



Diese Betrachtungen ergeben uns nun die 
Möglichkeit, den Vorgang der Korrosion oder 
Ätzfigurenbildung zu deuten. Es ist bekannt, 
daß, wenn ein Lösungsmittel eine natürliche 
Wachstumsfläche angreift, der Stoff zunächst 
nicht gleichmäßig abgetragen wird, sondern daß 
stellenweise Vertiefungen von polyedrischer Be- 
grenzung entstehen, deren Symmetrie der Sym- 
metrie des Kristalles entspricht und die als Ätz- 
figuren bezeichnet werden. Zur Erklärung ihrer 
lokalen Entstehung nimmt man Fehler der Ober- 
fläche an und als solche (nach Vorgang von Groß) 
Haarrisse. Ein solcher ist stark vergrößert in 
Fig. 11 dargestellt. Der Lösungsvorgang wird, 
abgesehen vom gleichmäßigen Abtragen der 
Fläche ae, zunächst ausschließlich an den Punk- 
ten b und d einsetzen, da bei c wegen der Enge 
des Hoaarrisses der Abtransport des gelösten 
Stoffes stocken wird. Bei b und d haben wir 
aber konvexe Lösungsformen. Dementsprechend 
werden sich an dieser Stelle zunächst die Flächen 
der maximalen Lösungsgeschwindigkeit ent- 
wickeln. Das sind die primären Ätzflächen. So- 
os ba pi 
(Oss e’ 
Gl 
Fig. 11. 
bald jedoch der Riß durch den Vorgang der Auf- 
lösung aufgeweitet ist und etwa das Stadium | 
ac’e’ erreicht ist, wird im weiteren der konkave 
Charakter in der Nähe von c in Wirkung treten, 
und es werden sich neben diesen Flächen in stei- 
sendem Maße sekundäre Ätzflächen entwickeln, 
die zu den Minimumvektoren der Lösungsge- 
schwindigkeit senkrecht stehen. Auch diese Vor- 
aussagen der Theorie entsprechen den Erfah- 
rungen. 
Auf weitere Erscheinungen. wollen wir nicht 
eingehen und ebenso darauf verzichten, die expe- 
rimentellen Gestalten der Lösungs- und Wachs- 
tumsgeschwindigkeitsflächen näher zu beschrei- 
ben. Bei unserer Darstellung haben wir uns auf 
das Prinzipielle beschränkt und die Erscheinungen 
primitiv schemätisch behandelt. Es ist schon er- 
wähnt worden, daß die wirklichen Formen der 
Geschwindigkeitsflachen viel komplizierter als die 
von uns benutzten sind. 
Physikalisch muß der Wachstumsvorgang sehr 
kompliziert sein. Das ergibt sich einerseits aus 
der Wechselwirkung zweier Phasen — der kristal- 
linischen und isotropen —, die daran beteiligt 
sind, und ferner daraus, daß wir gegenwärtig ge- 
zwungen sind, an der Oberfläche der Kristalle 
Storungsschichten anzunehmen, in denen die Git- 
tereigenschaften bis zu einem. gewissen Grade 
Besprechungen. 
- nung vollzogen. IE 
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unterdrückt sind. Doshalk stößt eine Be, 1 
kinetische Theorie des Wachstums und der 2 
lösung auf große Schwierigkeiten. 
Was jedoch als erreicht betrachtet wer en 
kann, das ist eine einheitliche, phénomenalg 
gisch abgeschlossene und von jeder spezieHlen Hy- 
-pothese unabhängige Theorie des Kristalfwan al 
tums und der Kristallauflösung auf Grund = 
kontinuierlichen Richtungsansätzen. i) 
Besprechungen!). 
Ostwald, Wilhelm, Die Grundlagen der messendul 
Farbenlehre. Sonderabdruck aus der „Zeitschrift für 
technische Physik“ 1920, Nr. 9 und 12, 1921 Nr. 
Leipzig, Johann Ambrosius Barth, 1921. 24 
Preis M. 8,—. ms 
Je nachdem die physikalische oder die peyeologic = 
sche Seite, die als Reiz und Empfindung unterschi 
werden, bei der Behandlung der Probleme, .die 
Farbensehen bietet, in den Vordergrund gestellt w 
den, ist auch die Lehre vom Farbensinn überwiegen 
physikalisch oder psychologisch behandelt worden. 
sei hier an die bekannten ‘Gegensiitze Newton—Goethe 
und Helmholte—Hering erinnert. i 
In den letzten Jahren hat sich Wilhelm Ostwald ın 
eingehender Weise mit der Farbenlehre beschäftigt. 
Ein Band seines auf 5 Bücher veranschlagten Werkes 
ist kürzlich hier besprochen worden (siehe diese Tere 
schrift 1922 S. 503). In der vorliegenden Abhandlung 
sucht Ostwald den Physikern die Grundlagen seiner 
Farbenlehre näherzubringen. In dem Rahmen einer 
kurzen Besprechung ist es natürlich nicht möglich, den 
Standpunkt, den Ostwald vertritt, im ganzen. Unianel 
zur Danstellumg ‘zu bringen. Der Grundgedanke, 
den er’ hier entwickelt, läßt sich dahin zusammen-— 
fassen, daß eine genaue Festlesung der Farben nach 
Maß und Zahl angestrebt wird. Bei Betonung der 
physikalischen Voraussetzungen des Farbenschen Z 
werden aber hierbei auch die sinnesphysiologischen Vor- 
bedingungen berücksichtigt. Für die unbunten Farben 
(Grau-Weiß-Empfindungen) wird eine Ordnung aufge- 
stellt, die auf Grund des Fechnerschen Gesetzes der 
Unterschiedsempfindlichkeit Abstufungen nach gleich- 
merklichen Unterschieden vornimmt. Die Stufen von 
tiefstem Schwarz bis zu reinstem Weiß bilden also 
durch die grauen Farben hindurch entsprechend de 
Fechnerschen Gesetz eine geometrische Reihe, 
Weißgehalt eines gegebenen unbunten Papiers wird 
dabei durch das Reflexionsvermögen (Albedo) festgelegt 
und danach in der eben erwähnten Weise die Einord- : 

Bei den bunten Farben bildet eine der, Grundlagen R 
für die Ostwaldsche Lehre die ae ; 
zwischen unbezogenen und bezogenen Farben. Als 
erstere werden die Spektralfarben bezeichnet, die nie 
unter Berücksichtigung der umgebenden Belichtu 
wie es bei den praktisch vor allem in Betracht kom 
menden Körperfarben geschieht, gesehen werden. Di: 
Körperfarben (Pigmente) sind =“ Ostwald dadure 
charakterisiert, daß sie jeweils die Hälfte des Far 
tonkreises, der von den Spektralfarben gebildet wi 
und durch die aus Mischung der langwelligsten | un 
kurawelligsten Spektrallichter a Ease 
1) Die Preise der Bücher sind. nr ‚die Tenerunge- zu 
zuschläge eingesetzt. A 
