







364 Friedrich: Die Geschichte der Auffindung der Röntgenstrahlinterferenzen. 
Strahlung, anzuregen. Diese Strahlung ist analog 
dem an trüben Medien zerstreuten Lichte. In der 
Optik kann das trübe Medium für Polarisations- 
bestimmungen herangezogen werden, indem man 
die Intensität des Lichtes in einer senkrecht zum 
auffallenden Lichte stehenden Ebene untersucht. 
Ist das auffallende Licht polarisiert, so ist die 
Verteilung der. Intensität des Streulichtes in 
dieser Ebene nicht gleichmäßig, sondern es sind 
zwei jeweils senkrecht aufeinanderstehende 
Maxima bzw. Minima vorhanden. Diese Methode 
wurde von Barkla auf Rontgenstrahlen über- 
tragen, wobei als’ zerstreuender Körper Kohle 
oder Paraffin verwendet und die Intensität der 
gestreuten Röntgenstrahlung durch ein Jonisa- 
tionsverfahren gemessen wurde. 
Weiterhin sprachen die Eigenschaften der 
charakteristischen Sekundärstrahlen oder Eigen- 
strahlen der Elemente für eine dem Lichte 
wesensgleiche Wellennatur der Röntgenstrahlen. 
Es sei nur an (das serienartige Auftreten der 
Eigenstrahlung, besonders bei den Elementen von 
höherer Atomzahl, sowie an die Gültigkeit der 
Stokesschen Regel. bei der Anregung hingewiesen. 
Obgleich alle diese Tatsachen für die Wellen- 
theorie der Röntgenstrahlen ein immer festeres 
Fundament schufen, gab es eine Reihe von For- 
schern, an ihrer Spitze W. H. Bragg, die an eine 
korpuskulare Natur der Röntgenstrahlen glaubten 
und diese Auffassung durch experimentelle For- 
schungsergebnisse zu stützen suchten. Wenn sie 
auch für die Polarisation nur eine sehr gezwun- 
gene Erklärung fanden, so konnten sie jedoch 
eine Reihe von Erscheinungen anführen, für Jie 
die Wellentheorie zum Teil auch bei den analogen 
optischen Erscheinungen eine Erklärung schuldig 
geblieben ist. Besonders ist es die Energie des 
sekundären Kathodenstrahles, die nur mit der 
Wellenlänge der auslösenden Strahlung verbunden 
zu sein scheint und unabhängige ist von anderen 
Faktoren, wie Art und Zustand des Körpers, bei 
dem sie entsteht, auch unabhängige von der In- 
tensität der Strahlung. Hier findet die Theorie 
des „neutralen Paares“ von Bragg leicht eine Er- 
klärung. Die Energie des primären Kathoden- 
strahles bleibt konzentriert; es ändern sich nur 
bei der Neutralisation des Elektrons durch einen 
äußeren Anlaß die Eigenschaften des Strahles; 
die große Durchdringungsfähigkeit, die Nicht- 
brechbarkeit usw. erklärt sich. Durch einen wei- 
teren Anlaß kann sodann die Neutralisation 
wieder aufgehoben werden, und der Strahl hat 
wiederum die Eigenschaft des ursprünglichen 
Kathodenstrahles. Die’ Wellentheorie steht hier 
vor einem Rätsel. Die Energie der Strahlung 
breitet sich mit der Entfernung von der Strahlen- 
quelle über immer größere Flächen aus, die In- 
tensität wird immer kleiner, und dennoch ist die 
Geschwindigkeit des sekundären Kathodenstrahles 
immer die gleiche. Woher kommt diese Energie? 
Zwar kennen wir beim Lichte die gleiche Er- * 
scheinung im lichtelektrischen Effekt, aber hier 






| Die Natur- 
wissenschaften 
: =i 2.2 
haben wir ja eine große Fülle der Interferenz- 
erscheinungen, die uns die Wellennatur des Lich- £ 
tes beweisen, die bei den Röntgenstrahlen fehlen. 
Solange nicht eindeutig die Wellennatur der 
Röntgenstrahlen bewiesen war, war es wohl zu 
verstehen, daß eine Korpuskulartheorie ihre An- 
hänger hatte. 
Übrigens wissen wir auch Vena über das 
Wesen der Elektronenemission durch die Rönt- 
genstrahlen bzw. das Licht noch herzlich wenig. 
Wenn auch die Quantentheorie in der Einstein- 
Planckschen Formel eine Beziehung gibt zwischen 
der Energie der sekundären Kathodenstrahlen 
einerseits und der Frequenz der Strahlung und 
des Planckschen Wirkungsquantums ‚anderseits, 
so ist doch dieser Zusammenhang ein rein for- 
maler. Das Geheimnis der Quantentheorie ist 
noch ungelöst. - ; % 
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Um dem Leser ein möglichst anschauliches 
Bild der Auffindung der Röntgenstrahlinter- 
ferenzen zu geben, sei es mir gestattet, die Ver- 
hältnisse in München zur Zeit der Laueschen 
Entdeckung zu skizzieren. 
Die Anwesenheit W. C. Röntgens selbst “aie: 
Vertreter der Experimentalphysik brachte es mit 
sich, daß im physikalischen Institut viel über 
Röntgenstrahlen gearbeitet wurde. Es mögen hier 
nur die schönen Arbeiten v. Angerers über die 
Energiemessung und die Baßlers über die Polari- 
sation der Röntgenstrahlen erwähnt werden. Mich 
selbst hatten die Röntgenstrahlen, mit denen ich 
mich schon während meiner Gyiniaaeee be- 
schäftigt hatte, an die Wirkungsstätte ihres Ent- 
deckers gezogen, und ich hatte das Glück, mit 
einer Arbeit über die azimutale Intensitätsvertei- 
lung der Réntgenstrahlen, die gleichfalls als 
Stütze der Wellentheorie herangezogen wurde, 
promovieren zu können. Die Vorliebe für die 
Röntgenstrahlen ist dann auch weiterhin für 
meinen wissenschaftlichen Werdegang entschei- 
dend gewesen, wenn auch meine jetzige Tätigkeit 
sich nicht so sehr mit dem Gebiete der reinen 
Physik, als mit dem des ee biologischen 
Grenzgebietes befaßt. Sr 
Als Vertreter der Inserat Physik wirkte. 
schon damals A. Sommerfeld als Nachfolger 
Boltzmanns in München, dessen mannigfaltige 
Arbeiten über die Theorie der Röntgenstrahlen 
und ihrer Beugung bekannt sind. Gerade in die 
Zeit vor der Laueschen Entdeckung fallen auch 
seine Arbeiten über eine Hypothese, die er zur 
Vervollständigung der Impulstheorie gemacht 
hatte, daß nämlich der Bremsvorgang des Ka- 
thodenstrahlelektrons durch das Plancksche Wir- 
kungsquantum reguliert werden sollte. Auf 
Grund dieser Hypothese kann man je nach der 
Geschwindigkeit des gebremsten Elektrons einen 
bestimmten Wert der Impulsbreite berechnen, we- 
nigstens für den polarisierten Teil der’ Röntgen- 
strahlen. cin 
Die Optik ande ihren berufensten Vertreter i in 
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