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mMo+2my— my = 0,007. Dieser Massenunter- 
schied ist zwar sehr ungenau wegen der bei mc 
. und my zulässigen Fehler, doch ist es wahrschein- 
licher, daß er unterhalb, als daß er oberhalb des 
_ Mindestunterschieds 0,009 stabiler Kerne liegt und 
‚läßt daher grundsätzlich eine Unbeständigkeit des 
_N-Kerns vermuten. Diese Feststellung bedeutet 
also, daß energetische Gründe nicht gegen die Zer- 
fallsmöglichkeit sprechen. Danach braucht der 
Zerfall noch nicht tatsächlich in der angenomme- 
nen Weise einzutreten, da wir ja nicht in Rech- 
nung gesetzt haben, von welchen etwa energiever- 
brauchenden Vorgängen (z. B. kinetische Energie 
der Zerfallsprodukte) der Zerfall begleitet ist. 
Da wir diese Begleitumstände beim Stickstoff- 
zerfall wenigstens teilweise kennen, so wollen. wir 
sie bei unserer Betrachtungsweise in Rechnung 
setzen. Es sind also die nachweislich nach dem 
- Zerfall vorhandenen kinetischen Energien, ins- 
besondere diejenige des hochgeschwinden H- 
Kerns zu berücksichtigen, indem wir vorerst an- 
nehmen, daß nur einer der beiden H-Kerne eine 
in Betracht zu ziehende hohe Geschwindigkeit 
‚hat. Da man gleichschnelle H-Kerne in reinem 
Wasserstoff erhält, so kann wie bei Rutherford 
ihre Energie aus einer einfachen Stoßbetrach- 
tung. unter Annahme zentralen Stoßes zwischen 
dem «-Strahl des RaC und dem H-Kern gefunden 
werden. 
auftreffenden «-Strahls; 
der Relativitätstheorie, in der Skala der 
Atomgewichte gemessen, ein Zuwachs der 
Masse des schnellen H-Kerns gegenüber 
dem ruhenden von 0,006. Mit Bestimmt- 
heit wissen wir bei dem 
Spaltungsvorgang nur, daß ein schneller H-a- 
Strahl entsteht; ob sonst noch beträchtliche kine- 
dem entspricht nach 
tische Energien nach dem spaltenden Zusammen- . 
stoß bestehen, muß dahingestellt bleiben. Wir 
können also jedenfalls als Bedingung der Zerfall- 
möglichkeit die Ungleichung zwischen der Energie 
vor und nach dem Stoß aufstellen: 
my + my» + 0,009 > mg + mae + 2 my + 0,006. 
Beim Übergang eines neutralen N-Atoms mit 
14 H-Kernen und 14 Elektronen, davon 7 im 
Kern, in ein neutrales C-Atom werden zwei Elek- 
tronen und 2 H-Kerne frei. Man kann also auf 
beiden Seiten unsrer Ungleichung mit neutralen 
Atomen rechnen und daher die gewöhnlichen 
Atomgewichte einsetzen, die ja bei größeren Elek- 
tronenverlusten eine Korrektion erfahren müßten, 
Führt man vorerst nur den hinreichend genau be- 
kannten Wert von mp ein, so fordert also die 
Energiebilanz für den Zerfall des N-Kerns: 
my — me > 2,012. 
Das Gleichheitszeichen ist zu nehmen, 
nach dem Stoß keine beträchtlichen kinetischen 
Energien angenommen werden, außer der des 
H-a-Strahls; im anderen Falle tritt das >-Zeichen 
in Kraft. Bei der Ungenauigkeit der Atom- 
- gewichtsbestimmung können wir natürlich auch 
„lich betrachten, daß der spaltende Stoß nicht, 
satz zu den Verhältnissen bei Helium im Falle » 
tung eines H-Kerns verlaufende wirkliche Zer 
Es ergibt sich rund % der Energie des” 
‚Geschwindigkeit der 
ins Auge gefaßten 
falls 































aay zulässigen Vehterwtearsea hei‘ béetith ik I 
nahme tiber die Energien nach dem Stoß, möglich — 
ist. Unsere obigen Werte für die Atomgewichte 
liefern my — mc = 2,008, die zulässigen Fehl. 
sind jedoch so groß, daß die Differenz wohl bis 
2,015 betragen könnte. Hiermit ist unsere obige 
Te nur dann verträglich, wenn auß 
dem H-a-Strahl nach dem Stoß keine beträcht- 
lichen Energien angenommen werden. Insbeson- 
dere ist es nicht zulässig, anzunehmen, daß bein 
Zerfall zwei hochgeschwinde H-a-Strahlen ent- 
stehen oder, daß zwar nur ein solcher entsteh 
aber der ankommende He-a-Strahl seine ee 
nicht in der Hauptsache an diesen abgibt. 
Da uns hiernach die Energiebilanz stark an n die 
rare der zulässigen Fehlerbereiche. der Ato 
gewichte führt, so möchten wir es als wahrschei 

hier vorausgesetzt, zwei, sondern nur einen H- 
Kern aus dem Verbande des N-Kerns löst. 
mochte bei unserer Überlegung indessen nicht ur 
interessant sein, zu sehen, daß man sich im Gegeı 
Stickstoffs schon nahe an der Grenze der Instabi- 
lität befindet. Man wird hieraus das ‘Vertrauen 
schöpfen, daß der vermutlich nur unter _Abspal- 
fallsprozeß des N-Kerns tatsächlich auf dem hier 
beschrittenen Weg verstanden werden kann, 
wenn man nur erst einmal die Natur und die 
Zerfallsprodukte gena er 
kennt. ; 
Entsprechend der Bedeutung, die dem Sait 
stoff und Kohlenstoff in den Rutherfordsche 
Versuchen zukommt, wollen wir die Sue Reha RE 
Voraussetzungen für einen Zerfall such bei die 
Elementen ee ee ; 










dere die Kleinheit der Differenzen 4 my, — 
und 3 my_— me schließen ‚gegenüber ‚denjenigen 
von 16 mp — mo unc 12 mp -— me. Wir werden 
uns also fragen, ob bei O und OC die energetise } 
Vorbedingungen für die Abspaltung eines. 
Kerns vorliegen. Dies ist leider nur im Fall « einer 
hypothetischen Zerspaltung des O-Kerns in eine 
C- und He-Kern möglich, da nur hier die Atom- 
gewichte der Endprodukte, bekannt sind. Es ist 
ma + Mpe —Mo= 0,004 mit einem Fehlerbere h, 
der jedoch weh einen Wert über 0,009 -zu- 
läßt. Demnach ist diese Abspaltung energeti ch — 
möglich. Beim Abbau des O-Kerns und auch des 
N-Kerns, wenn man die Zerspaltung eines H 
Kerns in Erwägung zieht, sind die Be te 
