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das Auftreten des in Fig. 2 dargestellten Faser- 
diagrammes an Stelle des in Fig. 1 gezeigten 
Debye-Scherrer-Diagrammes. 
Wenn alle mit der Faserstruktur verträglichen 
Lagen auch wirklich vorhanden sind, so dürfen 
beim Drehen des Körpers um die Faserachse 
weder neue Punkte (Streifen). auftreten, noch 
solche verschwinden. - Die’ Bedeutung dieser 
Einschränkung hat sich bei der Untersuchung 
yon gewalzten Metallfolien erwiesen. Eine 
noch unveröffentlichte Untersuchung derselben 
mit K. Weißenberg ergab, daß in den doppelt- 
symmetrischen Streifendiagrammen, die man bei 
Durchleuchtung von Metallfolien vertikal zur 
Walzrichtung erhält, bei Drehung der Folie um 
diese Richtung (sowie auch um eine zu dieser 
senkrechten Richtung) bald neue Streifen auf- 

Fig. 1. Fig. 2. 
Diagramme von Kupferdraht - 
unbearbeitet hartgezogen. 
tauchen, bald welche verschwinden. Das zeigt, 
daß hier nicht, wie bei Faserstruktur, eine kon- 
tinuierliche, nur in bezug auf eine Achse geord- 
nete Mannigfaltigkeit von Lagen vorhanden ist, 
sondern daß überhaupt nur eine abzählbare Reihe 
von Kristallagen vorkommt (4). 
Hat man auf Grund der erwähnten Kenn- 
zeichen des Faserdiagramms festgestellt, daß ein 
solches vorliegt, so wird man trachten, die Einzel- 
heiten der vorhandenen Faserstruktur noch näher 
aufzuklären, und zwar nach zwei Richtungen: 
a) ob einfache oder mehrfache Faserstruktur 
vorliegt; 
b) welche’ kristallographische Richtung (bzw. 
Richtungen) parallel zur Faserachse liegt. 
2. Ein Beispiel für die Art, wie sich derartige 
Probleme behandeln lassen, bietet die gemeinsam 
mit M. Ettisch und K. Weißenberg ausgeführte 
Untersuchung hartgezogener Metalldrähte (5). Wir 
wollen hier zuerst das [Ergebnis dieser Unter- 
suchung mitteilen, dann den Weg andeuten, auf 
dem es gewonnen wurde. 
Bisher. sind hauptsächlich nur Metalle mit 
kubischem Gitter quantitativ untersucht worden. 
Dabei zeigte sich; daß Wo, Fe, Mo, die ein raum- 
zentrisches Gitter haben, sich anders verhalten als 
die flächenzentrischen Metalle Cu, Pd, Al. 
Bei der ersten Gruppe fand sich einfache 
Faserstruktur, derart, daß die ‚Elementarwürfel 
der Kriställchen mit einem Flächendiagonalenpaar 
({110]-Richtung) parallel zur Drahtachse liegen, 
eine Struktur, die man durch das Symbol an- 
schreiben kann: 
Polanyi: Röntgenographische Bestimmung von Kristall nordnungen. — 
‚erste zeigt die <110>-Ebene im raumzentrierten 
. Diagonalen angedeutet. 
110) || D . = BEE NE, 














wenn man mit D die Richtung der Drahtachse 
zeichnet. . i 
Nun sieht man ohne weiteres-ein, daß, während — 
bei ungeordneter Lage der Kriställchen im Draht- 
querschnitt eine unbestimmte große Zahl verschie- — 
dener Netzebenenarten liegt, alle Querschnitte ~~ 
des harten Drahtes zufolge der Faserstruktur nur pe 
deren wenige bestimmte enthalten. Im besondern ~~ 
Falle einfacher Faserstruktur liegt in jedem * 
Drahtquerschnitt nur eine einzige Netzebenenart. 
Es ist leicht, diese Netzebenenart für den Fall ~ 
der hartgezogenen Wo-, Fe: und Mo-Drähte an- — 
zugeben, wenn man davon ausgeht, was oben über — 
rc 
\ 
N) 
N 
= Fad 
7 Fig. 3. 3 ae 
<110)-Ebene im raumzentrierten Elementarwürfel. : 
deren Faserstruktur gesagt worden ist. Die a4 
[110]-Richtung steht nämlich, wie man etwa aus 
Fig. 3 erkennt, vertikal auf der Rhombendode- 
kaederfläche ($110)-Fläche). Aus der Beziehung — 
ziehung (1) folgt daher sofort: u 
> SCAND AI) : 
m. a. W.: im Querschnitt liegen bloß Rhombe 
dodekaederflächen. i 

“ Fig. 4. - E 2 B Sn 
Schemat. Querschnitt eines hartgezogenen Drahtes mit 
; raumzentriertem Elementarwürfel.  _ oad 
Man kann sich diese Faserstruktur schematisch | 
veranschaulichen durch die Fig. 3 und 4 Die — 
Elementarwürfel als Rechteck mit ausgezogenen — ; 
Die zweite zeigt einen 
schematischen Querschnitt durch einen harten 
Draht eines raumzentriert kubischen Metalles. Die 
dichtumränderten, unregelmäßigen Felder sind 
Schnittflächen der einzelnen Kriställchen. Die 
Netze von Rechtecken mit ausgezogenen Diago- 
