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len fehlerfreien Einzelkristall ausdehnen und die 
Frage nach dem Verhalten der „technischen“ zur 
„molekularen Festigkeit“ hier von neuem auf- 
werfen. Dieser Frage ist die früher erwähnte 
Untersuchung von Polanyi (2) gewidmet, doch 
muß gleich von vornherein betont werden, daß man 
hier keineswegs mit jener Strenge vorgehen kann 
wie vordem, sondern sich mit einem gewisser- 
maßen -qualitativen Ergebnisse zufriedenstellen 
mu. 
Ein prismatischer Einzelkristall von der Länge | 
und dem Querschnitt q werde senkrecht zu 
dem letzteren einer homogenen Zugbeanspruchung 
unterworfen, welche pro Volumeneinheit des unbe- 
anspruchten Kristalls eine Spannungsenergie E 
in ihm hervorruft; die Dimensionen von q werden 
als groß gegenüber | vorausgesetzt. Einer be- 
stimmten, für gewöhnlich als unveränderliches 
Maß seiner Zugfestigkeit angesehenen Zerreißspan- 
nung S* entspricht dann eine bestimmte kritische 
Spannungsenergie E*, bei der der gedehnte Kri- 
stall längs einer zu q parallelen Ebene durch- 
reißen. soll, wie das z. B. beim Steinsalzkristalle 
geschieht, wenn er senkrecht zur Würfelfläche be- 
ansprucht wird. Die beiden beim Reißen ent- 
stehenden Bruchflächen haben die Oberflachen- 
zunahme 2q zur Folge, und deren Oberflachen- 
energie 290 muß folglich im Augenblick des 
Zerreißens zur Verfügung stehen, damit dieses 
aus energetischen Gründen überhaupt eintreten 
kann. Darf man nun annehmen, daß die Zerreiß- 
vorrichtung im Augenblick des Reißens keine 
merkliche Energie zuliefert, was gerechtfertigt 
ist, wenn die elastischen Eigenschaften des Ma-: 
terials, aus dem sie besteht, wesentlich von denen 
des zu prüfenden Kristalles verschieden sind. so 
muß die vorhandene Spannungsenergie K*ql 
außer der beim Reißen auftretenden Wärme-., 
Schall- und kinetischen Energie der Bruchstücke 
fon} 
noeh für die Oberflichenenergie der Bruchflächen 
aufkommen. Der Energiesatz verlangt also, daß: 
a Fuge mal Bs BL 
oder: 
lL>20/E*, 
Da o erst im Bereiche molekularer Dimensionen 
veränderlich wird, muß man annehmen, daß die 
kritische Zerreipenergie E* von der Länge 1 des 
Kristalles abhängt, wenn man (der absurden und 
der Erfahrung widersprechenden Folgerung ent- 
gehen will, daß Kristalle von kleinerer als einer 
bestimmten kritischen Länge senkrecht zu dieser 
Dimension nicht mehr zerrissen werden können. 
Der Fall liegt also ganz analog wie im vorangehen- 
den Beispiele, wo zum Aufreißen verschieden lan- 
ger Risse verschieden große Energiebeträge (bzw. 
verschieden große Spannungen) erforderlich waren. 
Nun ist #* dem Quadrat von S* proportional. Die 
„technische Festigkeit“ eines idealen fehlerfreien. 
Kristalles ist also mit seinen Dimensionen ver- 
änderlich; sie kann also auch nicht mit der ,,mole- 
kularen Festigkeit“ übereinstimmen, 
Smekal: Technische Festigkeit und molekulare F stig ceit. 
Stelle ist, abgesehen von Ungleichmäßiekeiten 
 oberflächlicher 
‚grenze die relative Lage seiner Teilchen nur 
sie nimmt 
c 
vielmehr mit vbhelmendek 
































ter Al mm hd een Poe hae dami 
einen zweiten, mit dem ersten übrigens ve r- 
wandten und davon nicht gänzlich "unabhängige 
Grund für die Tatsache gefunden, daß feink 
stallinische Körper fester sind als grobkris 
nische; in der Tat ist der einzelne große | Steinsalz | 
kristall trotz seiner weitgehenden Fehlerlosigkei 
weicher als ein aus seinem Pulver gepreßter K 
per. Der ER Ki, Körper ist also n 
miähs im sozusagen ideal no im be 
amorphen Körper zu suchen, welcher mög- 
lichste Kleinheit der Kristallkörner mit möglie 
ster Kleinheit der Fugen und ee zwisch 
ihnen vereinigen sollt). 
wird “dadur 
Die ‚molekulare Festigkeit“ 
für makroskopische Körper natürlich prin- 
zipiell unerreichbar. Eine ähnliche Steige- 
rung der Festigkeit dünner Materieschichten 
gegenüber dickeren, wie sie hier einstweilen 
speziell für  Einzelkristalle gefolgert worden 
ist, um den Einfluß von Löchern und Riss 
auszuschalten, läßt sich auf analoge Weise aue 
für kristallinische Körper voraussagen und tri 
uns offenbar viel häufiger entgegen, “als man 
erwarten würde; man braucht ‘hier nur an 
schiedene Arten von Kittvorgängen, das Sch 
ßen von Stahl mit Kupfer usw. zu erinnern, 
bestimm 
beanspruchten Kristalls an einer 
der Belastung, jedenfalls auch so wie beim so 
stigen Aeveral ye dem Vorhandensein minim: 
oder innerer Verletzungen 
erblicken. Während der amorphe bzw. kris 
nische Körper bis zur Elastizitäts- oder Bru 
elastischen Deformationen entsprechend ver 
dert, zeigen weitgehend fehlerfreie Einzelkrista: 
unter bestimmten. Bedingungen hingegen en 
keinen Bereich elastischer Verönden I 
dern Gleitvorgänge, welche von einer- ' dauerr 
eee ung“ en sind. 
daß. Ma 
meist durch die Kristallkörner reißt und 
zwischen ihnen, zeigt, daß zumindest von ein 
wissen Kleinheit ee Kristallkörner ab die 
einen (geringeren erniedrigenden Einflul 
Festigkeit besitzen als die Sr ngröße, — Schlie 
noch hervorgehoben, — dab 
legungen naturgemäß 1 
‚gelten, wenn der beanspruchte Kt gleic zeitig 
noch "unter allseitig, gleichem Drucke steht, wie 
bei einigen Experimenten von Voigt an Stei sal 
Fall gewesen ist. Diese Bemerkuns verdankt Ir 
fasser Ham: MM. Polanyi. BER 
1) Die Telsache, 
