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wichte von der Ganzzahligkeit nur mehr der 
t frither von Swinne (Phys. Z. S. 14, p. 145, ons 
C ings mit negativem Erfolge, auf ‚die bei fen ra- 
aktiven Umwandlungen sich ergebenden Atomge- 
chtsdifferenzen angewendet worden, auch Lenz 
s von Rutherford 
1 Ma.“ 37, p..537, 562, 571, 581, 1919) über den 
mmenstoß von a-Partikeln mit den Atomen 
ter Elemente aufgeworfen worden, über die in 
ar Zeitschrift Herr Fajans kürzlich berichtet hat. 
rechnerische Behandlung der vermuteten Zerlegung 
les Stickstoffatomkernes führt zu einer vollständigen 
erischen Bestätigung obiger Folgerung der Rela- 
ütstheorie, die den übrigen Leistungen dieser 
Tie ebenbiirtig zur Seite stehen dürfte. Betrach- 
ren, die in Zusammenhang mit diesem Ergebnisse 
gestellt wurden, ergeben Schlüsse über die Konsti- 
n der Ktiomkerhe- der leichten Elemente, erlauben 
Berechnung des Heliumatomgewichtes auf Grund 
unter den Rutherfordschen Bedingungen wahr- 
heinlich auch eingetretenen Zerlegung des Sauerstoff- 
usw. Diese Erfolge ermutigten zu einem 
rlichen Versuche, 
ichtsdifferenzen der Radiovelemente zu 
otz der seit 1913 wesentlich 
Daten bezüglich der a- und ß-Strahlen und 
einiger Atomgewichte der radioaktiven Substanzen 
konnte aber ln Bestätigung der Ergebnisse von 
Swinne — eine Resümee mit der Erfahrung 
dieser Grundlage allein nicht .erzielt werden. 
mt man iangagen eine sehr kurzwellige Kern-(y-) 
hlung. an,. deren Wellenlänge sich schätzungsweise 
mitteln läßt, so ist die Relativitätstheorie auch hier 
eder imstande, eine befriedigende Aufklärung ZU 
liefern. Die Möglichkeit der Existenz einer derartigen 
Kernstrahlung, die so durchdringend sein müßte, daß 
“höchstens von den schwersten Elementen in ge- 
gem Maße absorbiert werden könnte, ist übrigens 
on früher von Rutherford (Nature, 95, p, 494, 1915) 
rwogen worden. 
ie auf die nicht-radioaktiven Demanta bezüglichen 
erlegungen ee was hier noch besonders betont 
werden möge,” voraus, daß der Elektronenhülle des 
unbeeinflußten Atoms kein wesentlicher Anteil an der 
ıbilität seines Kernes zukommt, Ähnlich wie das 
euerdings mehrfach behandelte Problem der „Stabi- 
it des Hlektrons“ erwächst der allgemeinen Relativi- 
stheorie ein Problem der Stabiliät des Wasserstoff- 
ns sowie der Atomkerne überhaupt. Aufgaben der 
zteren Art gestatten die oben angedeuteten Betrach- 
ungen in einigen Fällen quantitativ zu formulieren. 
Ein Teil der die Zerlegung des Stickstoffkernes be- 
enden Resultate wurde vom, Me in den „hy 
erklären. 
genauer bekannten 
m 0. November 1919 ee aioe eine vor- 
ige Mitteilung für die Verh. d. D. Phys. Ges,_be- 
mmt ist. Die ausführliche Arbeit wird voraus- 
htlich | in = Wiener Berichten erscheinen. = 
auf ähnliche Weise die Atom- 
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Über die Beziehung zwischen Zerfallskonstante 
und Reichweite und den Bau des Atomkerns. 
as Geiger-Nuttallsche Beziehung 
logA\=A+BlogR 
wurde von F, A. Lindemann aus dem wahrscheinlich- 
keitstheoretischen Ansatz für die Zerfallswahrschein- 
lichkeit : 
R= (T v)N, 
in welchem N die Zahl der beim Zerfall mitwirkenden 
Teilchen des Kerns, y deren mittlere Frequenz und + 
ein Konstante bedeuten, sowie der Quantenbedingung 
E=hv 
für die Energie eines Teilchens abgeleitet. 
Gleichung 
; log) = Na + ?/3N log R 
ergab sich N für alle radioaktiven Elemente ungefähr 
gleich 80. Auf Grund teilweiser Neubestimmung der 
Reichweiten berechnete “St. Meyer für die Ra-Reihe 
N =81, für die Th-Reihe N =77 und für die Ac-Reihe 
unter Zugrundelegung der Punkte von Rd Ac, Ac X und 
AcEm im log) = R-Diagramm N=11. 
Indem wir uns der Auffasung W. Kossels an- 
schließen, daß die Atomkerne wesentlich aus He-Kernen 
und Elektronen bestehen, gelangen wir für die radio- 
aktiven Elemente zu Werten von N, die sich von 
Element zu Element ändern, wenn wir annehmen, daß 
alle Kernbestandteile beim Zerfall zusammenwirken. 
Die Übereinstimmung mit den von St. Meyer beréch- 
neten N ist eine sehr gute. Es ergibt sich z. B. für 
ThA N =77, für RaA N = 81, wenn man hier neben den 
He-Kernen noch zwei selbständige H-Teilchen annimmt, 
Aus der 
entsprechend dem allgemeinen Atomgewicht der 
Ra-Reihe 4n +2. Bemerkenswert ist, daß sich bei 
Einsetzung unserer N in die Gleichung log) = 
Na+%NilogR die Größe «a für die aufeinander- 
folgenden «a-Strahlen jeder der beiden Reihen merklich 
konstant ergibt, während sie sich sprunghaft ändert, 
sobald ß-Zerfall eintritt. 
Für die Ac-Reihe liefert sowohl die Annahme eines 
allgemeinen Atomgewichtes 4n +3, als auch die eines 
Atomgewichtes 4n + 7. vortrefiliche Konstanz von ao, 
wenn man weiter annimmt, daß im Falle des allge- 
meinen Atomgewichtes 4n-+3 die neben den 
He-Kernen vorhandenen 3 H-Teilchen mit 2 Elektronen 
zu einem Komplex vereinigt sind; jedoch fällt die 
AcEm heraus. Wir vermuten daher, daß die heute be- 
kannte Ac-Reihe aus zwei parallel. verlaufenden Zer- 
fallsreihen mit den allgemeinen Atomgewichten 
4n-+1 und4n-H3 und identischem N für korrespon- . 
dierende Elemente besteht, deren Zerfallskonstanten 
sich nahezu gleichen. Der neuen vierten Zerfallsreihe 
mit dem Atomgewicht 4n +1 würde der zweite 
a-Strahler im RdAc angehören. Desgleichen wäre die 
Reichweite der AcEm als diejenige der Em der neuen 
Reihe zu betrachten. Die vierte Zerfallsreihe vervoll- 
ständigt das Bild, welches die Radioelemente in ihrer 
Gesamtheit bieten, und bringt es zu einem gewissen 
Abschluß. Die Schlüsse, die sich aus dem Verhalten 
der Größe a für den Bau des Atomkerns ergeben, sollen 
Gegenstand einer besonderen Arbeit sein. 
Wien, den 18. Dezember 1919. G. Kirsch. 
Gesellschaft für Erdkunde zu Berlin. 
In der Sitzung am 6. Dezember 1919 sprach Haupt- 
mann Trautz (Berlin) über Reiseeindriicke aus der 
südlichen Mandschurei, die einem Besuch der 
Schlachtfelder des russisch-japanischen Krieges im 
