
218 ies cage ve er Das Atom. 
einige Bilder der Bahnen von o-Teilchen, die nach 
einer Methode von Welson(!!) aufgenommen 
sind (Fig: 4, 5, 6); die Teilchen ionisieren 
nämlich auf ihrer Bahn die Luft, und wenn 
diese mit Wasserdampf - übersättigt ist, so 
kondensiert sich dieser um :jedes Ion - als 
Tröpfehen und macht die Bahn des a-Strahls 
sichtbar. Man erkennt deutlich‘ die begrenzte 
Reichweite der Strahlen und sieht, daß einige 
am  Schlusse ihres ‘Weges "plötzlich scharfe 
Dy, 

- i. - 
Fig. 9. Röntgenstrahlinterferenzen nach Laue, 

Fig. 10. Röntgenstrahlinterferenzen nach Laue. 
Ablenkungen erfahren. Durch genaues Studium 
dieser Reichweite und dieser Zerstreuungen,, be- 
sonders in Metallfolien, konnte Rutherford fest- 
stellen, daß die mit schwerer Masse behafteten 
Teile der Materie ungeheuer klein sein müssen, 
damit einerseits die a-Strahlen überhaupt so weit 
eindringen, wie sie es tun, und andererseits so 
plötzliche Ablenkungen erfahren. Er konnte auch 
aus seinen Messungen die Größe der Kernladung 
bestimmen und fand sie, gemessen in Quanten e, 
etwa gleich dem halben Atomgewicht: 
‚ angegeben. 
~genstrahlen gestützt(?). Man kann nämlich den a 








wea 
Danach hätte also He die Nummer 2=%/2=2, — 
© die Nummer z = %?/; = 6, genau, wie auf Fig. 1 
Dieses Resultat wurde dann durch 
Untersuchungen über die Zerstreuung der Rönt- 











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Fig. 11. Lawe-Interferenzen und ihre theoretische — 
é SDeutunors soe = ae 
Betrag an Energie berechnen; den ein von einer 
elektrischen Welle getroffenes Elektron dieser — 
Welle entzieht, indem es selbst in Schwingunge 
gerät, und den es als zerstreute Strahlung in de 
Raum aussendet. Man darf nun annehmen, da 
jedes der, Elektronen des Atomes unabhängig von 
den anderen diesen Betrag zerstreut, und man — 
findet umgekehrt durch Messung der zerstreuten 
Energie den Wert von 2. Wiederum ergab sich 
£ ” aA : r 2 N F 
ets 
