




















































m Übergang zum linden dbloas. 
-typus; bei welchem die beiden miteinander in 
Wechselwirkung stehenden Atome. durch Auf- 
ahme resp. Abgabe eines Elektrons zu Ionen mit 
“gleichen Elektronenzahlen geworden sind. Wäre 
nun die Streufähigkeit eines lons nur von seiner 
flektronenzahl abhängig, so würden diejenigen 
4 inien des Diagramms schen: in denen 
die von den Na-Ebenen kommende Strahlung sich 
“mit der von dew F-Ebenen kommenden in ent- 
_gegengesetzter Phase zusammensetzt. Tatsächlich 
sind diese Linien bei einer gut exponierten Auf- 
nahme aber, wenn auch schwach, vorhanden und 
werden eslatiy zu den anderen stirker mit zu- 
Be icehdem Winkel zwischen Beobachtungs- und 
Primärstrahlenrichtung. Zwei Atomgebilde mit 
eichen Elektronenzahlen zeigen also nicht die 
eiche Streuwirkung. Immerhin ist aber bei 
‚diesen Versuchen noch ein Einwand möglich. 
Wir, gingen davon aus, daß die in den Inter- 
ferenzlinien auftretende Intensität abhängig ist 
von der Bewegungsamplitude der zerstreuenden 
\tome. Man könnte also daran denken, die Un- 
leichheit der Streuwirkung verschiedener Ionen 
mit gleichen Elektronenzahlen auf ihre durch 
ie Massenunterschiede bedingte verschiedene Be- 
ungsamplitude zurückzuführen. Eine Ab- 
ätzung des aus diesem Grunde zu erwartenden 
ektes zeigt zwar die Unzulänglichkeit dieser 
mutung, es ist aber, weil eine Abschätzung 
herangezogen werden muß, doch wünschenswert, 
lie Wirkung der Atomdimensionen nachzuweisen 
einem Falle, für den der Wärmeeinfluß genau 
s zenug bekannt ist. 
_ Als Körper, welcher dieser Bedingung genügt; 
W rae der Diamant gewahlt, der auch in anderer 
insicht Vorteile bietet. Zunächst ist dessen 
ezifische Wärme und ihr Temperaturverlauf 
genügender Genauigkeit gemessen. Ein 
B Rückschluß auf die mittlere Frequenz der Atom- 
| schwingungen und daran anschließend auf ihre 
plitude ist ohne weiteres möglich. Dann aber 
ist Diamant ein Körper, welcher schon bei 
gewöhnlicher Temperatur starke Unterschreitun- 
gen des Dulong-Petitschen Wertes für die Atom- 
' wärme ergibt und dadurch kundtut, daß die Be- 
 wegungsenergie seiner Atome abnorm klein ist 
und somit in unserem Falle nur einen geringen 
influß haben kann. Schließlich steht Kohlen- 
“stoff am Anfange des periodischen Systems und 
- hat dementsprechend eine äußerst weiche K-Strah- 
ung, so daß bei Bestrahlung mit der viel härte- 
ren Cu-Strahlung alle Elektronen im Atom mit 
Annäherung .als frei beweglich (dem 
sprünglichen Thomsonschen Ansatze ent- 
rechend) angesehen werden können. Der Ver- 
streuten Amplitude mit zunehmendem Winkel 
schen Beobachtungsrichtung und Primär- 
hl; im Beobachtungsbereich bis auf den 
ı Teil der beim kleinsten Winkel beobach- 
’ sischen Methoden 
ch zeigte auch hier eine starke Abnahme der 
"W. EE Bragg, Darwin, Debye und Compton. 
diesen ist Darwin zeitlich der erste. 
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339 
teten Amplitude. ‚Unter den ungünstigsten Be- 
dingungen kann die Wärmebewegung nur eine 
Abnahme dieser Amplitude um 8% erklären. Es 
ist also fraglos noch ein anderer, hier stark über- 
wiegender Effekt vorhanden, der nach dem 
Obigen von der Wirkung der mit der Primär- 
wellenlänge vergleichbaren 
im Atom herrühren soll. 
Die nunmehr erwachsende Aufgabe besteht 
darin, aus der möglichst genau beobachteten Ab- 
hängigkeit der Streuamplitude vom Winkel mög- 
liehst zwingende Rückschlüsse zu machen auf die 
Elektronenanordnung im Atom. 
Zunächst wurde diesem Verlangen nur in sehr 
grober Weise entsprochen. Es wurde das Kohlen- 
stoffatom als Kugel angesehen, in welcher die 
6 Elektronen sich beliebig herumbewegen konn- 
ten, und die Beobachtungen benutzt, um auf den 
Radius dieser Kugel zu schließen. Dabei ergab 
sich, daß (derselbe (im Diamant) ungefähr eleich 
dem vierten Teil des Abstandes der Atommittel- 
punkte ist. Trotz jener Annahme, durch die alle 
Einzelheiten gewaltsam nivelliert werden, hat die 
Bestimmung ein Interesse, da der aus dieser Be- 
stimmung hervorgehende Atomdurchmesser. wirk- 
lich diesen Namen verdient, was man z. B. von 
den in der kinetischen Gastheorie nach den klas- 
bestimmten Größen gleichen 
Namens nicht ohne. weiteres behaupten kann. 
Tatsächlich messen die Durchmesser der kine- 
tischen Gastheorie die Abstände, bis auf welche 
die Atome oder Moleküle sich infolge ihrer kine- 
tischen Energie unter Überwindung abstoßender 
Molekularkräfte nähern können. Mit den wirk- 
lichen Dimensionen des Elektronensystems der 
Atome hängen sie nur mittelbar zusammen. 
Neuerdings. haben W, L. Bragg und seine Mit- 
arbeiter schöne und genaue Messungen über die 
Winkelabhängigkeit der Streuamplitude einiger 
Atome veröffentlicht, wobei die Reflexionsmethode 
zugrunde gelegt und zur Reduktion der Messun- 
gen eine von Darwin ausgearbeitete Theorie ver- 
wendet wird’)... Zwar ergeben die Kurven auch 
bei dieser genauen Bestimmung nicht die Még- 
lichkeit, aus ihnen ohne weiteres die Elektronen- 
anordnung zwangläufig abzuleiten. Aber das ist 
wohl auch kaum von noch so guten Beobachtun- 
gen zu erwarten. Dagegen ist es Bragg sehr wohl 
möglich, auf Grund bestimmter Annahmen über 
die Elektronenbahnen im Atom die zu erwartende 
Streuamplitude als Funktion des Winkels zu be- 
rechnen und durch Vergleich mit der experimen- 
tellen Kurve manche von diesen Annahmen als 
unzutreffend abzutun. Es scheint, daß die beste 
Übereinstimmung erreicht wird mit Modellen, 
über welche Bohr in der letzten Zeit einige kurze 
3) Die Idee, inneratomare Interferenzen für die 
eigenartigen Intensitätsverhältnisse verantwortlich zu 
machen, ist an vielen ‚Stellen. der Literatur (ich zähle 
jetzt vier) ungefähr gleichzeitig und offenbar unab- 
hingig aufgetaucht. 1914—1915 wiesen darauf hin 
Unter 
Elektronenabstände 
