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doch findet man nicht durchweg n= 9, sondern 
verschiedene Werte, für die Alkalien zwischen 
2,5 und 3,5, für Kupfer: 8,0, für Silber 9,0. Die- 
mit diesen n-Werten berechneten Energien U 
geben, vermindert um J, Verdampfungswärmen 
D, die mit den beobachteten in ausgezeichneter 
Übereinstimmung sind. 
Mag man auch manche Ting aads gegen die 
. Habersche Hypothese der Metallstruktur — vor- 
bringen können, se scheint sie doch einen starken 
Kern an Wahrheit zu enthalten. 
10. Ausblick. 
Auch in anderer Richtung ist die Theorie im 
Ausbau begriffen. So bemüht sich besonders 
Fajans (19) darum, aus ihr genauere Kenntnisse 
über die Größe, Energie und Beweglichkeit der 
Ionen in wässerigen Lösungen zu schöpfen. 
Von physikalischer Seite her läßt sich die 
elektrostatische Auffassung der Gitterenergie 
U dadurch stützen, daß man andere physikalische 
Eigenschaften der Kristalle mit Hilfe derselben 
Voraussetzungen über die Atomkräfte berechnet. 

Fig. 6 und 7. 
Zur Veranschaulichung dgs Begriffes der Elektronen- 
affınität. 
Auch dabei habe ich in einigen Fällen gute Über- 
einstimmungen erhalten (20), in andern Fällen 
deutliche Hinweise, wie die Theorie zu verfeinern 
ist (21). Außer den Kristallen der Halogen- 
alkalisalze sind noch Flußspat (CaF.) und Zink- 
blende (ZnS) genauer untersucht worden; die 
dabei gewonnenen Ergebnisse sind für die Ther- 
mochemie zweiwertiger Elemente wichtig. So 
konnte gezeigt werden, daß das Schwefelatom 
eine Affinität zu 2 Elektronen vom Betrage 
#550 kg-cal. hat (22). 
Für das Problem des Atombaus ist die Be- 
stimmung der Elektronenaffinität der Halogen- 
atome von größtem Werte. Es scheint auf den 
ersten Blick unmöglich, mit rein elektrischen 
Kräften ein Atom zu konstruieren, das im neu- 
tralen Zustande weniger stabil ist als nach Auf- . 
nahme eines Elektrons. Aber Kossel (6) hat, aller- 
dings in anderem Zusammenhange, gezeigt, daß 
so etwas doch denkbar ist. Um ein Beispiel zu’ 
geben, so stellen wir uns als rohes Bild des Atoms 
eine starre Kugel vom Radius r und der positiven 
Ladung 3. vor; führen wir dieser Elektronen zu 
‘(die wir pur niketoramg annehmen), so werden diese 
sich in regulären Figuren. auf der Kugelober- 
© Weise. 
_ wir die richtige Lösung des Problems erwarten. Bi: 
‘wird uns bewußt, daß er noch nicht tief in das. 
15) M. Born, Verh. d. D. phys. Ges. 21, Ss. 679, 
18) F. Haber, Sitzungsber. d. Preuß, “Akad. d. + 
(22) M. Born und E. Bormann, 2. £. Phys. > ‘8 





























Atom zukommen, bilden ein pleiuhecitioes 8 
eck (Fig. 6); 4 Elektronen, die dem negati 
einwertigen Ion zukommen, bilden ein regulär 
Tetraeder (Fig. 7). Nun ergibt sich leicht 
den Figuren für die elektrostatische 2 rg 
dieser beiden Hen tam siein ies 
e? Be: 
9,=— Fg see 
r TE en 2 
2 ae ~ pln as 
Pees (12 — 3 v3 en = — = 9,826.” 
r eV 9: r . 
Es ist also Gs <@ 3, d. h. das Ion ist stabiler als 
das neutrale Atom. 
Natiirlich hat dieses Modell im übrigen al 
Anspruch auf Naturtreue, aber es erläutert den 
Begriff der Elektronenaffinität in anschaulicher 
Von der Bohrschen Atomtheorie müssen 
Überblieken wir den zurückgelegten Weg, so 
gewaltige Reich der Chemie eindringt; aber ery 
läßt doch bereits in der Ferne die Pässe sichtbar - 
‘ werden, die die Physik. iiberschreiten muß, will 
sie die Nachbarwissenschaft ihren Gesetzen unte 
werfen. : = 
Literatur. BE 
1) J. Eggert, Die Naturwissenschaften or, er 88 Be 
1919. 
2) O. Sackur, Nernst- Festschrift 8. ‚405, 1912; An 
d. Phys. 40, S. 67, 1913. = 
3) H. Tetrode, "Ann. d. Phys. 38, S. 434, 1912; 39; 
Seite 255, 1912. Se 3 
4). O. Stern, Phys. Z. 14, 8. 629, 19: Ar 
Elektrochemie 25, 8. 66, 1919. a 
5) R. Abegg, Ztschr. f. anorg. Chem. 50, Ss. 309, 310, 
1906. - = 
6) W. Kossel, Ann. d. Phys. (4), 49, S. 229, 19165, 
Die Naturwissenschaften Hens 339, 1919. 3 
7) M. Born und A. Lande, Verh. d. D. Phys. Ges. 
20, S. 210, 1918. fe 2 
\ EB, "Madelung, Phys. ,2.7195.8, 524, 219182 3 ee 
)-M. Born, Verh. d. D. phys. Ges. 21, 8. 13, 1919. 
) K. Fajans, Verh. d. D. phys. Ges. 21, S. 539, 1919, 
) J. Franck und @. Hertz, Verh. d. D. Phys. Ges. 
1957S: 29 Ole tod AS: 167, 1912; -15, S. 34, 373, 
613, 929, 1913; 16, S. 12, 457, 1916 = Zusammen- 
fassende Darstellungen mit Literaturübersicht: 
Physik. Z. 17, S. 409, 430, 1916; 20, S. 132, 191: 
12) N. Bohr, Phil. Mag., Ser. 6, Vol. 26, 8. 1, 476, 1913: 
13) M. Planck, Vorles. über die Theorie der Wärme- e- 
strahlung (Leipzig, Joh. Ambr. Barth, 1913). Eine 
Übersicht über den heutigen Stand der Quanten- 
theorie bietet das Planckheft der Naturwissen. 
schaften 6, Heft 17, S. 195, 1918, ~~ 5 
14) J. Franck "und G. Hertz, Verh, gt es BE Phys. 
16, 8. 512, 1914. : 
16) K. Fajans, Verh. d. D. phys. Ges. 21, S. 714, | a 
1919. = ee 
ZH Haber, Verh. d. D. phys. Ges. 21, 8. 750 191: 
30, S. 506, 1919. 
LITT Fajans, Verh. d. D. phys. Ges. 21, 8 549, 
1919. 
20) M. Born, TE d. D. phys. Ges. 21, =: 533, 1919. 
21) M. Born und E. Porn, Verh. d. D. phys. 
21, S. 733, 1919. 
~~ 1920, 
