




416 Polanyi: Röntgenographische Bestimmung. von Kristallanordnungen. ee 
3. Zur Diskussion dieser Fragen “wird man wie es die Fig. 14 durch Hervorheben der he: Hs: 
Versuche an möglichst einfachem Material, unter 
möglichst einfachen Umständen wünschen. Zweck- 
mäßig erscheint daher, einzelne Kristalle zu deh- 
nen und die Gitterbewegung, die damit einher- 
geht, zu beobachten. 
Zur Untersuchung dienten drahtförmige Zn- 
Kristalle, die Herr E. v. Gomperz in -unseren La- 
boratorium hergestellt hat, insbesondere solche 
von der Art, die er als ,,dehnbare Drähte“ be- 
zeichnet hat (7). 
Solche Kristalle lassen Se: bis auf das 5- bis 
6fache ausziehen. _ Dabei bleibt ein Durchmesser 
nahezu unverändert, so daß der ursprünglich 
kreisförmige Querschnitt zur Ellipse wird 
und der ursprünglich zylindrische Draht zum 
flachen Bande. Am besten. läßt sich das 
zeigen an einer Stelle, wo ein dehnbarer 
Kristall an seinen beiden Enden an zwei 
spröde (nichtdehnbare) Kristalle anstößt. Photo- 
graphiert man eine solche Stelle nach der Deh- 
nung einmal in Richtung der Bandfläche und 
einmal vertikal zu derselben, so erhält man Bil- 
der, wie sie Fig. 12a und b zeigen. 
Wenn diese bandförmigen Drähte bei weiterer 
Längsanspannung nicht zerreißen, sondern 
sich weiterdehnen, so erfolgt dies unter erneu- 
ter Änderung der äußeren Form. Wieder 
bleibt ein Durchmesser unverändert, und zwar 
diesmal der kurze Durchmesser des elliptischen 
Querschnittes: das flache Band schnürt sich zum 
zylindrischen Faden zusammen (8). Fig. 13a 
und b zeigen zwei Ansichten einer solchen Ein- 
schnür ungsstelle, einmal vertikal zur Bandfläche 
und einmal in Richtung derselben. 
Die Frage, ob und wie die Orientierung a 
Kristallgitters bei diesen Vorgängen wechselt, 
könnte, da es sich hier um Einzelkristalle handelt, 
grundsätzlich auch mit den gewöhnlichen kristallo- 
graphischen Methoden angegangen werden. Prak- 
tisch würden diese aber kaum zum Ziel führen, da . 
solche Stützpunkte, wie Kristallflächen, Spalt- 
risse usw. hier meist fehlen. Es kommt hier also 
wieder die röntgenographische Methode der An- 
ordnungsbestimmung zur Geltung. Am besten 
verwendet man wohl auch diesmal ein Faserdia- 
gramm, das man durch Drehen des Kristalls er- 
zeugt. Für den Röntgeneffekt ist es natürlich 
gleichgültig, ob gewisse Lagen nacheinander oder 
gleichzeitig auftreten: Drehen eines Kristalles er- 
zeugt also dasselbe Bild, wie eine axial geordnete 
(also faserstruierte) Mannigfaltigkeit von Kri- 
stillehen (9). 
Auf diese Weise ist bisher in einer noch un- 
veröffentlichten Untersuchung mit Herrn Z, v. 
Gomperz folgendes gefunden worden: 
1. Das Gitter der dehnbaren Drähte hat bei 
verschiedenen Drähten wechselnde Orientierung in 
bezug auf die Drahtachse. 
2. In den zum flachen Band ausgezogenen 
Drähten steht das Kristallgitter annähernd so, 



Herausgeber und verantwortlicher Schrittleiter: Dr. Arnold Berliner, Berlin W9. 
Verlag von Julius Springer in Berlin W 9. — Druck von H. S. IIRmEnR & Co. in Berlin SW 19. 
gonalen Prismen andeutet. 
den die hexagonale Achse mit der Drahtachse ein- — 
schließt, wechselt von 72° bis 80°. 5 
nen des flachen Bandes entsteht, besteht die 
gleiche Gitterorientierung, wie ‚beim. flachen 
Bande. 
sche Deformation bedingten Orientierungswechsel 
in Kristallgittern auch im einfachsten Falle wie- 
. der zu finden, 
wird. Bei Me Dehnung dreht sich das Kristall- 
gitter in typischer Weise herum und gelangt hier- 
durch in ganz bestimmte Lage zur iat de 4 
achse. 4) 
derselbe Vorgang abspielt, der beim Recken d 
gewöhnlichen kristallinischen Drähte eine Rol 
spielt, scheint uns durch unseren Befund bewiesen, 
daß bei Dehnung gewöhnlicher Zn-Drähte dieselbe 
Gitteror ientierung 
steht, wie bei Dehnung der Einzelkristalle: die 
hexagonalen Basisflächen der Kristallehen stellen q 
sich ganz ähnlich wie in Fig. 14 ein. ; E 
nend so übersicht ieh daß man wohl hoffen darf, 
durch weitere Anwendung der Röntgenographie ~ 
die Beziehungen 
Gitterbewegung festlegen zu können. 
gleichliche Schärfe der Laueschen Methode er- 
laubt also auch auf diesem Gebiete mühelos vor- 
zudringen bis zu den Grundbausteinen ders Ma- 
terie und ihr Spiel zu beobachten. 
1% 
> 
sich zuerst bei: 
I 
9 
. B. v. Gomperz, ZS. f. Phys. 8, 184 2a. 
konstant bleibt, hat E. v. Gomperz bereits in sein 





































Der Winkel‘ 90°—n, a 
3. In dem zylindrischen Faden, der durch Deh- 
Es gelingt also in der Tat, ee dureh plast 
wenn ein Einzelkristall gedehnt 
Daß sich beim Dehnen der Are Wristatine 
relativ zur Drahtachse ent- 
Die Verhältnisse gestalten sich also ansche 
zwischen Formänderung und 
Die unver- | 
Literatur. oe ee 
Vel. R._O. Hereoe W. Jancke, M. Polanyi, Ztsch | 
1... Phys. +4,. 61:.(1921)5 -M. Polanyi, „Die Natur- || 
wissenschaften“ 9,. 288, 337 (1921); Ztschr. f. Phys. | 
7, 149 (1921); M. Polanyi und K. Weißenberg, 
Ztschr. f. Phys. 95423: 11929) 
P. Scherrer in: Zsigmondy, Kolloidchemie, 3. Aufl. 4 
(1920), S. 408. | 
R. O. Herzog und W. Jancke, Ber. d. D. Chem, Ges. |) 
53, 2162 (1921); Ztschr. f. Phys. 3, 343 (1920); Fest- 
schrift der Kais.-Wilh. -Gesellschaft S. 62 (1921). | 
Bez. Diagramme gewalzter Folien vgl. Hupka, 
Phys. 28; 14, 623 (1913); K. B. Schmidt, Phys. 
LS, 17,554 (1916); Nichikawa und Ashara, Phys. 
Rey. 15, 38 (1920). Die richtige Deutung findet 
K. Weaihenbery, Elektrotechnische | 

ZS. (1921). 
M. Ettisch, M. Polanyi und K. Weißenberg, ZS. Rn 3 
Phys. 7, 181 11921); ZS. £. phys. Chemie. 99, 3325 
(1921). 23 
K. Becker, R. O. Herzog, W. Jancke, 
ZS. 1. Phys. 4, 61 (1921). 

Die Erscheinung, daß Metallkristalle bei we 
flach werden, wobei ein Durchmesser annähe id 
zitierten Arbeit an Zn-Kristallen beschrieben. | 
Gleichzeitig ist ein ähnlicher Effekt bei. Al-Kristal- | 
len gefunden worden von H. C. H. Carpenter 
C. F. Elam. (Proc. Roy. Soc. 100, 329 (1921).) 
Vgl. auch E. Schiebold, ZS. 8 Phys. ‚9, 180 
