






- Anfangs- 
‘Plancksehe Wirkungsquantum, 


und. Endzustande. 
Proportionalitätsfaktor h und setzen ihn auf die 
linke Seite der Energiebilanz, so entsteht die 
trundformel der modernen Bohrschen Theorie der 
Spektrallinien Av—= ER — Es. Hierin 
eine 
Größe wnd vielleicht die wichtigste von 
Naturkonstanten. P 
Dieser Ansatz bestätigt sich mit außerordent- 
licher Schirfe in der ungeheuren Zahl spektrosko- 
pischer Erfahrungen. Er bringt ein allgemeines 
Prinzip zum Ausdruck, welches Ritz als das Kom- 
binationsprinzip der Spektroskopie formuliert 
hat: Kennt man neben den Zuständen 1 und 2 
weitere Atomzustände 3, von der Energie Sn so 
universeHe 
allen 
entsprechen den Übergängen 1 > 3 oder 2 9° 8 
(unter der Voraussetzung, daß Es kleiner als Es 
und als HE; sei) neue Strahlungsemissionen der 
Schwingungszahlen 
h v= Hy— Hs, hv.= Es — PB}: 
Man kann also (von gewissen Beschränkungen ab-. 
vesehen) jeden Atomzustand mit jedem anderen 
kombinieren und für jede derartige Kombination 
das Auftreten einer zugehörigen Spektrallinie 
vorhersagen. Dies die theoretische Meinung des 
Kombinationsprinzipes. Die praktische Hand- 
habung desselben gestaltet sich insofern etwas 
anders, als man tatsächlich nicht die Energie- 
werte E,, Ho,... selbst, sondern nur’ die Energie- 
stufen E,— Hs,... kennt. Praktisch verfahrt mar 
daher so, daß man aus den Übergängen 1>3 und 
2 — 3 durch Kombination. (Subtraktion) der zu-- 
gehörigen Schwinguneszahlen die Schwingungs- 
os r . eG 
zahl des Uberganges*1 — 2 ableitet. 
Das Studium der Spektrallinien führt uns 
somit zur Kenntnis der verschiedenen. Atomzu- 
stände: ihre Schwingungszahlen sind ein direktes 
Maß für die Energiestufen zwischen diesen 
Atomzuständen. Daß die Zustände keine Gleich- 
eewichtsanordnungen sind, wie es. die 
Chemie wollte, sondern Bewegungskonfigura- 
tionen („atomare Planetensysteme“), kann nie- 
manden überraschen, der die Mannigfaltigkeit 
der spektralen Betätigungsmöglichkeiten der ver- 
schiedenen Atome kennt. 
einiger Sicherheit über die Einzelheiten ~ dieser 
Bewegungszustände aussagen kann, habe ich in 
meinem jüngst erschienenen- Buch?) zusammenge- 
stellt. Für das Folgende brauchen wir nur die 
allgemeinen Züge dieser Bewegungszustande zu 
kennen. Die Hauptsache ist, daß wir uns gegen- 
wirtig halten: Jede spektroskopische Beobach- 
tung spiegelt jeweils eine bestimmte Energiestufe 
wieder, die Energiestufe zwischen dem Anfangs- 
zustand und dem Endzustand des Atoms. 
4. Scharfe und diffuse Nebenserie, Hauptserie 
2 und Bergmannserie; Serienterme, 
Die verschiedenen Atomzustände kennzeichnen 
wir allgemein durch die Buchstaben | 3 
SONDERE 
1) Atombau und Spektrallinien. 
schweig 1919, 
Vieweg, Braun- 
iad aS 
ältere- 
Was man zurzeit mit 
Sommerfeld: Ein Zahlenmysterium in Ber, Tl e ri 
Be 
Nennen wir den s weist- auf „scharfe Nebenserie“ hin, 
=  Bergmannserie: . 
"stimmte Bahnen um den Atomrest. 
sachlich 
»-Bahn  usw., 
Bahnen gibt. ER RR ye 
'Magnetfeldes erleiden, gerade so, wie die Schwin- ee 
'gungszahl v selbst die Energieänderung wider- eG 





















we est fy 
„Hauptserie“ (Prinzipalserie), d auf „diffuse 
Nebenserie*, b auf ,,Bergmannserie“. Wenn das 
Atom zur Emission von Strahlung angeregt wird, 
ist eines seiner Elektronen aus dem Atomverbande 
in größere oder- ‚geringere Entfernung herausge- — 
hoben und beschreibt in diesem Zustande be, 
Dem uner- 
regten, neutralen Zustande am nächsten verlaufen 
ceteris paribus die s-Bahnen; in größerer Entf: 
nung vom Atomrest vollziehen sich im allgemeine 
die p-Bahnen; eine noch stärkere Anregung | 
erforderlich, um das an ‘der Lichtemission haupt- — 
beteiligte, äußere Elektron in eine, 
d-Bahn zu versetzen. - Die äußersten Bahnen | si ind 
die b-Bahnen. is 
Die Hauptserie entsteht bein Übergang de 
Elektrons aus einer p- in eine s-Bahn; die scharfe 
Nebenserie beim umgekehrten Ubersane aus ein 
s- in eine p-Bahn. Der Ubergang aus einer d- 
in eine p-Bahn führt zur Emission einer Lini 
der diffusen Nebenserie, derjenige aus einer b- An 
eine d-Bahn zu einer Linie der Bergmannserie. 
Es ist üblich, die mit der Planckschen Konstante: 
h. dividierte und dem Vorzeichen nach umgekehrte 
Energie als „Term“ zu bezeichnen. Wir sprechen — 
hiernach von einem s, p, d, b-Term und stellen im 
vorstehenden Erklärungen ‘die Schwingungszahle 
der verschiedenen Serien folgendermaßen Marz es 
Hauptserie, >. Sov. SG 
Scharfe Nebenserie: y= p — 8 | 
Diffuse Nebenserie: VS BU, 
Ned ed 
Daß jede dieser Ubergangstypen nicht zu einer 
nn sondern zu einer Serie von Linien führt 
BR Reihe, von solchen Zuständen, 
sondern ‘eine Serie 
nicht eine 
‚von ‚solchen 
Er 
Daß gerade die vorher genannten Über eänge in € 
der Natur bevorzuet werden und daher zu den — 
vornehmlieh’beobachteten Linien führen, Bo es 
nicht begründet werden. 









By. Anwendung des Kombinationsprinzips auf ee) 
Ser: Bee Ee os | 
netische Veränderung SO She v und rs 
erwarten nach dem Kombinationsprinzip, daß sich pas 
dieselbe zusammensetzt aus der magnetischen 3 
Veränderung des ersten Terms Av, und.der- 
jenigen des zweiten Terms Avs, nach dem 
Schema: Re ER ee 
‚Av=Av Av - a . 
Die Einzeländerungen Av, und A vo ee die 
Energieänderungen wieder, welche Anfangs- und é 
Endzustand des Atoms unter dem Einfluß des 
spiegelt, welche dem Ubergange aus dem nz 
we Endzustand entspricht. 

