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1034 Hettner: Die Bedeutung von Rubens Arbeiten fiir die Plancksche Strahlungsformel. [iesomegh ee 
teller Untersuchungen, Es wurden verschiedene Gesamtstrahlung und dem Wienschen : Ve ia 
Gesetze aufgestellt und wieder verworfen. Im schiebungsgesetz waren zwei wichtige Eige 
Jahre 1879 sprach I. Stefan?) auf Grund einer 
Kritik der bis dahin vorliegenden Messungen das 
Gesetz aus, daß die Gesamtstrahlung eines 
Körpers der 4. Potenz seiner absoluten Tem- 
peratur proportional sei. Die zahlreichen hier- 
durch angeregten Arbeiten bestätigten aber das 
Gesetz im allgemeinen nicht, nur die Versuche 
von Schneebeli?) zeigten genaueste Übereinstim- 
mung mit dem Gesetz. Der Widerspruch klärte 
sich durch eine theoretische Arbeit von L. Boltz- 
mann?) auf, in der er zeigte, daß der aus der 
Maxwellschen Theorie gefolgerte Strahlungs- 
druck zusammen mit den beiden Hauptsätzen der 
Thermodynamik das Stefansche Gesetz abzuleiten 
gestatten, aber nur für den absolut schwarzen 
Körper. In der Tat hatte Schneebeli, ohne es zu 
wissen, Strahlungsquellen benutzt, die nahezu die 
Eigenschaften eines schwarzen Körpers besaßen. 
"Während das Stefan-Boltzmannsche Gesetz 
sowohl dem Experiment wie der Theorie zu 
danken war, wurde der nächste Fortschritt auf 
rein theoretischem Wege erzielt. Im Jahre 1893 
konnte Helmholtz der Berliner Akademie der 
Wissenschaften eine Abhandlung von W. Wien?), 
damals Assistent an der Physikalisch-Technischen 
Reichsanstalt, vorlegen, in der dieser, wiederum 
auf Grund des Strahlungsdruckes und mit Hilfe 
thermodynamischer Gedankenexperimente, eine 
fundamentale Eigenschaft der Hohlraumstrahlung 
ableitete. Wien zeigte, daß man die Verteilung 
der Energie als Funktion der Wellenlänge für 
jede Temperatur angeben kann, sobald sie für 
eine Temperatur gegeben ist. Ist die Energie- 
verteilung in Form einer Kurve dargestellt, so 
hat man, um zu einer anderen Tiemperatur über- 
zugehen, die Ordinaten der Kurve in bestimmter 
Weise zu verschieben und ihre Höhe zu ver- 
ändern. Das Gesetz heißt deshalb ‚‚Verschie- 
bungsgesetz“. Es läßt sich am einfachsten so 
formulieren, daß 
FQ,T)= „Al 
Die Funktion F der beiden Be Avice! 
wird also auf eine Funktion der einen Größe AT 
zurückgeführt, was natürlich eine wesentliche 
Vereinfachung des Problems bedeutet. ! 
Macht man von der Erfahrungstatsache Ge- 
brauch, daß das Emissionsvermögen für jede 
Temperatur bei einer bestimmten Wellenlänge 

a a 
A = i,, ein Maximum besitzt, so folgt aus dem 
Verschiebungsgesetz unmittelbar die einfache 
Beziehung: 
An LS Const masons er 
In (dem Stefan-Boltzmannschen Dee, der 
2) Wien. Akad. -Ber. 79, 391. 1879. 
3) Vierteljahrsschr. d. Züricher Naturf.-Ges. Bd. 19; 
Wied. Ann. 22, 430, 1884. 
4) Wied. Ann. 22, 291, 1884. 
5\.' Berl. “Ber.” 1893," 55.) ° 
schaften der Funktion F (A, T) erkannt, aber da 
mit war auch die Leistungsfähigkeit der Elektro- 
dynamik und der Thermodynamik erschöpft, so 
daß weitere Fortschritte auf theoretischem Wege 
nur durch Zuhilfenahme besonderer Hypothesen 
zu erzielan waren. Die nächsten theoretischen 
Ergebnisse besaßen daher einen viel geringeren 
Grad von Sicherheit als jene beiden Gesetze. 
Nachdem W. Michelsohn®), H. F. Weber”) und 
R. V. Kövesligethy®) Gesetze aufgestellt hatten, 
die schon durch die damals vorliegenden Mes- 
sungen widerlegt wurden, gelangte W. Wien?) — 
1896 auf Grund ganz bestimmter molekular- - 
































theoretischer Hypothesen zu der Strahlungs- — 
formel: f 
3 ey, 
Ei, r= e aT ae 
Ah 
Diese Formel gewann an Wahrscheine ei 
durch. Messungen von F. Paschen°) in Hannover, 
der die Spektren verschiedener fester Körper 
untersuchte. Seine Ergebnisse ließen ‘sich um so 7 
besser durch die Forme] darstellen, je schwärzer — 
die strahlenden Oberflächen waren. Auch 
M. Planck!) wurde in einer Reihe von Arbeiten | 
durch elektrodynamische und thermodynamische 
Betrachtungen und mit Hilfe seiner Hypothese _ 
der natürlichen Strahlung zu derselben Formel ~ 
geführt. In seiner Ableitung hatte er aller- 
dings eine Festsetzung über die Entropie eines 
elektrodynamischen Resonators machen müssen, — 
die zwar die einzige zu sein schien, die mit den Mi 
thermodynamischen Forderungen . im Einklang 
war, ohne daß sich dies jedoch beweisen ließ. — 
Inzwischen aber war die Führung beim Auf- . 
suchen der Strahlungsformel auf die experimen- 
telle Forschung übergegangen. Diese hatte | 
nämlich einen grundlegenden Fortschritt erzielt: 4 I 
es war gelungen, ‘die Strahlung des schwarzen — 
Körpers in aller Strenge zu realisieren. Die 
Kirchhoffsche Hohlraumtheorie gab hierzu einen 
deutlichen Fingerzeig, und man muß sich fast 
wundern, daß erst 1895 W. Wien und O. Lum- — 
mer) auf den Gedanken kamen, einen schwarzen — 
Körper dadurch zu verwirklichen, „daß man einen 
Hohlraum auf möglichst gleichmäßige Tempe- | 
ratur bringt und seine Strahlung durch eine 
Öffnung nach außen gelangen läßt“. _ Erst seit- 
dem war man imstande, wirklich RT k 
Strahlung experimentell zu untersuchen, denn 
8) Journ. de Phys. 3, 467, 1887. ne a Re 
7) Berl. Ber. 1888, 933. : Bi 
8) Grundzüge einer ease roti ‘Spoktralanalyse, 
Halle 1890. 
%) Wied. Ann. 58, 662, 1896. 
10) Wied. Ann. 58, 455, 1896, und 60, 662, 1897. 
11) Berl. Ber. 189799; Ann. d. Phys. 2, 69 u. 
719, 1900. 
12) Wied. Ann. 56, 451, 1895; leichefitie mit 
Wien u. Lummer kam Ch. E. St. John auf experimen- 
tellem Wege zu der Folgerung, daß Hohlräume wie | 
schwarze Körper strahlen (Wied. Ann. 56, A 1895) 

