
Die Geschichte der Auffindung der Röntgenstrahlinterferenzen. 
Von W. Friedrich, Freiburg i. B. 
Die ersten Versuche, Beugungs- oder Inter- 
 ferenzerscheinungen der Röntgenstrahlen z1 er- 
alten, sind schon von dem Entdecker der Strah- 
en selbst gemacht worden; denn er war sich wohl 
bewußt, daß mit der Rage ee einer Inter- 
ferenzerscheinung die Wellennatur seiner Strah- 
len bewiesen war. Vermutete er doch in ihnen 
die von Helmholtz erwarteten longitudinalen 
Ätherschwingungen. Indessen waren die mit 
| mannigfachen Versuchsbedingungen angestellten 
Versuche an engen Spalten ohne die Resultate, 
die ihn von der Existenz einer Beugung a 
Strahlen überzeugen konnten. 
In der nächsten darauffolgenden Zeit wurden 
ron verschiedener Seite analoge Versuche mit 
Beugungsspalten angestellt. So fanden Fomm. 
Sagnac, Calmette und Lhullier Verbreiterungen 
bzw. helle und dunkle Streifen in den Spalt- 
"bildern, die sie als Beugungserscheinung deuteten; 
von Fomm wurde sogar die Wellenlänge der 
| er auf Grund seiner Photogramme 
berechnet zu etwa 10-6 em. Die Erscheinungen 
_ erwiesen sich jedoch später als subjektive optische 
: Täuschungen, die durch ganz andere Erscheinun- 
| gen als durch Beugung zustande gekommen waren. 
_ Trotz dieser Mißerfolge hatte die Auffassung 
| von den Röntgenstrahlen als Wellenvorgang ihre 
Anhänger. Die von Wiechert und Stokes auf- 
‚gestellte Theorie der Röntgenstrahlen fand 
mmer mehr Verbreitung. War es doch eine 
twendige Folge der Maxwell - Lorentzschen 
lektrodynamik, daß, wo elektrische Ladungen 
re Geschwindigkeit verändern, elektro- 
' magnetische Wellen entstehen. Eine derartige 
Geschwindigkeitsänderung einer Ladung findet ja 
att in der Röntgenröhre, wo die Kathoden- 
ahlenteilchen, die Elektronen, an der. Anti- 
| kathode plötzlich von großer Geschwindigkeit zur 
| Ruhe kommen. W. Wien war es dann, der eine 
{ | Berechnung der Wellenlänge der Röntgenstrahlen 
| versuchte an Hand der elektrodynamischen Theo- 
| rie in Verbindung mit der damals neu entstande- 
| nen Quantentheorie. Der Wert von 10-9 bis 
| 10-10 em ieee. auch | die ‚auffallenden Er- 





































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it, erklären zu können. 
: Diese ‚Überlegungen berpegen Haga und Wind 
ich a Hirsch wieder eich men. 
e benutzten einen konvergierenden, sich keil- 

effekte an unendlich vielen Spalten von kon- 
tinuierlich veränderlicher Breite zu überblicken. 
Dieselbe Anordnung verwendeten dann später 
Walther und Pohl 1908 und verfeinerten die Her- 
stellung und die Justierung des Beugungsspaltes 
noch weiterhin. Während nun Haga und Wind 
aus ihren Versuchen auf ein positives Resultat 
schlossen und die Wellenlänge der Röntgen- 
strahlen aus der Verbreiterung des Spaltbildes an 
der Spitze der Größenordnung nach zu 1073 cm 
bestimmen zu können glaubten, deuteten Walther 
und Pohl ihre Versuche negativ und schlossen 
nur auf eine obere Grenze der Wellenlänge von 
10-9 em. So schienen denn auch bei den Haga 
und Windschen Photogrammen Täuschungen vor- 
zuliegen, die bei der visuellen Beurteilung unter 
dem Mikroskop zustande gekommen waren. Erst 
die Ausmessungen der Photogramme durch P. P. 
Koch mit seinem registrierenden Photometer und 
die Verwertung der Ausmessung durch Sommer- 
feld, um sie mit seiner Beugungstheorie eines 
Impulses an einem konvergierenden Spalte in 
Einklang zu bringen, zeigten, daß tatsächlich eine 
Verbreiterung des Spaltbildes vorlag, die als Beu- 
gung gedeutet werden konnte. Die Bestimmung 
der Wellenlänge zu etwa 4.1079 cm stimmte 
durchaus mit der theoretisch zu erwarten- 
den Wellenlänge bzw. Impulsbreite, wie man da 
mals sagte, der Größenordnung nach überein, und 
unsere heutige genauere Kenntnis der Weilen- 
länge der Röntgenstrahlen zeigt, daß der von 
Sommerfeld berechnete Wert durchaus richtig 
war. 
Unterdessen waren durch die experimencelle 
Forschung, , besonders durch die Arbeiten Barklas 
weitere Momente gewonnen, die als Stütze der 
Wellentheorie der Röntgenstrahlen dienen konn- 
ten. Die elektrodynamische Theorie der Röntgen- 
strahlen ließ eine Polarisation der Strahlen ver- 
muten. ‘Diese Polarisation entsteht ja dadurch, 
daß die Bremsrichtung für alle Elektronen nahezu 
die gleiche ist. In der Tat gelang Barkla der 
Nachweis einer derartigen Polarisation. In der 
Optik besitzt man vielfache Mittel, um die Polari- 
sationsverhältnisse zu studieren. Da die gebräuch- - 
lichen davon alle auf Reflexion und Brechung 
beruhen, so müssen sie im Gebiet der Röntgen- 
strahlen versagen. Der Nachweis der Polarisa- 
tion ist jedoch auch hier möglich; man bedient 
sich hierbei der schon von Röntgen entdeckten 
Eigenschaft der Röntgenstrahlen, einen von ihnen 
“ getroffenen Körper wiederum zur Aussendung 
von Röntgenstrahlen, der sogenannten zerstreuten 




