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achtet ‚werden? Diese Frage ist zu verneinen, 
n zur Zerspaltung Energieaufwand nötig ist, 
bejahen, falls. der Zerspaltungsprozeß unter 
ergieabgabe verläuft. Es ist ja der abgespaltene 
n seiner korpuskularen Natur nach identisch 
it dem 0-Strahl des RaC; er kann also nur bei 
orliegen größerer Reichweite, also größerer Ge- 
windigkeit, von den übrigen a-Strahlen unter- 
hieden werden, abgesehen davon, daß bei Ruther- 
rd. überhaupt nur eine Unterscheidung hinsicht- 
der Reichweite vorgenommen wird. Dazu aber 
ihm ;bei der Zerspaltung außer der etwa 
en o-Strahls Koch ein weiterer aus dem ursprüng- 
chen Kern 'stammender Energiebetrag zugeführt 
orden sein, d.h. es muß sein wor Mye < mo 
ehe der Atomgewichte ee aussagen läßt. 
oe Rutherfords Aiea Se am Sauerstoff 23 
in CO.) keine se nei Entgegen 
Leiner. Sees zu lee Rutherfordschen 
sen, diese izahien als He- a-Strahlen zu deuten, 
thre höhere Energie dem Abspaltungsprozeß 
es He-Kerns aus dem O- bzw. N-Kern ver- 
ken. Bei der Ungenauiekeit der Atomgewichte 
ann gegen eine derartige Annahme vom Stand- 
kt “unserer Energie-Massenbilanz nichts aus- 
werden. Betrachtet man He-a-Strahlen 
hiedener Geschwindigkeit, so verhält sich be- 
otenz ihrer Reichweite; im obigen Fall ist also 
pee nel ausgedrückt, um- 
‘ IE — 1)- 0, OO, 0016 
Bie die ‘des spaltenden Strahls,, 
ist . nicht erforderlich, numerische, 
prüfungen anzustellen, um zu er- 
en, daß ein so kleiner Energieposten wegen 
weiten Fehlergrenzen der Atomgewichte bei 
nserer Energiebilanz nicht ins Gewicht fällt. Bei . 
r Auffassung besteht freilich eine Schwierig- 
darin, anzunehmen, daß das Endprodukt 
eärmer, also stabiler ist als der ursprüngliche 
nm. Doch findet sich die gleiche Schwierigkeit 
den radioaktiven Elementen; allerdings findet 
in. selbsttätiger Übergang in “die energie- 
e Form statt. Ob die Existenz selbsttätigen 
s eine notwendige “Folge einer solchen posi- 
Energiedifferenz . ‚ist, bleibe dabei dahin- 
vtherfords ‘Wirklacanpaweise stützt | sich 
ntlich auf eine für o-Strahlen beliebiger Her- 
tlich ihre kinetische Energie wie die %te. 
Energie des Spaltstrahls in Masseneinheiten - 
‘und Natur geltende Reichweitenformel, die — 
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er in speziellerer Form aus einer Bohrschen Be- 
trachtung ableitet, die wir aber sogleich in allge- 
meinster von ihm angewendeter Form angeben 
wollen. Sei R die im gleichen Medium, z. B. in 
Luft, gemessene Reichweite dieser Strahlen, M, 
E, V ihre jeweilige Masse, Ladung und Ge- 
schwindigkeit, so findet er: 
M 
R=za' FV". 

Darin bedeutet «a eine nur noch von der Natur 
des durchlaufenen Mediums abhängende Kon- 
stante; sie kann etwa bestimmt werden durch Ein- 
setzen der bekannten Daten für die o-Strahlen des 
RaC. Statt der dritten Potenz der Geschwindig- 
keit setzt Rutherford die 2,85te Potenz,. wofür 
sich empirische Gründe angeben ließen. 
Nun nimmt Rutherford an, daß die schnellen 
Strahlen in Sauerstoff aus O-Atomen, d. h. O-Ker- 
nen mit Elektronenhülle‘ bestehen. Aus einer 
einfachen Stoßbetrachtung entnimmt er dann, 
daß die Geschwindigkeit der O-Atome höch- 
stens gleich 0,4 der der stoBenden He-u-Strahlen 
ist. Einsetzen dieses Wertes und desjenigen für 
die Masse M ergibt unter Annahme einer Ladung‘ 
E des O-Atoms für das Verhältnis der Reich- 
weite Ro des O-Atoms zu derjenigen Rp. des He- 
a-Strahls Ro: Ry. = 4: (0,4)? + 4/H? ~ 1/E?, wenn 
E in Einheiten der positiven Elementarladung 
ausgedrückt wird. Mit Rücksicht auf die Potenz 
2,85 statt 3 ergeben sich bei Rutherford ein wenig 
größere Werte; für # =1 hat man Ro/Rns = 1,1, 
d.h. Ro = 7,8 cm. Nur wenn die Ladung des 
O-Atoms gleich 1 gesetzt wird, kann formal aus 
obiger Reichweitenbeziehung etwa die zu for- 
dernde große Reichweite von 9 cm erreicht wer- 
den. Abgesehen davon, daß es zweifelhaft er- 
scheint, ob die Bohrsche Betrachtung, die sich auf 
punktförmig konzentrierte Ladung des a-Teilchens 
bezieht, die große bei Rutherford vorgenommene 
Extrapolation zuläßt, liegt eine große Schwierig- 
- keit für die physikalische Auffassung darin, anzu- 
nehmen, daß das O-Atom imstande sein soll, un- 
behelligt seine Elektronenhülle bis auf ein Elek- 
tron mit sich durch das Gas hindurchzuführen. 
Um so größer wäre allerdings der Gewinn an 
physikalischer Einsicht, wenn sich Rutherfords 
Auffassung an Hand weiterer Versuche bestätigen 
sollte. 
Für N: und © ergeben sich aus der gleichen 
Rutherfordschen- Berechnungsweise Ry = 9,3 cm, 
Re = 11,2 cm. Wie schon bemerkt, zeigt der 
Kohlenstoff nicht die hiernach zu erwartende 
Anomalie; deshalb nimmt Rutherford an, daß es 
keine einfach geladenen OC-Atom-a-Strahlen gibt. 
Nach unserer obigen Formel nimmt ja die Reich- 
weite umgekehrt mit dem Quadrat der Ladung ab. 
Ein O-, N- oder O-Kern, als den wir am ehesten 
die betreffenden a-Strahlen vermuten würden, 
hätte also wegen der hohen Ladung eine gegen die 
des RaC-a-Strahls verschwindende Reichweite. 
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