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368 Knipping: Zehn Jahre Röntg eenspektroskopie. 
blatt G, zu einem Kreisbogen gebogen ist. Das 
Zustandekommen des Spektrums, das Ausein- 
anderlegen verschiedener Wellenlängen, ist nach 
der obigen Darlegung durch die Bezeichnungen 
auf der Figur ohne weiteres verständlich. 
Als dritte Methode ist die von Debye und, 
Scherrer erdachte zu nennen. Sie nimmt eine 
Sonderstellung ein, die dadurch charakterisiert 
wird, daß das Gitter nicht aus einem einzigen 
Kristall, sondern aus einem Pulver P von un- 
zählig vielen, durcheinanderliegenden, kleinsten 
Kristallsplitterchen besteht, das von einem engen 
Primärbündel getroffen wird. Jede Netzebene, 
die in einigen der ungeordneten Kriställchen zu- 
fällig die richtige Orientierung besitzt, reflektiert 
die durch sie ausgesonderte Wellenlänge unter 
A = Antikathode 
B,- By = Blenden 
P = Kristallpulver 
F= Film 
Fig. 4 Methode von Debye und Scherrer. 

dem zugehörigen Winkel auf den Film F, der 
konzentrisch um das Präparat angebracht ist. Die 
Methode, der Analyse der Kristallstruktur unent- 
behrlich geworden, kommt indessen wegen der re- 
lativen Unschärfe der so erhaltenen Spektrallinien 
als rein spektroskopische weniger in Frage. Eine 
interessante Variation dieser Methode stammt von 
Seemann und Bohlin. 
An vierter Stelle, aber als wichtigste, ist die 
von de Broglie und Bragg selbst benutzte Me- 
thode zu nennen, die wie die vorhergehende einen 
feinen, durch enge Blenden abgegrenzten Primär- 
strahl benutzt, der auf einen einheitlichen 
Kristall fällt. Diese Methode zeigt zwei wesent- 
A = Antikathode 
B = Blende 
K = Kristall 
f= Film 

~~ = 
Fig 5. Braggsche Methode. 
liche Kennzeichen: einmal wird der Winkel @ 
mechanisch variiert, und zweitens werden durch 
richtige Dimensionierungen die . Spektrallinien 
unter allen Umständen scharf. Die Winkel- 
änderung wird dadurchverreicht, daß der Kristall 
durch ein Uhrwerk langsam und gleichmäßig ge- 
dreht wird (gefiederter Pfeil). Die Schärfe der 
‘ Spektrallinien kommt dadurch zustande, daß der 
Abstand „Blende—Drehachse“ gleich dem Abstand 
„Drehachse—Film“ gemacht ist, und daß die 
Kristalloberfläche exakt durch die Drehachse 
geht. Demnach liegt der Film auf einem Kreis- 
bogen, dessen Mittelpunkt die Drehachse ist. 
Bragg verwandte, ohne dadurch methodisch etwas 
‚kelgeschwindigkeit wie der Kristall gedreht, und 
‘gaben. Eine weitere Annehmlichkeit liegt in der 

[ Die Natur 
wisserschaite 


















































zu ändern, an Stelle der photographischen Regi 
strierung eine Jonisierungsmethode. Dabei wurde 
die Jonisierungskammer mit der doppelten Win- 3 
ihr Eintrittsspalt lag in der Ebene des Films. 
Es ist bekannt, daß die Braggsche Methode 
den besonderen Vorzug genießt, daß kleine Stö- 
rungen im Gefüge des Kristalles, die nie ganz 
auszuschließen sind, keine Verschlechterung des — 
Spektrums mit sich bringen, während solche 
Kristallfehler bei nicht so gut entwickelten Me- 
thoden früher zu falschen Spektrallinien Anlaß 
Länge des so erhaltenen Spektrums. Die früheren © 
Methoden nämlich gestatteten in Wirkliehkeit nur 
mäßig geöffnete Büschel und damit keinen allzu 
großen Variationsbereich des Glanzwinkels und 
somit der Wellenlängen, so daß ein längeres Spek- 
trum aus mehreren Teilaufnahmen zusammenge- 
setzt werden muß. Bei der Braggschen Methode 
erhält man das Gesamtspektrum in einer einzigen 
Aufnahme. Die Methode wird dadurch zur Prä- — 
zisionsmethode, daß infolge exakter Meßbarkeit — 
von Abständen und Winkeln die Wellenlängen auf 
kleine Bruchteile eines Promille sicher werden. 
Die Braggsche Methode ist später von Sieg- — 
bahn in vollendeter Weise ausgebaut worden. 
Dieser Forscher (und seine Schule) hat wohl — 
das Verdienst, wie kein anderer röntgenspektro- — 
skopisches Material zusammengetragen zu haben. 
Dadurch, daß er den Spektrographen gasdicht — 
baute und sein Inneres evakuierte, schaltete er : 
die Luftabsorption aus und fand und maß die 
weichen Anteile der Strahlung. Seinen Bemiihun- | 
gen verdanken wir, daß das Spektrum nach der 
langwelligen Seite weit über zehn A-E vorge- — 
drungen ist, wohingegen nach der kurzwelligen 
Seite radioaktive y-Strahlung (A bis 0,02 Ä-E, 
Compion, Phys. Rev. 1921) den Abschluß bildet. 
Die größte, auf solche Weise zurzeit ge- — 
messene Röntgenwellenlänge ist durch die Gitter- | 
konstante des betreffenden Kristalls gegeben. Da — 
wir in bezug auf diese Größe wohl an eine unüber- 
schreitbare Grenze gelangt sind, konnte es noch 
vor einem Jahre den Anschein haben, als ob es 
hoffnungslos wäre, jemals in das Zwischengebiet 
zwischen diesen langen Röntgenstrahlen und den a 
Schumannwellen (A — 1000 A-E) vorzudringen- 
In diesem Wellenlängenbereich liegen aber gerade 
die charakteristischen Frequenzen der leichten 
Atome, über die wir bisher keine Kenntnis hatten. | 
Dieses Gebiet ist nun von zwei Seiten in Angriff 
genommen, einerseits von Lyman und seinen Mit- 
arbeitern, die im Jahre 1920 gezeigt haben, daß 
man mit Flußspathoptik oder Vakuumgitterappa- \ 
raten bis zu Wellenlängen von etwa 250 A-E ~ 
photographieren kann. Die Lyman-Serie, also die 
K-Strahlung des Wasserstoffatoms, ist ja schon 
seit langem bekannt, nun gelang die Auffindung ~ 
der entsprechenden Serie für das Br Schw ea 
rere, das Heliumatom. 
Während sich die eben genannten Methoden : 
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