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90° gegen den Sekundärstrahl AsB, dort maxi- 
male Zerstreuung finden, wo die Tertiärstrahl- 
richtung senkrecht steht zur elektrischen Feld- 
stärke im Primärstrahl, d. h. in den Richtungen 
KC und KE. In zwei um 180° auseinander 
liegenden Richtungen aber, welche immer noch 
senkrecht zum Sekundärstrahl stehen sollen und 
die überdies mit der Richtung der Feldstärke im 
Sekundärstrahl zusammenfallen (in der Figur 
KsD und KeF), wird man überhaupt keine Streu- 

of : 
Polarisation der sekundären und tertiären Röntgen- 
strahlung. 
strahlung finden. Das Experiment wurde von 
Barkla ausgeführt und später von anderen in 
verschiedenen "Modifikationen wiederholt. Das 
Resultat entspricht der Voraussage. 
Angesichts des weiten Gebietes, das durch 
die Thomsonsche Theorie gedeckt wird, muß es 
um so merkwürdiger erscheinen, daß der hervor- 
gehobene, in jener Theorie nicht vorgesehene 
Widerspruch zwischen den Resultaten von Barkla — 
und Bragg existieren kann. Es drängt sich der 
Gedanke auf, daß an den Grundlagen der Thom- 
sonschen Theorie nicht zu rütteln ist, daß aber 
vielleicht ein Schritt des auf diesen Grundlagen 
aufgebauten Gedankenganges, welcher starr das 
Barklasche Gesetz liefert, unberechtigt sein 
könnte. Hand in Hand mit einer Festlegung des 
‚Gültigkeitsbereiches für die beiden experimen- 
tellen Gesetze, die ja unmöglich unter den glei- 
chen Bedingungen zugleich gültig sein können, 
wäre dann vielleicht ein restloses Verständnis 
aller Erscheinungen möglich. Tatsächlich läßt 
sich nun eine Stelle in den obigen Überlegungen 
aufzeigen, wo eine unberechtigt grobe Zusammen- 
fassung das Endresultat fälscht. 
Die gesamte von einem Atom zerstreute Strah- 
lung wird bei Thomson so gerechnet, daß die von 
einem Elektron zerstreute Energie einfach mit 
der Zahl der Elektronen im Atom multipliziert 
wird. In Wirklichkeit ist aber zu erwarten, 
daß die von den einzelnen Elektronen eines Atoms 
ausgehenden Wellen in Phasenbeziehungen zuein- 
ander stehen und deshalb miteinander inter- 
ferieren. Was aber in diesem Falle die Gesamt- 
intensität wird, das hängt von den Phasenbezie- 
hungen wesentlich ab und wird jedenfalls durch 
die Thomsonsche Rechnung nicht gedeckt. Ob 
allerdings diese Interferenzen praktisch eine Rolle 
spielen können, hängt noch wesentlich davon ab, 
ob die gegenseitigen Abstände der Elektronen im 
Debye: Laue-Interferenzen und Atombau. = SS x 
- auseinander liegen mögen, 










































wi eonschaf 
Atom von derselben Größenordnung sind wie 
Wellenlänge der Röntgenstrahlung. Das ist abe 
tatsächlich der Fall, sowohl die gaskinetischen | 
„Durchmesser“ der Moleküle, wie die Wellenlänge 
der Röntgenstrahlen sind von der Größenordnung ~ 
10 cm. en 
In den Hauptzügen stellt sich en ‚das. 
Bild der von einem Atom gestreuten Strahlung ei 
folgendermaßen dar. 
Betrachtet man zunächst die Strensichlung 
in Richtungen, welche nur ganz kleine Winkel mit 9 
der Primärstrahlung machen, so überlegt man, 
daß für diese Richtungen die gegenseitigen Ab- 
stände der Elektronen überhaupt keine Rolle spie- 
len. Zwei Elektronen nämlich, welche um ein 
endliches Stück in Richtung des Primärstrahles‘ 
werden mit einer | 
diesem Stück proportionalen Phasendifferenz 
durch die primäre Welle angeregt. Die’ 
von ihnen ausgehende Sekundärstrahlung hat 
aber, um den Beobachtungspunkt zu erreichen, 
vom erstgetroffenen Elektron aus einen län- 
geren Weg zurückzulegen wie vom zweiten Elek- | 
tron aus. Fällt nun die Richtung nach dem Be- 
obachtungspunkt nahe zusammen. mit der Rich- | 
tung des Primärstrahles, so bedingt diese Weg- 
differenz eine Phasendifferenz, welche die An- 
regungs-Phasendifferenz nahezu aufhebt. Es” 
kommen also alle Streustrahlungsfelder der ein- 
zelnen Elektronen im Beobachtungspunkt mit ver- 
schwindender Phasendifferenz an und dement- 
sprechend addieren sich ihre Amplituden. Das 
bedeutet aber, daß für diese Richtung das Bragg- 
sche Gesetz der Proportionalität von Amplitude 
und Elektronenzahl auf alle Fälle Gültigkeit hat. 
Anders wird das für Richtungen, die gegen 
den Primärstrahl wesentlich geneigt sind. In 
diesem Falle sind Phasendifferenzen da, welche um 
so mehr ins Gewicht fallen, je größer der Winkel 
ist, und im übrigen eine Intensitätsverteilung ° 
bewirken, welche wesentlich von der gegenseitigen 
Anordnung der Elektronen im Atom und von der 
Orientierung des Atoms gegen den Primärstrahl 
abhängen. Bildet man einen Mittelwert über alle” 
möglichen Orientierungen des Atoms, so ist keine 
Rede davon, daß der in Frage stehende Inter- 
ferenzeffekt verschwindet. Nach wie vor bleibt 
die Amplitude in Richtung des Primärstrahls 
proportional der Elektronenzahl, d. h. die Inten- 
sität der Streustrahlung proportional dem Qua- 
drate der Elektronenzahl. Mit zunehmendem 
Winkel aber nimmt die Intensität ab und er: 
reicht bei genügend kleiner Wellenlänge der Pri- 
märstrahlung Proportionalität mit der einfachen 
Elektronenzahl, d. h. es kommt nunmehr 
Barklasche Roe. zur Geltung. Der Winkel, b 
dem der Übergang vom Braggschen in « 
Barklasche Gesetz stattfindet, ist bei gegebene 
Atom abhängige von der Wellenlänge der Primä 
strahlung und ist um so größer, je länger. 
Wellenlänge ist. ne An En ‚die ae 

