

































Soe Knopf: Ver he ier die Geschwindigkeit des Lichtes 1 in. n bewegten Körper : 
auf der Vorstellung vom Äther beruhenden, in der 
Relativitätstheorie aber eigentlich kein Bürger- 
recht mehr besitzenden Ausdruckes noch bedienen 
wollen, als Prüfsteine für die Relativitätstheorie 
von besonderer Wichtigkeit. 
Bezeichnen wir die vom ruhenden Beobachter. 
gemessene Geschwindigkeit mit vo und die Ge- 
schwindiekeit ze die von einem mit dem Körper 
sich bewegenden Beobachter gemessen würde, mit 
v’, so geht Gleichung (1) über in 
1 
v=v+ll-h) LENZ 
wo das obere Vorzeichen für gleichgerichtete, das 
untere für entgegengesetzte Bewegung von Licht- 
strahl und bewegtem Körper gilt. 
Nun ist aber, worauf Herr Einstein in den 
Astron. Nachr. 199, S. 7, aufmerksam macht, 
sehr wohl zu beachten, in welcher Weise das 
Licht in den bewegten Körper eingeführt wird, 
da hiervon die Frequenz des in den Körper ein- 
- gedrungenen Lichtes abhängt. 
Dringt der Lichtstrahl in den Körper senk- 
recht zu dessen Bewegungsrichtung ein, wie das. 
Sau 
> Se 
Fig. 1. 
bei dem nachher zu beschreibenden Harreßschen 
Versuch der Fall ist, so ist die Frequenz des 
Lichtstrahles vor und nach seinem Eintritt in 
den bewegten Körper dieselbe, und es ist die Ge- 
' A C 3 
schwindigkeit im bewegten Körper gleich WE 
wir. früher [Gleichung (1)] bereits geschrieben 
hatten, also 
( 1 
vai t(1—sa)e Beeren © 
Dringt dagegen das Licht in den bewegten 
Körper parallel zur Bewegung des letzteren ein 
(s. Fig. 1), so gilt die Gleichung?) 
at Koad ) 
C \ 
»=+[1- n? m? di, 

(4 
system 8’ fest verbunden so zwar, daß die «’-Achse 
-in die Richtung der Bewegung fällt. Dann ist 
ee el Vz == 0. 
Vom ruhenden System S aus beobachtet man dem- 
nach die Geschwindigkeit des Lichtstrahles in dem be-, 
wegten Körper 

N a ce L 
eg So ba] @ 
Ma. n 
ce? MW ‘ 
Wir finden also auf Grund der Relativitätstheorie 
‚denselben Mitttthrungskoeffizienten wie früher [Glei- 
chung (1)]. 
1) Die Ableitung von Gleichung (4) geschieht fol- 
 gendermaßen : Nach idem Dopplerschen Prinzip hängt 
die a ineringszahl des eingedrungenen  Licht- — 
strahles NL mit “der vor dem Eindringen ihm eigenen 
"Übereinstimmung mit der Theorie. 
chung zusammen : { 
-Die zu der Lichtgeschwind Br v’ in der Formel 
: demnach v= at (1 Mace eae ihe re as e 


[issonschafte 
Dies. Formel hätte ne zu finden 
auf die von Zeeman’) in den Jahren 1914 un 
1915 angestellten -Versuche, wo das Licht 
einem mit der Geschwindigkeit von 10 m sie 
bewegenden Quarzstab von 1 m Länge in d 
Richtung von’ dessen Bewegung eindrang. Die 
Versuche zeigten in der Tat recht befriedigen 
Der dritte der von Einstein angeführten 
Fälle ist der, welcher in dem berühmten,’ i 
Jahre 1851 von Fizeau?) ausgeführten Versue 
zur Prüfung der Fresnelschen Theorie des Mi 
führungskoeffizienten verwirklicht worden - ist. 
Bei der von Fizeau und später auch von Michel- 
son’) und Morley*) .in verbesserter Form 
benutzten Ausdnune wurde der OR 
durch Sie Beiden Blendeniöchee “By 
By in zwei durch die Linse Zu Be 
machte Strahlen geteilt, die nach dem Dur 
gang durch eine mit fließendem Wasser 
gefüllte Röhre durch die Linse L» wieder kon- 
vergent gemacht und vom Spiegel Sı reflektiert 
wurden. Jeder der beiden Strahlen durchsetzte 
sodann die mit Wasser gefülite Röhre auf der a 
Schwingungszahl y in erster Näherung durch gie: G 
y= = (1 — — =). 
gehörende Schwingungszahl ist Jahr gleich v’ 
nicht gleich v. 
Um v auf die Frequenz v zu Bo entwi 
wir nach — Taylorschen Lehrsatz 
N Nga aa 
cee vv) = vy) # ASS 
Es ist aber, da vA gleich der Geschwindig 
des Lichtes im leeren Raum, also gleich eine 
stanten u ist, 
vdiA+) dived 
folglich Se dv=— = x As = : 
a ist wo m die Herter des Pe 

a) P. Zeeman, De voortplanting von. 
bewegende, doorschijnende, vaste stoffen, (K 
W. zu Amsterdam.) 1919, ‘ee 
2) H. Fizeau: Compt. Rene: 33, 349, 1851. 
A. A. Michelson: nt Journ. “of Se. ar 
Sr a re a. E.W. Morley: 
of Se. (3) 31, 377. 1886, 
