


3 Font 50. Si ony Laue: In welchem 
den wirklichen, doch ziemlich scharfen Rändern 
der eingeritzten Gitterstriche erkennen (Fig. 2). 
Die Probe, welche Abbe für seine Theorie gab, 
ist sehr einfach und überzeugend. Er blendete 
- nämlich einen. Teil jener. Blendenbilder in der 
_ Brennebene des Objektivs ab — ein Versuch, den 



Fig. 8. 




Fig. “9, 
"man mit einem geeignet eingerichteten Mikroskop 
"jederzeit leicht wiederholen kann. Dann ver- 
ändert sich das ,,Bild“ des Gitters, unter Um- 
‘standen bis zur vollen Unkenntlichkeit. Man 
kann z. B. durch Unterdrückung der Spektren 
‚erster, ‘dritter, fünfter usw. Ordnung, soweit diese 
„A 
TER PER 
inne kann man von einem „Mikroskopieren‘ usw. 969 
auftreten, den Abstand der Helligkeitsmaxima, 
also den der scheinbaren Gitterstriche im Bilde, 
halbieren. So sind in Fig. 3 nur die beiden Spek- 
tren zweiter Ordnung neben dem einfallenden 
Strahl übrig gelassen; Fig. 4 zeigt den Erfolg 
am „Bilde“ des Gitters. Läßt man nur ein Spek- 
trum oder nur den einfallenden Strahl übrig 
(Fig. 5), so kann überhaupt kein Streifen- 
system zustande kommen, sondern man sieht nur 
eine unterschiedslose, gleichmäßige Helligkeit. 
Diese Verhältnisse ändern sich nur unwesent- 
lich, wenn man statt des einfachen Gitters ein 
Kreuzgitter mikroskopiert. Dann verändert sich 
die Zahl der Spektren und ihre Anordnung in 
der Brennebene des Objektivs erheblich (Fig. 6); 
aber das optische Bild (Fig. 7) entsteht nach wie 
vor als Interferenzerscheinung zwischen ihnen 
und läßt sich ebenfalls nach Willkür verändern, 
wenn man einen Teil der Spektren unterdrückt. 
Der Abblendung nach Fig. 8 entspricht z. B. 
Fig. 9 als „Bild“. Man sieht dann nur ein ein- 
faches Gitter, begreiflicherweise: denn die Licht- 
verteilung in der Brennebene des Objektivs unter- 
scheidet sich jetzt in keiner Weise mehr von der 
in Fig. 3 dargestellten, die auch nur ein System 
gerader Interferenzstreifen ergab. 
Nun ist leicht zu verstehen, warum man mit 
Licht von vorgeschriebener Wellenlänge nicht 
jedes Gitter in seine Striche auflösen kann. 
Nimmt die Gitterkonstante, d. h. der Ab- 
stand benachbarter Gitterstriche, 
ter ab, so wächst dabei der Winkelabstand 
benachbarter Gitterspektren. Er wächst schließ- 
lieh so ‚weit, daß schon die Spektren 
erster Ordnung an die Grenzen des verfügbaren 
Winkelraums gelangen und dann verschwinden. 
Es bleibt alsdann nur der einfallende Strahl 
übrig, und er allein vermag keine Interferenzen 
zu erzeugen, das Gitter also nicht abzubilden. 
Aus (diesem Grunde gehört zur Abbildung 
eines Gitters mit kleinem Strichabstand auch eine 
hinreichend kurzwellige Strahlung. Die Raum- 
gitter der Kristalle können wir mit sichtbarem 
und selbst mit ultraviolettem Licht schon des- 
wegen nicht abbilden, weil bei ihnen der Abstand 
zwischen benachbarten Atomen sehr klein ist 
gegenüber der Wellenlänge dieser Strahlungs- 
arten. Erst die‘ Röntgenstrahlen mit ihren 
tausend- bis zehntausendmal kürzeren. Wellen er- 
geben wieder bei diesen Gittern abgebeugte 
Strahlen. 
Aus diesen hat man dann auf den Bau der 
Kristalle geschlossen. Aber nicht so, daß man 
nun die Kristalle unter ein physikalisches Instru- 
ment gelegt und irgendwie da hineingesehen 
hätte. Das konnte man nicht, weil man die 
Röntgenstrahlen nicht brechen und deswegen 
die. abgebeugten Strahlen nicht dazu "bringen 
kann, daß sie sich und den einfallenden Strahl 
gegenseitig durchdringen und so durch Inter- 
ferenzerscheinungen das Gitter „abbilden“. 
Vielmehr waren dazu theoretische Überlegungen 
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immer wei-. 





