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15. 9. 1922! 

schnitte in ihrer „dehnbaren“ Modifikation die 
Eigenschaft, sich zu flachen Bändern und bei 
weiterer Dehnung erneut zu Drähten von nun 
aber viel geringerem kreisförmigen Querschnitte 
_ ausziehen zu lassen, bevor sie reißen. Man hat 
_ darin, solange das Kristaligitter ungestört gleitet, 
wohl die Tendenz zu erblicken, das Zerreißen mit 
_ einem möglichst geringen Energieaufwand zu be- 
_ werkstelligen, was durch weitgehende Verringe- 
| rung der Querschnittsdimensionen infolge der 
| Gleitung erreicht wird; die Verfestigung ist dann 
eine nach dem Obigen nicht mehr völlig unver- 
_ ständliche, vielmehr notwendige Begleiterschei- 
| nung dieses Vorganges. Es bleibt abzuwarten, ob 
eine genauere Untersuchung der Dehnungseigen- 
| schaften von Einkristalldrähten zeigen wird, daß 
| dieser Gesichtspunkt allein als Erklärungsgrund- 
lage für ihr ungewöhnliches Verhalten ausreicht. 
k Die Aufklärung der Verfestigung von Einzelkri- 
| stallen durch mechanische Bearbeitung, die eben- 
| -falls von Polanyi und seinen Mitarbeitern (7) 
| festgestellt worden ist, erfordert hingegen, falls 
sich die Erscheinung nicht gänzlich auf die Be- 
 seitigung von mikroskopischen Inhomogenitäten 
| der im Gitter vor sich gehenden Prozesse, welche 
die Grobanordnung der Gitterbausteine und damit 
| ‘das Röntgenbild des Kristalls aber jedenfalls nur 
| unmerklich zu verändern brauchen; so mag sich 
| eine derartige eingehendere Betrachtung daher 
| auch für die Verfestigung durch Gleitung als 
| erforderlich herausstellen. 
Während wir oben bezüglich der Abhängigkeit 
des Energiebedarfs für das. Zerreißen von den Di- 
mensionen des beanspruchten Körpers den Pola- 
 nyischen Kristall mit der Griffithschen gelochten 
| Platte in Analogie setzen konnten, besteht zwi- 
schen beiden Fällen aber doch ein ganz wesent- 
| licher Unterschied, der hier zum Schluß noch aus- 
| drücklieh hervorgehoben sei, da er auf eine neue, 
| vielleicht fundamentale, einstweilen noch nicht 
| beantwortete Fragestellung zu führen scheint. 
- Gibt man irgendeine, unter Umständen auch be- 
| liebig kleine Spannung S vor, so läßt sich im 
| Griffithschen Falle stets eine Spaltlänge angeben, 
| für welche S zur Zerreißspannung S* wird; hin- 
| gegen gibt es für eine hinreichend kleine Span- 
| nung keinen geniigend langen Kristall, welchen 
sie zum Reißen brachte. Die Erfahrung zeigt 
vielmehr, daß für genügend große, fehlerfreie Kri- 
# stalle und ebenso für die kristallinischen Körper 
# die Zerreißspannung einen ganz bestimmten, von 
den Dimensionen unabhängigen Wert besitzt; die- 
| ser Umstand ermöglicht es ja gerade, die „tech- 
| nische Festigkeit“ für praktische Zwecke als von 
| Form und Belastung weitgehend unabhängige Ma- 
# terialkonstante anzusehen. Spannt man einen 
# „großen“ Körper bis zum Zerreißen an, so beträgt 
seine Spannungsenergie also ein unter Umständen 
# sehr hohes Vielfaches jenes Energiebetrages, der 
\ sich nachher in der Oberflächenenergie der 
: ee wiederfindet, gleichwohl ist der Ge- 
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Nw. 1922. 
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al: Technische Festigkei 
zurückführen läßt, eine eingehende Betrachtung 

t und molekulare Festigkeit. 803 
samtbetrag für den Zerreißvorgang unerläßlich. 
Daß die Betrachtungen von Polanyi über diesen 
Punkt weiter keine Aussagen zu machen gestatten, 
kann nicht verwunderlich erscheinen: es wird von 
vornherein ja nur, eine Energiebilanz ins Auge 
gefaßt, die zu einer bestimmten Ungleichung 
führt, welche sich erfüllt zeigen muß, das physi- 
kalische Geschehen jedoch nicht eindeutig fest- 
legt; die allgemeine Griffithsche Theorie, welche 
mit Energieänderungen operiert, vermag diesen 
Sachverhalt qualitativ hingegen völlig aufzu- 
klären. Welcher Teil der Formänderungsarbeit 
des „großen“ Körpers verwandelt sich nun beim 
Zerreißvorgang in Öberflächenenergie? Ist er 
etwa im Körper irgendwie merklich lokalisiert? 
Sollte man aus der Unabhängigkeit der ‚„tech- 
nischen Festigkeit“ ‚‚großer“ Körper von ihren 
Dimensionen den Schluß ziehen können, daß die 
Spannungsenergie eines jeweils ganz bestimmten, 
die Bruchstelle umfassenden Körpervolumens, 
unabhängig von den Längsdimensionen, allein für 
die Lieferung der Oberflichenenergie der Bruch- 
flächen zu sorgen hat? Oder ist hier der Ausweg 
über die Annahme verborgener, mikroskopischer 
oder submikroskopischer Inhomogenitäten allein 
gangbar? Eine Entscheidung dieser Fragen 
scheint einstweilen noch nicht möglich zu sein. 
Zur näheren. Beurteilung der ersteren Möglichkeit 
sei nur noch hervorgehoben, daß sie eine Wechsel- 
wirkung der Körpermoleküle auf wesentlich grö- 
Bere Distanzen erfordern würde, als den üblichen 
Anschauungen von der Reichweite der Molekular- 
kräfte entspricht. So befremdlich eine derartige 
Wechselwirkung dem ersten Anschein nach wäre 
— eine quantentheoretische Behandlung der zwi- 
schenmolekularen Kraftwirkungen (8) läßt sie als 
durchaus möglich erscheinen, doch kann noch 
niehts darüber ausgesagt werden, ob diese quan- 
tentheoretischen Folgerungen erößenordnungs- 
mäßig zur Erklärung der in Rede stehenden Er- 
scheinung auch nur annähernd ausreichen würden 
oder nicht. 
Literatur. 
1. A, A. Griffith, The Phenomena of Rupture and Flow 
in Solids. Phil. Trans. Roy. Soc. London, A, 221, 
163—198, 1920. 
M. Polanyi, Über die Natur des Zerreißvorganges, 
ZS. f. Phys. 7, 323—327, 1921. (Den in dieser 
Arbeit angestellten Betrachtungen über die Kri- 
stallgittertheorie vermögen wir uns nicht anzu- 
schließen, doch kann an dieser Stelle hierauf 
nicht näher eingegangen werden.) 
3. OC. E. Inglis, Stresses in a Plate due to the Presence 
of Cracks and Sharp Corners, Proc. Inst. Naval 
Architects, 14. Miirz 1913. 
4. Karl Wolf, Beiträge zur ebenen Elastizitits- 
theorie I., ZS. f. techn. Phys. 2, 209—216, 1921; 
II. ebenda, 3, 160—166, 1922. 
G. v. Hevesy, Über Materietransport in Kristall und 
Kristallit, ZS. f. Phys. 10, 80-83, 1922; Über 
den Zusammenhang zwischen Elektrizitätslei- 
tung und Wärmeleitung in elektrolytisch leiten- 
den Kristallen, ZS. f. Phys. 10, 84—88, 1922. 
6. M. Polanyi, Röntgenographische Bestimmung von 
Kristallanordnungen, Naturwissenschaften 10, 
410—416, 1922. 
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