














Prechialtnises’ -dureh das TThutreten 
ee ldenden Kristallisationskrafte kompli- 
"werden, mit einer Streckung, Verfeinerung 
Verästelung der Formen verbunden, 
as einaiiine in diesen im ‚einzelnen so 
schiedenen Ausbreitungsmechanismen ist wohl 
n zu erblicken, daß:die einmal in einer Rich- 
in Gang gekommene Ausbreitung die wei- 
es. gilt für die Ausbreitug einer trägen Flüssig- 
sowie infolge der eigentümlichen Defor- 
mation des elektrischen Feldes für die clektri- 
chen Figuren‘); aber auch die Skelettbildung der 
ristalle erklärt sich nach O. Lehmann?) aus der 
rößere Gaschuwin dizkeit: Kleinere Geschwindigkeit: 

Si Fig. 1. Positive Fig. 2. Negative 
elektrische Staubfigur, 

Fig. 4, 
 Abreißfigur nach ri 
bei kleinerer Abreiß- 
geschwindigkeit. 
Fig. 6. 
Regelmäßiger Kristall. 

en des. ‘weiteren Wachstums an einer 
ma gebildeten "Spitze infolge der veränderten 
sionsverhaltnisse. Die Begünstigung der 
1 eingeschlagenen Bahnen, also die Bildung 
hliger, verästelter Formen, wird um so auf- 
nder in Erscheinung treten, je rascher die 
; a. Toepler, Phys,-Zt., Bd. 8, 8. 743—748, 
by 
. 
Ausbreitung längs dieser Bahnen erfolgt, 
e Ausbreitung in dieser Riehtung. begünstigt. 
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denn 
um so weniger leicht wird es zur Ausbildung 
weiterer benachbarter Bahnen kommen, und 
zwar 
ınsbesondere dann, wenn die Widerstände 
gegen die Bildung solcher neuer Bahnen groß 
sind — und hierin zeigt sich eine weitere Über- 
einstimmung der angeführten Beispiele: die 
elektrischen Figuren bleiben um so mehr auf 
einzelne Äste beschränkt, je größer die elektrische 
Festigkeit des Mediums ist, in dem sie gebildet 
werden; so erhält man in schlechtleitenden Flüs- 
sigkeiten nur Figuren von wenigen dünnen ge- 
schlängelten Linien und keine Scheibenfiguren 
wie die negativen Figuren in Luft. Die 
Abreißfiguren sind nach Arpt um so feiner, 
je zäher die benützte Flüssigkeit ist, und 
auch die Kristallskelettbildung wird nach O. 
Lehmann . begünstigt durch vergrößerte Zähig- 
keit des Lösungsmittels (Gelatine). 
Es gibt noch eine Reihe physikalischer Ver 
breitungserscheinungen, auf welche diese Be- 
trachtung anzuwenden ware. Tomlinsont) hat 
ziemlich eingehend die Figuren beschrieben, .die 
bei der Ausbreitung einer Flüssigkeit auf der 
Oberfläche einer anderen entstehen; da er aber 
keine Angaben über die Ausbreitungsgeschwindig- 
keit macht und überdies der Vorgang durch ge- 
ringe Verunreinigungen stark beeinflußt wird; 
lassen sich seine Resultate hier nicht ohne wei- 
teres verwerten. Fraglich muß es ferner er- 
scheinen, ob die Beziehung zwischen Form und 
Geschwindigkeit auch für die Sickerungsdendriten 
gilt, wie sie sich in manchen Gesteinsarten 
bilden, da hier die Figur eigentlich durch die 
Verteilung der Poren schon mehr oder weniger 
vorgegeben ist. Versuche über das Eindringen 
von Flüssigkeiten in poröse Materialien unter 
verschiedenen Drucken. könnten hier Aufschluß 
‚geben. ~ 
Ein Beispiel, das mit jener Beziehung im Wider- 
spruch zu stehen scheint, sei noch erörtert: Bekannt- 
lich wird eine Glasscheibe durch einen mit geringer 
Geschwindigkeit geworfenen Stein durch zahlreiche 
radiale Sprünge zertriimmert, durch ein rasch fliegen- 
des Projektil in einem runden Loche glatt durchschla- 
gen, während nach der hier erörterten Beziehung, wenn 
wir das Sprungsystem im Glase als Ausbreitungsfigur 
auffassen, gerade das Gegenteil zu erwarten wäre. Der 
Widerspruch ist aber nur ein scheinbarer und rührt 
daher, daß beim rasch fliegenden Projektil die Zeit . 
zu kurz ist, als das sich die Ausbreitungsfigur voll 
entwickeln könnte, da mit vollendetem Durchschlag die 
Druckwirkung aufhört. Dies entspricht ganz dem Ver- 
halten der Blektriachen Figuren, wenn durch Uber- 
springen eines Funkens von einer Elektrode zur ande- 
ren, etwa infolge eines Durchschlagens der, Isolator- 
platte, die Ausbreitung der Büschel vorzeitig abge- 
brochen wird. Trotz gesteigerter Spannung (Ge- 
schwindigkeit) werden dann die Figuren kleiner, weil 
bei erfolgter Funkenentladung die Veranlassung zu 
weiterem Wachstum entfällt (vollständige Entladung 
der Elektrode). Als vollkommene Analogie zu den 
1) Phil. Mag. (4) 22, 249—261, 1861; 23, 186—195, 
1862; 27, 425432, 1864; 28, 354364, 1864. 

