwischen 0,7 und 1,7 liegen muß. 
Für sehr kleine J/akann man das Widerstands- 
gesetz auch theoretisch ableiten, und es haben 
sich auch auf diesem Wege fiir A Werte ergeben, 
_die recht gut mit den experimentell ermittelten 
; übereinstimmen. Für mittelgroße Werte von J/a, 
- die dem Experiment noch gut zugänglich sind, 
hat sich das Problem bisher mathematisch nicht 
- lösen lassen, dagegen existieren für sehr große 
Ua, d. h. für Partikeln, die auch noch klein sind 
im Verhältnis zu den von Ehrenhaft verwen- 
deten, wiederum theoretische Formeln, die na- 
_ mentlich von Lenard schon vor längerer Zeit ge- 
a a0), an Dae 
ve 
Doe MAN), Yes His 
RRA 


Eva durch verfeinerte Rechnung .bestätigt werden. 
Dabei zeigt sich, daß die Formel (4) für sehr 
= geht, d. h., daß auch theoretisch der Faktor 
A für sehr große I/a ungefähr denselben Wert 
haben muß wie für kleine Werte. Man sieht, daß 
das Widerstandsgesetz tatsächlich annähernd be- 
_ kannt ist. Ladungsunterschreitungen bis herab 
zu vielleicht 50% der Elektronenladung können 
_ evtl. noch durch die nur ungenaue Kenntnis der 
R Konstanten A erklärt werden, aber im Ehren- 
- haftschen Institute sind, wie erwähnt, von Frl. 
Parankiewicz Ladungen bis herab zu 3.10 3 
elst. E. gefunden worden. 
- Alle diese Überlegungen weisen darauf hin. 
dag das Widerstandsgesetz für das Auftreten der 
Subelektronen nicht verantwortlich gemacht 
werden darf. Im letzten Jahre ist diese sehr 
- wahrscheinliche Vermutung nun durch Versuche, 
| die Herr K. Wolter (10) angestellt hat, zur 
|  Gewißheit geworden. Herr Wolter ging von fol- 
- gender Überlegung aus: Der einzig unsichere 
Teil im Widerstandsgesetz ist die Reihenentwick- 
‘lung (12). Bei den Millikanschen Versuchen ist 
ihr Einfluß nur gering wegen des großen Radius 
der verwendeten Partikeln. Diesen Einfluß kann 
man aber ebensogut dadurch verkleinern, daß 
man die freie Weglänge I klein macht, d. h., da 1 
„umgekehrt proportional dem Gasdruck ist, daß 
man die Ladungsmessungen in einem kompri- 
‘mierten Gase ausführt. Beobachtet man also 
gz. B. ein Ehrenhaftsches Teilchen von etwa 
5.10 cm Radius bei 9 Atmosphären Luftdruck, 

















Bär: Der Streit um das Elektron. 

347 
so ist der Fehler, den das Widerstandsgesetz in 
die Ladungsmessung hineinträgt, derselbe wie 
bei einem Teilchen von 4,5.10° cm Radius, das 
bei normalem Druck untersucht wird. Bei Teil- 
chen dieser Größenordnung konnten aber große 
Ladungsunterschreitungen nie gefunden werden, 
sie dürfen also, wenn der Fehler in der Ladungs- 
messung am Widerstanidsgesetz liegt, bei einem 
Teilchen von 5.1076 em Radius auch bei 9 At- 
mosphären Luftdruck nicht auftreten. Herr 
Wolter verglich also die Größe der Subelektronen, 
die er an Teilchen irgendeines Materials bei nor- 
malem Luftdruck erhielt, mit der Größe der Sub- 
elektronen bei Ladungsmessungen an Teilchen 
aus demselben Material, die bei 5 oder 9 Atmo- 
sphären Druck beobachtet wurden. Dabei zeigte 
sich — trotzdem eine Reihe von verschiedenen 
Materialien untersucht wurde — nie der ge- 
ringste Einfluß des Luftdrucks auf die Größe 
der Ladungsunterschreitung. Damit war also 
ein erneuter Beweis für die Richtigkeit des , 
Widerstandsgesetzes beigebracht. Nun gab es 
nur noch zwei Möglichkeiten: entweder lag in 
der Ehrenhaftschen Ladungsmessung der Fehler 
an der Dichte bzw. der Gestalt der Partikeln 
oder aber die Versuche sind einwandfrei und die 
Subelektronen haben reale Existenz. Der Be- 
weis, daß die erstere Möglichkeit die richtige ist, 
war aber leicht zu erbringen. 
$8. Die wirkliche Ladung der Ehren- 
haftschen Partikeln. Wir haben bei Be- 
sprechung der Versuche zur Prüfung des 
Widerstandsgesetzes bemerkt, daß es möglich 
ist, dasselbe Teilchen bei verschiedenen Gas- 
drucken zu beobachten. Damit hat man aber 
ein Verfahren in der Hand, die elektrische 
Ladung eines soldhen Teilchens lediglich unter 
der Voraussetzung des — hinreichend bekannten 
— Widerstandsgesetzes zu bestimmen, ohne 
irgendwelche Voraussetzungen über die Dichte 
machen zu müssen. Gleichzeitig hat man noch 
die Möglichkeit, die unbekannte Dichte selbst 
experimentell zu bestimmen, und kann auf diese 
Weise nachprüfen, in welchem Maße die Ehren- 
-haftsche Voraussetzung, daß die Dichte der Par- 
tikeln gleich derjenigen des kompakten Materials 
sei, erfüllt ist. Um dies einzusehen, bemerken 
wir folgendes: Hat man die Fallgeschwindig- 
keiten v; und vs des gleichen Teilchens bei zwei 
verschiedenen Gasdrucken, denen die freien Weg- 
längen J; und lz entsprechen mögen, gemessen, 
so erhält man an Stelle der einen Gleichung (5)t) 
die zwei Gleichungen: 
SAY epee ee BEES Bs 
3 > IE ek: 
1+4, A 
1 
) rag Seber RE (5 
LES 
