







































rp rgewebe_ bei wechselnder ‘Strahlenhirte 
reuzusatzdosis S in Prozenten der Primärstrahl- 
I angibt. 

_ 4 arte der Strahlung Is in % von P für Tiefe | 


H. W. S. in 
7 cm | .14 cm 
43 67 
36 5D 
31 48 
29 FT 
25 54 

ter H.W.S. ist die Halbwertschicht in. Wasser 
unden. Man erkennt, wie mit zunehmender Hirte 
d zunehmender Tiefe der prozentuale Anteil der 
ustrahlung® wächst, bis er rechnungsgemäß bei 
Therapiestrahlen in größerer Tiefe den Wert 
ausführlichen Untersuchungen, die 
ich über den Einfluß der Streustrahlung und 
i rteilung im Gewebe angestellt hat, scheint die 
Rechnung sogar zu kleine Werte zu ergeben. In den 
phy iealischen und biologischen Grundlagen ger 
dz. B. über folgenden. Versuch am Wasser phandarns} 
chtet: Mit der Tonisierungskammer wird die 
ilenmenge gemessen, die zu einem Volumelement dV 
net, wenn mal durch Abdecken mit Bleiblenden 
der durch dV gehende Primärstrahl vorhanden 
sodann umgekehrt ‘gerade dieser Strahl. durch 
jecken entfernt ist und daher die ganze nach dV 
ıgende Energie der Streustrahlung der umliegenden 
umina entstammt. Die gemessene Tonisierung ist 
erst der reine Anteil P, dann $ allein. Das 
m dV bestand hierbei aus einem Kubikzentimeter, 
ch in der Mitte des bestrahlten Gesamtvolums 
das seinerseits etwa ein Würfel von 15 em 
ten änge war. Bei den härtesten von Friedrich 
dten Strahlen (Halbwertschicht in Wasser 
ar unter diesen Umständen S, der Anteil der 
é er in dV, hineingestreut wird, 2,6mal so groß 
direkte Anteil P. 
_ ermißt aus dieser Zahlenangabe, wie hinfällie 
rechnungen von Strahlendosen ohne genaue Be- 
htigung der Streuzusatzdosis sind. Der von 
ich und Kroenig beschrittene und ausgebildete 
d echter Tonisierungsmessung im Korperinnern 
bis auf weiteres der einzig zuverlässige zu sein, 
ne problematische Rechnungen die verabreichte 
hlenmenge festzustellen. Auffällig und bisher un- 
ae ist der. große Unterschied — zwischen den 
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aus einem nn Taukblechge üß von 
und 25 em Höhe, das meist 20 em hoch mit 
ser gefüllt wurde. 
nführung einer bis zur Zylinderaxe reichenden 
jerungskammer und zwar in beliebiger Höhe. Da 
PR. für die technisch vorkommenden "Strahlen die 
en Absorptions- und Streuungseigenschaften auf- 
wie physiologisches Gewebe, läßt sich mit dem 
hantom die Strahlenverteilung, wie sie im Ge- 
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> Mitteilungen aus s dem Gebiete der Röntgenstrahlen. 
. Bestrahlungszeiten: 
Ein seitlicher Schlitz erlaubte 
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messungen des überhaupt bestrahlten Feldes wurde von 
Kroenig und Friedrich untersucht. Hierzu wurde das 
Gesamtvolum derart abgedeckt, daß seine Oberfläche 
statt 15 X 15 der Reihe nach nur 12 X 12, 10 x 10, 
8X8,6%X6, 4 4 cm betrug, und es wurden die Be- 
lichtungszeiten festgestellt, die zur Erreichung einer 
gewissen Dosis’ notwendig waren. Sie verhielten sich 
für ein Volumelement, das in 8 cm Tiefe gelegen 
war, wie: 
Feldgröße: 4><4. 6x6 8><8 10x10 12><12 cm 
1,0 0,75 0,65 0,56 0,51 
Aus dem ‚größten Volum empfängt das Element dV 
fast das doppelte an Energie wie aus dem kleinsten. 
Für ein an der Oberfläche des Wasserphantoms ge- 
legenes dV ist der Effekt nicht so ausgespröchen, da 
ja in dieses Streustrahlung nur aus tieferen Schich- 
ten kommen kann, was in mehrerer Hinsicht die Aus- 
beute verringert. 
Man ist gewöhnt und wegen der Kleinheit der 
Wellenlänge auch berechtigt, den Strahlengang von 
Röntgenstrahlen, die durch irgendwelche Blenden be- 
grenzt sind, nach den Regeln der geometrischen Optik 
zu verfolgen. Ziehen wir aber hieraus Schlüsse auf die 
Verteilung der Dosis innerhalb des durch die geo- 
metrische Ausblendung abgegrenzten Bereichs, ohne die 
Streustrahlung zu berücksichtigen, so entstehen erheb- 
liche Fehler. Denn die im -direkten Strahlengang 
liegenden Partien des Körpers verlieren durch Streu- 
strahlung, die im angrenzenden geometrischen Schatten 
gelegenen gewinnen Energie. Bei einem geometrisch 
ausgeblendeten Bereich von 1212 cm fällt, wie 
Friedrich findet, die Dosis nach dem Rand hin um 
20 Proz. gegenüber der Mitte ab und beträgt 6 cm 
über den-geometrischen Schatten hinaus noch 13 Proz. 
von der Dosis in der Feldmitte. Rechnet man die 
Kurve von Kroenig und Friedrich etwas um, so zeigt 
sich, daß in 8 cm Tiefe eine ebenso große Gesamtdosis 
dem außerhalb des geometrischen Schattens gelegenen 
Gebiete verabfolgt wird, wie dem innerhalb gelegenen. 
Diese Angaben mögen verdeutlichen, wie wichtig 
die Streustrahlung für eine zuverlässige Dosierung ist. 
Aber auch die Absorptionsmessungen heischen ihre ge- 
wissenhafte Berücksichtigung. Denn da die Streu- 
strahlen die in die Tiefe gelangende Dosis erhöhen, 
setzen sie die scheinbare Härte der Strahlung hinauf. 
Hieraus erklärt sich die Abhängigkeit der gefundenen 
Absorptionskoeffizienten von der experimentellen An- 
ordnung. Kroenig und Friedrich geben hierfür folgen- 
des Beispiel: Bei konstant gehaltener Röntgenröhre 
wurde das zur Absorptionsmessung benutzte Filter (Al 
von 3 mm Dicke) erst dicht vor der Ionisierungskammer 
angebracht, sodann in der Mitte zwischen dieser und 
der Röhre. Im ersten Fall wird die Meßkammer von 
vielen Streustrahlen des Al-Bleches getroffen, und die 
absorbierte Energie scheint um 16 Proz, geringer zu 
sein als im zweiten Fall, was einem Fehler im Ab- 
sorptionskoeffizienten von etwa 6 Proz. entspricht. 
Absorptionsmessungen an harten Strahlen sind also nur 
dann vergleichbar, wenn die genaue experimentelle 
Anordnung ‘berücksichtigt werden kann. Kroenig 
und Friedrich beziehen alle Angaben auf den Fall, daß 
das absorbierende Filter in der Mitte zwischen Brenn- 
fleck und Meßgerät steht. 
Diese Lage entspricht, wie Glocker rontsthritte auf 
dem Gebiete der Röntgenstrahlen 25, S, 476) durch 
Berechnung zeigt, einem Minimum des Streueffekts. 
Man versteht dies Ergebnis leicht, wenn nur Streu- 
richtungen berücksichtigt werden, die von der Rich- 
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