= 
| 111)-Ebene und (100)-Ebene 
_ ({111)-Flache) 


nalen, die jedes dieser Felder überziehen, deuten 
an, daß die Netzebene, die im Querschnitt liegt, 
stets eine (110)-Ebene ist. 
Die Metalle mit flächenzentriertem kubischen 
Pi 
' Gitter, von denen Cu, Pd, Al untersucht wurden, 
"zeigten 
Faserstruktur, und zwar so, daß die Elementar- 
im hartgezogenen Zustande zweifache 
würfel der Kriställechen entweder mit einer Raum- 
 diagonale ([111]-Riehtung oder mit vier Würfel- 
kanten ([t00]-Richtung) parallel zur Drahtachse 
liegen. Das Symbol dieser zweifachen Faser- 
struktur ist also: 
SEN | PO LOOP DE 2.702 
Diese zweifache Faserstruktur bedingt, daß in 
[777] 078 
Gogue 
Fig. 5 und 6. 
im 
ten Elementarwiirfel. 
flächenzentrier- 
jedem Drahtquerschnitt nur zwei Arten von Netz- 
ebenen zu liegen kommen. Man findet dieselben 
aus (3), indem man bedenkt, daß die Raumdiago- 
nale des Würfels auf einer Oktaederfliche 
vertikal steht und daß die 
_Wiirfelkanten vertikal auf Würfelflächen ((100)- 
- Flächen) stehen. (Vgl. Fig. 5 und 6.) Es folgt 
| daraus, daß im Drahtquerschnitt nur Oktaeder- 
3 und Würfelflächen liegen. 
Also: N 
MWHLID+AONLD ..2...( 
Fig. 5 und 6 zeigen die Lage der <111y- 
"Ebene und der <100>-Ebene im Elementar- 

ha ei & Big. 7: 
Schemat. Querschnitt eines hartgezogenen Drahtes mit 
| flächenzentriertem Elementarwiirfel. 
wiirfel. Fig. 7 zeigt das- Schema des Quer- 
‚schnittes in einem hartgezogenen Draht mit 
i flichenzentriertem kubischen Elementarwiirfel; 
entsprechend den beiden Kriställchengruppen, in 
‘denen <111) bzw. (100 L D liegt, zeigt 
eine Gruppe der Kriställchenquerschnitte das 

Röntgenographische Bestimmung von Kristallanordnungen. 
413 

die andere jenes der 
Netz der <111)-Ebene, 
<100)-Ebene. 
Die Untersuchungsmethode, mit Hilfe deren 
diese Ergebnisse gewonnen wurden, läßt sich etwa 
folgendermaßen andeuten:. Man betrachte zu- 
nächst den einfachen Fall der Wo-, Fe-, Mo- 
Drähte und vergegenwärtige sich, daß ein Draht- 
querschnitt, in dem bloß Rhombendodekaeder- 
flächen liegen, röntgenographisch einer einzigen 
zusammenhängenden Rhombendodekaederfläche 
durchaus gleichwertig. ist. 
Nun kann man bekanntlich nach Bragg eine 
/ RER 
ya 
7705 
d<770> 
QD 
fil Ty RB RS} 
Fig. 8. Fig. 9. 
Versuchsordnung, um 
den Drahtquerschnitt zur 
£ Reflexion zu bringen. 
bestimmte Kristallfläche dadurch erkennen, daß 
sie monochromatisches Röntgenlicht unter einem 
bestimmten Gleitwinkel y reflektiert, sonst aber 
durchläßt. Der Winkel y ist für jede Kristall- 
flächenart charakteristisch und aus dem Netz- 
ebenenabstand D der entsprechenden Netzebenen- 
art berechenbar. Für die zu den Rhombendode- 
kaederflächen gehörigen Größen Yeıo> und 
Dx.11>hat man z. B.: 
: A 
Faro Sin en er (5 
wo A die Wellenlänge des Röntgenstrahles ist. 
Der Querschnitt der hartgezogenen Drähte 
vom Typus Wo, Fe, Mo wird sich also dadurch 
auszeichnen, daß er Röntgenstrahlen, die unter 
dem Gleitwinkel Yeyo> auftreffen, reflektiert, 
Strahlen unter anderen Winkeln durchläßt. Die- 
ses Verhalten soll durch Fig. 8 veranschaulicht 
Y<110> 

Fig. 10 
&. 10, 
Schematisches Diagramm eines hartgezogenen Drahtes 
mit raumzentriertem Elementarwürfel. Aufgenommen 
nach Anordnung gemäß Fig.9 bei B = 90° — y< 110>. 
werden, die entsprechende Versuchsanordnung ist 
in Fig. 9 schematisch angegeben. Man erkennt 
leicht, daß der Winkel ß, den der Draht (D) mit 
dem Röntgenstrahl (R. St.) einschließt, der Er- 
gänzungswinkel zu y<1j9> sein muß, wenn der 
