

















\chter Jahrgang. 
Die Versuche von F. Harreß 
in bewegten Körpern. 
Von O. Knopf, Jena. 
ne I. Theoretisches. 
er Zur Erklärung der Aberration ee Fixsterne 
ee den Sick die Himmels- 
er hindert hindurchbewegen, 
n aus, nicht aber zur Erklärung der Tatsache, 
“der Aberrationsbetrag der gleiche ist, möge 
an-mit einem mit Luft oder mit Wasser ‚@e- 
ten Fernrohr beobachten. Man hätte in 
terem Falle — unter n den Brechungs- 
tienten verstanden — das n?-fache, bei mit 
sser gefülltem Fernrohr also das 1,7-fache der 
ächlichen Aberration erwarten sollen. 
Um nieht die Vorsteliung des im ganzen Fix- 
nsystem  ruhenden Äthers aufgeben zu 
en, bediente man sich der von Fresnel 
im Jahre 1818 aufgestellten Hypothese von 
artiellen Mitführung des Äthers mit der be- 
n Materie. Danach bleibt der Äther, so- 
ihm dieselbe Dichte im Weltenraum zu- 
mt, vollkommen in Ruhe, der durch die 
ößere Ätherdichte aber-bedingte Überschuß an 
hermasse "haftet am Borer bei dessen Be- 
















Bezeichnet man mit Qo die Dichte des Athers 
Weltenraum und mit @ seine Dichte inner- 
des mit der Gesehwindigkeit q sich bewegen- 
Körpers, so wird nach der Fresnelschen 
ae des im 

othese nur der Bruchteil = 
r. befindlichen este mit der en 
a os Ktherdichien Qo on Q- dene Qua- 
( entsprechenden Lichtgeschwindig- 
"umgekehrt, proportional sind, der 
a ee ndiekeit ; q sich be- 
vom | A oe n 
ec a 
-Binsteinschen Relati- 
= Erscheinung sen der 
HENSCHRIFT FÜR DIE FORTSCHRITTE DER NATURWISSENSCHAFT, DER MEDIZIN UND DER TECHNIK 
: HERAUSGEGEBEN VON 
Dr. ARNOLD BERLINER uno PROF. Dr. AUGUST PUTTER 
5. Oktober 1920. . 
vollkom- ~ 

Heft 42. 

Aberration und der Anderung der Lichtgeschwin- 
digkeit in bewegten Körpern eine andere Deu- 
tung erfahren, man gelangt aber auch hier wieder 
zur Formel (1) +) und es sind daher die nachher 
zu besprechenden ' Versuche zur Bestimmung des 
Mitführungskoeffizienten, wenn wir uns dieses 
4) Der hierzu führende Weg ist folgender: Werden 
die Koordinaten eines Punktes eines Tichtäkfahles und 
die Zeit, zu der der Lichtstrahl an diesem Punkt an- 
langt, im System S mit «, y, 2, t, im System 8’ aber 
mit a’, y’, 2’, t' bezeichnet, und bewegt sich das 
letztere System gegen das erstere in der Richtung der 
wachsenden x und a’ mit der Geschwindigkeit g, W ‘obei 
die y-Achse zur y’-Achse und die 2- Achse zur 2’-Achse 
parallel sein soll, so dienen bekanntlich zur Umwand- 
lung der Größen des einen Systems in die des anderen 
die Lorentztransformationen: 



izle 7 2); ae ("+ =‘) 
r | r 
a! = 5 (wv — qt); (2' + qt’) 
EU 
Spare 
Vi 
= RR 
Nehmen wir der Einfachheit halber an, daß der 
Lichtstrahl zur Zeit t=0 durch den Koordinaten- 
anfang des Systems 8 gehe, daß also t=0, 2=0, 
y=0,2=0 zusammengehörige Werte seien, so geht der 
Liehtstrahl zur Zeit v=0, wie sich aus den obigen 
Gleichungen ergibt, durch den Koordinatenanfang des 
Systems 8S’. 
Die drei 
Komponenten der Lichtgeschwindigkeit 
sind dann 
3 & a 2 
im System S vz = Sr == 5 Oz =} 
t ' r 
P a Yy & 
und im System 8’ vy! = re hy ee Vz! = Ze 
die Koordinaten und Zeiten die 
durch die Lorentztransformationen gegebenen Aus- 
drücke und dividieren Zähler und Nenner durch ¢ 
bzw. t/, so erhalten wir die Komponenten der Ge- 
Setzen wir für 
. schwindigkeit im einen System durch die für das 
andere System geltenden ausgedrückt, nämlich 
at See En, Ie." 
Wa ; > ty = —— ars 
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Vy = —— sa 
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und Digi es me vy" 2 : 
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Wollen wir die Geschwindigkeit des Lichtes in 
einem mit der Geschwindigkeit q sich bewegenden Kör- 
per wissen, wie sie einem außerhalb dieses Körpers 
beiindlichen, ruhenden Beobachter erscheint, so denken 
wir uns den bewegten Körper mit dem Koordinaten- 
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