


















































der Intensität mit zunehmendem Winkel im all- 
gemeinen über einige abgeflachte Maxima und 
‘Minima, ein trotz der Mittelung übrigbleibender 
Rest der beim festgehaltenen Atom zustande kom- 
menden Interferenzen. 
Vergleicht man die ee itellen Bedingun- 
n miteinander unter denen Barkla und Bragg 
"zu ihren Gesetzen geführt wurden, so erkennt 
man, daß das gegenteilige Resultat sehr gut durch 
den eben auseinandergesetzten inneratomaren 
‚ Interferenzeffekt begründet werden kann, spmit 
die beiden Gesetze nur- verschiedene Seiten der- 
‚selben Erscheinung sind. 
Die so gewonnene Erkenntnis führt gleich zu 
er neuen experimentellen Fragestellung. Wäre 
s Barklasche Gesetz durchaus richtig gewesen, 
hätte jedes Experiment über die Streufähig- 
t eines Atoms nichts anderes liefern können, 
e eine Zählung der im Atom vorhandenen Elek- 
ronenzahl. Jetzt aber, wo wesentliche Abwei- 
"ehungen von jenem Gesetze zu konstatieren sind 
| nd unserer Ansicht nach auf inneratomare In- 
ferenzen zurückgeführt werden können, hat 
Messung der Streufähigkeit als Funktion des 
kels eine erhöhte Bedeutung bekommen. Denn 
nmehr sind wir imstande, aus solchen Messun- 
n Rückschlüsse zu machen nicht nur auf die 
tronenzahl, sondern auch auf die Elektronen- 
stände im Atom im selben Sinne, wenn auch 
f weniger einfachere Weise, wie das Lauedia- 
amm unmittelbar Aufschlüsse gibt über die Ab- 
nde der Atome im Gitter. 
. Das einfachste wäre es, wenn es experimentell 
"möglich wäre, die Atomzerstreuung rein, ohne 
andere | diberlagerte Interferenzeffekte zu erzeu- 
a . Da aber schon in flüssiger Form solche 
Effekte auftreten und in fester Form wohl alle 
i kérper kristallinisch (resp. mikrokristallinisch) 
d?), so ist die Beobachtung des reinen Effektes 
lai bei Gasen zu erwarten, und da ist die Inten- 
zu gering fiir aussichtsreiche Versuche. Bei 
| dieser Sachlage ist es am besten, das Lauedia- 
aa selber, sei es in seiner ‘urspriinglichen 
if | ‘orm, sel es in späteren dem Zwecke besser an- 
ae Abarten zur Beobachtung der Streu- 
[fähigkeit zu verwenden, indem man es einer ver- 
| inerten Analyse unterwirft, in diesem Falle 
t der Absicht, die Kristallinterferenzen selber 
; nebensächlich zu ‘eliminieren. Tatsächlich 
ıd die Versuche bis jetzt auch in dieser Weise 
gestellt worden. Die Methode läßt sich im 
inzip am besten erläutern an Hand der Diskus- 
m eines anderen Effektes, nämlich des Ein- 
isses der Temperaturbewegung auf die Laue- 
'nterferenzen. Dieser Effekt hat zwar an sich 
ts mit den inneratomaren Interferenzen zu 
-er führt aber in seiner Wirkung zu einem 
ichen Resultat, und es läßt sich leicht ver- 

gree one ET Debye: Laue-Interferenzen und Atombau. 387 
Die einfache Theorie der Laue-Interferenzen 
sieht die Atome des Kristalls in den Eckpunkten 
von ‘kongruenten Raumgittern ‘und berechnet 
auf Grund dieser exakten räumlichen Ordnung 
(der strahlenden Zentren diskrete Vorzugsrich- 
tungen, in denen die Streustrahlung sich durch 
Interferenz so ausgiebig verstärkt, daß nur diese 
für die Beobachtung in Betracht kommen. Tat- 
sächlich sind aber die Atome in dauernder der 
Temperatur angepaßten Bewegung und man 
mußte fragen, warum auch ein wackelndes Raum- 
gitter noch imstande ist, die beobachteten schar- 
fen Interferenzen zu erzeugen. Sieht man die 
Bewegungen der einzelnen Atome als vonein- 
ander unabhängig an, so daß zwischen benach- 
barten Teilchen keine Phasenbeziehungen ihrer 
Wärmebewegung in Betracht gezogen werden 
müssen, so führt die Überlegung zu dem über- 
raschenden Resultat, daß die Bewegung der 
Atome auf die Schärfe der Interferenzen keiner- 
lei Einfluß hat. Wohl aber wird die Intensität 
derselben wesentlich herabgesetzt, natürlich um 
so stärker, je größer die Amplitude der Atome ist. 
Außerdem aber ist der Wärmeeinfluß insbeson- 
dere noch abhängig von dem Winkel zwischen 
Beobachtungsrichtung und Primärstrahlrichtung. 
Je größer dieser Winkel, um so intensiver der 
Wärmeeinfluß; in Richtung des Primärstrahles 
selber, also für verschwindenden Winkel, ist ein 
Einfluß überhaupt nicht vorhanden. Diese Tat- 
sache erinnert sofort an die entsprechende Fest- 
stellung über die Winkelabhäneiekeit bei der Dis- 
kussion über den Übergang vom Braggschen in 
das Barklasche Gesetz und hat wirklich genau 
denselben dort näher erläuterten Grund. Die 
Existenz des Wärmeeffektes wurde auch experi- 
mentell von W. H. Bragg sowie von M. v. Laue 
nachgewiesen. Sowohl theoretisch wie ‘experi- 
mentell ist also siehergestellt, daß, sofern. in einem 
Kristall die Atome als punktförmige Strahlungs- 
zentren angesehen werden, die Bewegungen die- 
ser Zentren sich bemerkbar machen in den Inten- 
sitäten der Interferenzen und aus dem Intensi- 
tätsverlauf ihrer Größe nach bestimmt werden 
können, 
Nun hat aber die Diskussion über das Barkla- 
Braggsche Zerstreuungsgesetz gezeigt, daß die 
Streufahigkeit eines Atoms auf der Anwesenheit 
von Elektronen in demselben beruht. Die Zen- 
tren, von denen die Sekundärstrahlung ausgeht, 
sind also keineswegs punktformig wirkende 
Atome. Jedes Atom stellt vielmehr einen Be- 
reich dar mit Abmessungen, welche vergleichbar 
sind mit der Wellenlänge der Primärstrahlung, 
indem die wirklichen Zentren, die Elektronen, 
ihre planetarischen, von der Temperatur im we- 
sentlichen unabhängigen Bewegungen ausführen, 
um so das, was wir das chemische Atom nennen, 
zu konstituieren. Es liegt auf der Hand, daß 
auch diese Bewegung ebensowenig wie die 
Wirmebewegung einflußlos bleiben kann auf die 
Intensitäten der Laue-Interferenzen. So eröffnet 

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