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Heft 9. | 
8.12.1922] 
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einzelnen Drillreihen scharf als solche erkennen, die 
richtigen Netzhautbilder zur Deckung bringen und 
_ dann die Differenz der Bilder als richtigen Tiefen- 
effekt physiologisch empfinden kann. Ich kann mir 
aber sehr wohl denken, daß auch bei stehendem Zuge 
ein kleiner Kunstgriff zur Erzeugung des Pseudo- 
glanzes führen könnte Wenn man von allen mar- 
. kanten Geländepunkten abstrahierte und durch 
- falsche Konvergenz oder Divergenz der Augen nicht 
Ei die zugehörigen Bilder der Drillreihen, sondern die 
" Bilder der benachbarten Drillreihen zur Deckung 
|  brächte, so würde das Feld entweder weiter vom Beob- 
achter abzurücken oder näher an ihn heranzurücken 
7 seheinen. Die einzelnen Bodenbilder stimmen nun 
- nicht mehr, sie können nicht mehr ein psychisches 
Gesamtbild mit der gleichen Tiefenlage wie das grüne 
_ Feld ergeben, und die Bedingungen für die Glanz- 
- empfindung wären gegeben. 
‘a Beim fahrenden Zuge dürften die Bedingungen für 
eine Glanzempfindung außerdem noch leichter da- 
durch zustande kommen, daß man überhaupt nicht 
mehr die Möglichkeit hat, jede Drillreihe scharf zu 
'perzipieren. Man sieht nur die grüne Fläche, die in 
_ gewohnter Weise richtig lokalisiert wird. Die Längs- 
streifung des roten Bodenstreifens wird auch nicht 
mehr wahrgenommen, sondern nur ein einheitlicher, 
|  roter kontrastierender Streifen. Daher müssen jetzt 
_ die verschiedenen Netzhautbilder dieses einheitlichen 
roten Streifens, die im linken Auge mehr links, im 
rechten mehr rechts liegen, eine falsche (größere) 
Tiefe des Objektes empfinden lassen. Der rote Ein- 
_ druck scheint uns weit hinter dem grünen Felde her- 
zukommen, es sind also dieselben Bedingungen ge- 
geben, die uns einen Glanz an einem konvexen zylin- 
drischen Körper empfinden lassen. Daß der Eindruck 
erhöht werden kann dadurch, daß der Boden zwischen 
den Drillreihen von der Sonne nur teilweise beleuchtet 
ist und dadurch, daß bei der Zugbewegung ein Kino- 
flimmern entsteht, ist verständlich, 
eS Breslau, den 23.' Oktober 1922. 
Za Rubens und Hertz Note „Über den Einfluß 
Se ee 
7 Ar 
Ludwig Gräper. 
-  Wärmestrahlen in einigen festen Isolatoren“. 
aa Zu den bemerkenswertesten und für die Theorie 
_ interessantesten Arbeiten ‘von H, Rubens scheint mir 
die, gemeinsam mit G. Hertz veröffentlichte Note 
ö „Uber den Einfluß der Temperatur auf die Absorption 
g langwelliger Wärmestrahlen in einigen festen Isola- 
toren“ (Sitzungsberichte d. Berl. Akad. d. Wiss. XIV, 
- .. 1912, 256) zu gehören. Vielleicht hat diese Arbeit 
nicht das Interesse erregt, das sie verdiente, weil das 
Ergebnis in einer für den Theoretiker etwas unan- 
_ schaulichen Form ausgeprochen ist. Es sei mir deshalb 
= ein kurzer Hinweis auf den Inhalt der Arbeit in ab- 
_._ weichender Darstellung erlaubt, obwohl ich nicht in 
= ’ der Lage bin, eine befriedigende Erklärung des Unter- 
a 'suchungsbefundes zu geben. 
| = 7 "Untersucht wind die Durchlässigkeit von Steinsalz, 
‚Sylvin, Flußspat und Quarz für ultrarote Strahlen bei 
3 = Temperaturen zwischen der der flüssigen Luft und 
243000 C. Die zur Absorption gelangenden Strahlen 
‘sind die Reststrahlen von Flußspat (234) und Stein- 
salz (524) sowie dier mit der Quarzlinsenmethode 
isolierte langwellige Strahlung von etwa 300 u Wellen- 
' länge.. Daneben auch Wellen von 7, 12 und 16,5 u. Je 
nach der Strahlenart muß man, um nicht unbequem 
% große oder geringe Absorption zu erhalten, ver- 
oa ‚schieden dieke Kristallplatten benutzen. Fig. 1 gibt 





De ee 9  Zuschrifteu und‘ 
- - der Temperatur auf die Absorption langwelliger 
eine typische Kurve, wie sie Rubens und Hertz zur 
Niederlegung der Versuchsergebnisse dient. „Als 
Abszissen sind die Temperaturen in Celsiusgraden, als 
Ordinaten die Absorptionen in Prozenten der ein- 









-200° -100° 
Fig. 1. 
I: Sylvin, d= 4,49mm, A= Bu 
0° +700° +200° #300° 
U: „  d=086mm k=300 u 
dringenden Strahlung“ (= auffallender Strahlung nach 
Korrektur wegen der Oberflichenreflexion) aufge- 
tragen. d bedeutet die Dicke der Kristallplatte, A die 
zur Absorption gelangende Wellenlänge. 
30; 
25 

20k 






-200° -100° 0°? +700° +200° +300" 
Fig. 2: 
it} =" Steinsala > A {00 i 
ie \ — —><— — Sylvin; j Nee { ms rf 
on ee LaF Pacib Ile d af ‘ 
Aus den sorgfältigen Angaben der Autoren habe 
’ ich nun den Absorptionskoeffizienten u entnommen, der 
dadurch definiert ist, daß die zur Tiefe d vordrin- 
gende. Strahlungsintensität proportional e—ud ge- 
schwächt ist. Fig, 2 zeigt den Verlauf bei Steinsalz, 
Sylvin und Flußspat für je zwei Wellenlängen, und 
zwar eine unterhalb und eine oberhalb der Reststrahl- 
wellenlänge des absorbierenden Stoffes gelegene, Es 
ergibt sich aus dieser Darstellung, daß w linear mit 


