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sich die Perspektive, mit einem nach Röntgen- 
wellenlängen eingeteilten Maßstabe messend ein- 
zugreifen in das Atominnere. 
Als es sich nun darum handelte, experimen- — 
tell solche Messungen auszuführen, mußten erst 
einige Vorfragen . über denkbare Elektronenver- 
schiebungen und -bindungen im Kristall erledigt 
werden. Außerdem muß, bevor die Elektronen- 
abstände gemessen werden können, erst die Zahl 
der einem Atom zukommenden Elektronen 'be- 
kannt sein. 
Schließen wir uns der Ansicht an, daß alle 
molekularen Kräfte letzten Endes elektrische sind 
(und dieser Standpunkt läßt sich heutzutage mit 
sehr starken Mitteln verteidigen), so wird man 
zu erwarten haben, daß bei der Bindung von 
Atomen zu Kristallen eine teilweise Abspaltung 
von Elektronen vor sich gehen kann, welche nach 
Verlassen des Atomverbandes Bindeglieder im 
Kristallverband abgeben. Als vollständige be- 
endigter Vorgang in diesem Sinne kann es an- 
gesehen werden, wenn die einzelnen Atome im 
Kristall zu Ionen geworden sind. Daß bei einer 
eroßen Klasse von Körpern vom Typus NaCl das 
Kristallgitter wirklich ein Jonengitter ist, war 
zu erwarten auf Grund der Tatsache, daß alle 
diese Körper eine ultrarote Eigenfrequenz be- 
sitzen und man mit ihnen nach Rubens Rest- 
strahlen erzeugen kann. Daß die Coulombschen 
Kräfte zwischen den Ionen die Hauptkräfte sind, 
welche solche heteropolar gebaute Kristalle zu- 
sammenhalten, geht unzweideutig aus den Born- 
schen Rechnungen über die elastischen Eigen- 
schaften jener Körper hervor. Schließlich lieferte 
die Untersuchung der Intensitäten der Linien 
in einem mit der Pulvermethode erhaltenen Dia- 
gramm eine Messung der relativen Streufahigkeit 
und damit ein direktes Maß für das Verhältnis 
der Elektronenzahlen. Dieses Verhältnis aber 
entsprach in dem experimentell. untersuchten. 
Falle des LiF und in der Grenze für sehr kleine 
Streuwinkel den Ionen entsprechende Elek- 
tronenzahlen. Wie zuverlässig die bei all diesen 
Überlegungen zugrunde liegende Vorstellung ist, 
konnte neuerdings W. L. Bragg noch zeigen, in- 
dem er die absolute Intensität der gestreuten 
Strahlung maß und. in zahlenmäßiger Überein- 
stimmung fand mit der von Darwin für den Fall 
der Streuung durch Kristalle in Einzelheiten 
ausgearbeiteten Theorie. . Neben Kristallen vom 
Typus NaCl gibt es aber eine große Reihe von 
anderen, z. B. die kristallisierten Elemente, bei 
denen es nicht von vornherein wahrscheinlich ist, 
daß sie Ionengitter bilden. Wohl existiert eine 
Hypothese von Haber, wonach die metallischen 
Elemente gebaut sein sollen wie NaCl, nur mit 
dem Unterschiede, daß die Rolle des negativen 
Ions hier vom Elektron übernommen wird. Als 
aber Li-Metall durchstrahlt wurde, konnte von 
solehen Bindungselektronen auf dem Diagramm 
keine Spur entdeckt werden; trotzdem die Bedin- 
- 
Debye: Laue-Interferenzen und Atombau. 
. tronen, die Verbindungslinie von Atom zu Atom 







if Die Natur- 
wissenschaften a 
gungen in diesem Falle äußerst‘ günstig liegen, 
da ja das neutrale Li-Atom nur 3 Elektronen be- 
sitzt und demnach das a neben 
dem Li-Ion mit nur 2 Per leicht bemerk- 
bar sein sollte. 
Schließlich hatte man noch z. B. im Falle des 
Diamants daran gedacht, daß jedes C-Atom ein 
Elektron verloren haben könnte und je zwei Elek- 

in einem Ringe umkreisend, das Kopplungsglie 
in diesem homöopolaren Falle abgeben konnten. 
Aber eine eingehende Diskussion des mit der 
Pulvermethode aufgenommenen Diagramms 
zeigte auch von’ diesen Bindungsringen nichts. — 
Der von Coster versuchte an sich interessante 
Ausweg, daß der Radius des Bindungsringes im 
Diamant zufälligerweise der Wellenlänge der Pri- 
märstrahlung (Cu-Strahlung) so angepaßt ge- 
wesen sei, daß die Wirkung jenes Ringes infolge 
Interferenzen praktisch unmerkbar war, muß ab- 
gelehnt werden. Auch andere Wellenlängen (Fe 
Strahlung) brachten. die supponierten Bindungs- 
ringe nicht zum Vorschein. Man wird also da- — 
mit zu rechnen haben, daß speziell im Falle des _ 


































Diamants, der uns im Folgenden noeh weiter 
beschäftigen muß, jedes C-Atom die normale — 
Elektronenzahl 6 behalten hat. : 
Gehen wir jetzt über zu einer Besprechung 
der neueren Versuche, welche die Messung der — 
Elektronenabstinde im Atom zum Ziele haben, 
so seien zunächst einige Tatsachen erwähnt, aus 
welchen die Ausführungsmöglichkeit jener Ver- 
suche hervorgeht. 4 | 
Als oben darauf hingewiesen wurde, daß man 
aus Intensitätsmessungen etwa an den Linien 
eines mit Hilfe der Pulvermethode erzeugten Dia- 
gramms die relativen Elektronenzahlen der Atome — 
im Gitter erschließen konnte, wurde hinzugefügt, — # 
daß jene Intensitäten in der Grenze für kleine 
Streuwinkel, etwa im Falle des LiF die Atome 
als Ionen erkennen ließen. Tatsächlich ist die 
Reduktion auf kleine Streuungswinkel von beson- 
derer Wichtiekeit; bei beliebig großem Winkel 
zwischen Beobaehtungsrichtung und Primär- 
strahlrichtung ergibt sich aus den gemessenen 
Intensitäten im allgemeinen ein Amplitudenver- 
hältnis der Streustrahlung, das keineswegs vom 
Winkel unabhäneig ist und deshalb auch nie 
mit dem Verhältnis der Elektronenzahlen überein- = 
stimmt. Gerade das aber steht zu erwarten, went a 
die Annahme zutrifft, daß die Streufähiekeit 
eines Atoms nicht nur von seiner Elektronen- 
zahl, sondern außerdem noch infolge innerer 
Interferenzen von den Elektronenabstanden ab- 
hängig ist. Sehr schön läßt sich diese Tatsache 
durch einen qualitativen Versuch nachweisen. 
Nimmt man als Kristall NaF oder KCl, so stehen 
die Atome F und Na, resp. Cl und K im perio: 
dischen System unmittelbar vor und hinter einem 
Edelgas. Im Kosselschen Sinne entspricht d 
Übergang zu den Ionen Na+ und F’, resp. 
