




Wea: en beim ersten Durchgang der a 
Strahl genommen hatte, aber in entgegengesetzter 
Richtung. Nach Reflektor an dem halbdurch- 
lässigen Spiegel S, kamen sie hierauf in A wieder 
zusammen, und zwar mußten sie hier inter- 
ferieren, wenn sie bei dem in entgegengesetzter 
Richtung geschehenden Durchgang durch das 
_ fließende Wasser eine Phasendifferenz erlitten 
hatten. 
ruhende Röhre 
eingetreten sind und die Geschwindigkeit — In 
2 genommen haben, in die Teile der Röhre, in 
. welchen das Wasser in der Richtung bzw. entge- 
gen der Richtung der Lichtstrahlen fließt. Die 
B; Lichtstrahlen haben daher nach ihrem Eintritt in 
die Röhre zunächst noch dieselbe Frequenz v, 
welche sie vor ihrem Eintritt hatten, und erst ben 
ihrem Übertritt in das fließende Wasser wird 
thre Frequenz in 
velır =v(1 +24) 
Fr % 5 6 
W 
ur sie in die mit Wasser gefüllte, 

a geändert. Es ergibt sich daher durch eine gleiche 
F , Entwicklung wie für Formel (4): 
a Cc 1 xn dn 
© Als  Mitführungskoeffizienten nach der 
 Fresnelschen Auffassung würden in den drei eben 
- besprochenen Fällen die Werte zu betrachten sein: 
Be, edn Gh dn 
Ben, n? m? da? N: n dA 
Fizeau benutzte eine ones von 1,5 m Linge 
und 5,3 mm lichter Weite; die Geschwindigkeit 
_ des Wassers betrug 7 m. Bei Stromumkehr ver- 
Be schoben sich die Interferenzstreifen nach der der 
früheren entgegengesetzten Seite. Als Resultat 
aus 19 Versuchen ergab sich eine Streifenver- 
- schiebung von 0,46 Streifenbreiten, in befriedi- 
gender Übereinstimmung mit dem theoretischen 
Wert 0,40. Michelson und Morley stellten zahl- 
reiche Versuche mit Röhren von 28 mm Weite 
und 3—6 m Länge an; dem Wasser erteilten sie 
3 eine Geschwindigkeit von 8,72 m. Die Verschie- 
bung der Interferenzfransen kam dadurch auf 
mehr als eine halbe Streifenbreite. Als Mit-. 
 fithrungskoeffizient ergab sich der Wert 0,434 + 
0,002 (m. F.), während die Theorie nach For- 
‘mel (5) 0,451 erfordert hätte. 


ate 
II. Beschreibung des Harreßschen Apparates. 
In den Jahren 1909—11 stellte mein damaliger 
Assistent, stud. astr. F. Harreß, nach einer von 
ihm erdachten Methode mehrere Versuchsreihen 
an, um den Mitführungskeeffizienten in einem 
bewegten Glaskörper zu bestimmen. Die Ver- 
öffentlichung ist in seiner Promotionsschrift 
unter dem Titel „Die Geschwindigkeit des Lich- 
tes in bewegten Körpern“ erfolgt. Hat sie auch 
bei vielen Gelehrten die ihr gebührende Beach- 
tung gefunden —in den Astr. Nachr, 198, 8. 377 
Knopf: Versuche über die Geschwindigkeit des Lichtes in bewegten Körpern. 
. Zeitschrift hier ein Auszug gegeben. 
Hier kommen die Lichtstrahllen, erst nachdem 
817 
gibt Herr Harzer wegen eines in ihr enthaltenen, 
das Resultat entstellenden Fehlers eine vollstän- 
dige Neubearbeitung des Mitführungskoeffizien- 
ten aus-den beobachteten Daten —, so ist sie 
doch, weil sie nicht in den Handel kam, vielen 
Naturwissenschaftlern, die ein Interesse für sie 
gehabt hätten, nicht bekannt geworden, und es 
sei daher auf Wunsch der Schriftleitung dieser 
Daß dies 
von mir geschieht, findet leider dadurch seine 
Erklärung, daß Harreß im Jahre 1915 fürs Vater- 
land gestorben ist. 







Fig. 3. Der zehnteilige Prismenkranz (von oben gesehen) 
des Harreß-Apparates, den zwei kohärente, einen Phasen- 
unterschied besitzende Strahlenbündel durchlaufen. 
Der Apparat bestand im wesentlichen aus 
10 Prismen, welche so, wie Fig.3 und 4 es zeigen, 
aneinandergeleet waren. Vom Zentrum des Pris- 
menkranzes aus wurden zwei kohärente, einen Pha- 
senunterschied besitzende Strahlenbündel in die- 
sen letzteren geschickt, von denen das eine in dieser, 
das andere in jener Richtung das Prismenpolygon 
durchlief (in Fig. 3 ist nur die eine Strahlenrich- 
tung angegeben), worauf sie nach der Mitte des 
Polygons wieder parallel austraten und, an geeig- 
neter Stelle zur Vereinigung gebracht, hier ein 
Interferenzbild erzeugten. Wurde der Prismen- 
kranz in rasche Rotation versetzt, so brauchte, wie 
später auseinandergesetzt werden wird, der in der 
Riehtung der Rotation den Prismenkranz durch- 
laufende Strahl eine etwas längere Zeit wie bei 
ruhendem Prismenkranz, der in der entgegenge- 
setzten Richtung verlaufende Strahl eine etwas 
kürzere Zeit. Die Interferenzstreifen erlitten in- 
folgedessen eine seitliche Verschiebung, und zwar 
= 

