

von Zeitsignalen, so daß hier zum ersten Male die Még- 
lichkeit von genauen astronomischen Längenbestim- 
mungen im gesamten südlichen Zirkumpolargebiet ge- 
geben ist. 
Theorie der Deformation der Erde durch Flutkräfte 
(W. Schweydar, Veröffentlichung des preuß. geod. Inst., 
Neue Folge, Nr. 66). A. Bestimmung der Deformation 
der Erde durch Flutkräfte, unter Berücksichtigung 
einer kontinuierlichen : Starrheits- und Dichtezunahme 
‘im Innern. Nachdem der Verfasser in einer früheren 
Arbeit die Starrheitsverhältnisse der Erde unter den 
Voraussetzungen der Wiechertschen Hypothese über die 
Dichte bestimmt hat, wobei sich für die Starrheit von 
Erdkern und Rinde die Werte 19,7 X 1044 und 6,8 X 
1044 cgs ergaben, versucht er nun das gleiche Problem 
unter der ‚Annahme einer kontinuierlichen Dichtezu- 
nahme durchzuführen. Die numerische Grundlage bil- 
den die Horizontalpendelbeobachtungen in dem 189 m 
tiefen Schachte eines Bergwerkes in Freiberg in Sach- 
sen. Aus diesen wird das Verhältnis y der wahren Lot- 
störung zur Lotstörung bei vollkommen starrer Erde 
für die eintägigen Fluten A, und O berechnet, Die 
halbtägige Welle ließe sich viel genauer bestimmen; 
sie eignet sich aber deshalb weniger, weil sie, wie schon 
in der ersten Arbeit gezeigt wurde, viel stärker dem 
Einfluß _des Flutdruckes im Atlantischen Ozean aus- 
gesetzt ist. Dies hängt damit zusammen, daß der 
Atlantische Ozean eine deutlich ausgeprägte halbtägige, 
aber eine schwache ganztägige Flutwelle besitzt. 
Die eintägige Welle wird aber nur dann brauchbare 
Resultate liefern, wenn die Aufstellung der Horizontal- 
_pendel eine derartige ist, daß sie dem Einfluß der 
Sonnenwärme, 
möglichst entzogen sind, was für den tiefen Freiberger 
Schacht sehr gut zutrifft. Aus der eintägigen Welle 
ergibt sich ftir die SW-Richtung der Lotbewegung 
y= 0,823, für die SE-Richtung y = 0,831, also in auf- 
fallender Übereinstimmung. 
Die Lotbewegung allein würde nur zur Bestimmung 
eines mittleren Starrheitswertes für die Erde genügen. 
Sollen aber, wie in der ersten Arbeit, zwei Werte, für 
Kern und "Rinde, oder, wie hier, zwei Konstante in 
dem Gesetz der 'Starrheitszunahme nach dem Innern, 
welches in der Form 
n=no(l—nr) 
(n=Starrheit im Mittelpunkte, r=Entfernung vom 
Mittelpunkte) vorausgesetzt wird, bestimmt werden, so 
braucht man noch eine numerische Angabe. Diese 
findet man in der Länge der Chandlerschen Periode 
der Polschwankung, welche in direkter -Beziehung zur 
Starrheit der Erde steht: je geringer die Starrheit, 
desto länger wird die Periode. Für die absolut starre 
Erde wäre sie 304 Tage; die Beobachtungen ergeben 
434 Tage. 
Der Verlauf der Dichte im Erdinnern wird nach 
dem Gesetze von Roche angenommen: 
@ = ey (1 —B r4) = 10,1(1-0,764 r2) 
Auf Grund dieser Angaben findet sich mit Hilfe 
weitläufiger analytischer Entwicklungen und nume- 
rischer Rechnungen das Resultat: 
nm = 29,08 >< 101 (1 —0,909 72) cgs . . se 
worin sich zeigt, daß die Starrheit nach innen rascher 
zunimmt als die Dichte. Danach ist nun die Starrheit 
im Mittelpunkte =29,03 X 104 cos, 
an der Oberfläche= 2,64 x 104 cos. 
Letzterer Wert ist in guter Übereinstimmung mit 
den Resultaten aus der Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
der longitudinalen Erdbebenwellen 
deren Periode ebenfalls ein Tag ist, 
: u den halbtagigen ee der Feb: 
in den obersten 






































bis 3, ‚08 x rire gs re 
Dies last erwarten, daß ‚eine. 
für = Starrheit im eee ee WwW 
3,08 X 104 egs, dem ‚größten i RER Ww. 
Sibt sich? 7 > - 
n = 33, 12 >< 1014 1 0.907 7 exe 
Dee 2) egs - . 
Auf Grund des Resultates e wird a Hilfe 
Formel =: 
ae Eaite Toe 
Qo AB a E be Te 
die Geschwindigkeit ee he a 
die verschiedenen: Tiefen berechnet. Es zeigt sich 
daß diese bis zu etwa 1800 km rasch ‚zunimmt, 
aber nur mehr sehr langsam, obwohl die Starrheit . 
weiter bedeutend anwächst. Soll also eine solche K 
aus einzelnen Punkten, die moch dazu mit B 
achtungsfehlern behaftet sind, bestimmt werden 
wird man sich leicht verleiten lassen, zwei getren! 
Kurvenzüge anzunehmen, die bei etwa, 1800 km un 
einem Winkel zusammenstoßen. Es würde . 
Dichtesprung vorgetiiuscht werden, der gar ch 
existiert. Dazu kommt, daß die Geschwindigke 
der Erdbebenwellen noch mit großer Unsicherhei 
haftet sind. So sind die Werte der Geiger-Guten) 
schen Geschwindigkeitskurve schon an der Obe 
um mehr als 2 km größer als nach den Beobach 
von Hausmann und Zeissig. Demgemäß gebe 
Geiger-Gutenbergschen Werte schon in einer Tiefe v 
0.4 Erdradien einen Starrheitwert von 35X10 
der mit dem obigen gar nicht . vereinbar ist. 
scheint somit nicht ausgeschlossen, daß die aus 
Erdbebenuntersuchungen gefolgerten "Dichtesprüng 
Erdinnern doch nicht reell sind. 
der Starrheitswerte aus den Erdbebenuntersuchu 
und den geodätischen Methoden nicht unbedingt 
wendig ist. Es ist sehr möglich, daß ‚die: Erde auf ı di 
raschen Deformationen WähRSHE eines 
sles Kräfte des Fiuiphänomens und de 
bewegung 

len der beiten ee ‘ 
gies Gezeiten des atlantischen Ozeans g 
a er ee klarzustellen, en 
der EW- .und der NS- a in. “dem 
pes und auch eine BE 
bung, 
aus. 
