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‘durch Symmetrieeigenschaften 
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970 v. Laue: In welchem Sinne kann man von einem „Mikroskopieren“ er a D 
in mehr oder minder mathematischem Gewande 
erforderlich: Ist nun das Fehlen der Röntgen- 
strahllinsen das einzige Hindernis fiir eine wirk- 
liche optische Abbildung der’ Atomanordnung ? 
Könnten wir mit sichtbarem Licht ein Raum- 
gitter von entsprechend größeren Gitter- 
konstanten optisch abbilden? Zur Beantwortung 
ziehen wir die Abbesche Abbildungslehre heran. 
Sie stellt, wie wir sahen, als notwendige Be- 
dingung dafür das Auftreten von mindestens 
einem Gitterspektrum hin, das neben dem ein- 
fallenden Strahl ins Mikroskop gelangen muß. 
Durchstrahlen wir aber ein Raumgitter auf gut 
Glick mit einfarbiger Strahlung, so tritt im all- 
gemeinen kein Gitterspektrum auf. Es entstiinde 
ja nur, wenn der einfallende Strahl unter einem 
der seiner Wellenlänge zugeordneten ,,Glanz- 
winkel“ auf eine der Netzebenen des Gitters 
fällt. Der. Zufall kann diese Bedingung nur 
höchst selten erfüllen. Tut er es, so kann die 
Interferenz zwischen dem einen Spektrum und 
dem einfallenden Strahl entsprechend dem 
Fizeauschen Interferenzversuch nichts anderes 
hervorrufen als ein geradliniges System von 
gleich breiten hellen und dunklen Streifen, ein 
doch gewiß sehr schwaches Zeichen des Raum- 
gitterbaus, das den Namen einer Abbildung 
schwerlich verdient. 
Nun wollen wir aber einmal das Raumgitter 
nicht nach Zufall, sondern in einer seiner 
ausgezeichneten 
Richtungen (falls es solche hat) durchstrah- 
len, also etwa ein reguläres Gitter in der 
Richtung einer vierzähligen Achse. Und wir 
wollen weiter die Wellenlänge so wählen, daß sie 
zu einem der bei der Netzebene auftretenden Ein- 
fallswinkel paßt. Dann erhalten wir nicht nur 
einen abgebeugten Strahl, sondern wegen .der 
Symmetrie deren vier. Was ergeben nun diese zu- 
sammen mit dem einfallenden Strahl für ein Bild 
des Gitters? Sie könnten. gerade so gut von einem 
quadratischen ebenen Kreuzgitter Stammen, also 
liefern sie auch nichts anderes als das Bild eines 
solchen, und wenn auch dessen Kantenlänge mit 
der des Raumgitters in Beziehung steht, so ist 
doch auch dies als ,,Bild“ des Raumgitters kaum 
zu bezeichnen. Wir fügen noch hinzu, daß eine Ein- 
stellung des Mikroskops auf verschiedene Tiefen 
in unserem Raumgitter daran gar nichts ändert. 
Man darf auch nicht einwenden, daß doch bei 
den: von Friedrich und Knipping zuerst angestell- 
ten Versuchen immer eine große Zahl von Spektren 
auftritt. Diese verdanken ihr Dasein ausschließ- 
lich dem kontinuierlichen Spektrum der einfal- 
lenden Strahlung, welche innerhalb gewisser 
Grenzen eine stetige Folge von Wellenlängen ent- 
hält. Bei dieser Auswahl wird es allerdings bei 
jeder Durchstrahlungsrichtung vorkommen, daß 
zu dem Einfallswinkel an einigen der Netzebenen 
eine passende Wellenlänge vorhanden: ist. Aber 
von den so entstehenden Gitterspektren hat im 
allgemeinen jedes seine eigene, sonst nur noch im 
die Einordnung der Kristalle in die 32 Klas: 







































Da nun nur Wellen gleicher Wellenlänge mite 
ander interferieren können, so sähe man jetzt 
unserem Mikroskop hauptsächlich eine bedeuten: 
allgemeine Helligkeit, herrührend von allen nicht 
abgebeugten Strahlenarten, und darüber gelag 
eine größere Zahl verschieden farbiger, aber v 
hältnismäßig schwacher Systeme gerader oder 
Symmetriefall kreuzgitterartiger Interferenzstr 
fen. Wir schließen daraus: Ein Raumgitter läßt 
sich überhaupt nicht in demselben Sinn, d. : 
durch einen Apparat, optisch abbilden, wie ein 
einfaches oder ein Kreuzgitter. Und dabei 
haben wir. die wichtige Frage a gar 
nicht berührt, ob denn die Wärmeschwingun- 
gen der Atome, welche die Lage und 
scharfe Begrenzung der abgebeugten Strahlen 
unverändert läßt, nicht etwa die Phasen- 
unterschiede zwischen dem gerade hindurch- 
gehenden und einem abgebeugten Strahl soweit’ 
verwirrt, daß eine Interferenz zwischen ihnen 
unmöglich wird. Selbst wenn das nicht der Fall 
ist, wenn etwa bei hinreichend tiefer Tempe-~ 
ratur die Atome festliegen, gilt ‚der ausge 
sprochene Satz. 
Und trotzdem haben uns die Röntgenstrahlen 
bei vielen Kristallen eine genaue Kenntnis des 
Feinbaus verschafft, und der Kreis der so gänz 
lich durchschauten Körper wächst dauernd. So 
haben, um das Neueste zu erwähnen, kürzlich?) 
Heysog und Jancke an Zellulose mit ihrer Hilfe 
kristallähnliche Atomanordnungen nach 
Wie verträgt sich diese Tatsache mit dem obigen 
Satz? 
Nun, der menschliche Verstand hat eben ande ) 
Methoden der Abbildung zur Verfügung, als « 
Naturvorgänge der Optik selbst. Er verm 
namentlich die Durchstrahlungsergebnisse i 
verschiedenen Richtungen und Wellenlängen des 
einfallenden Strahls miteinander zu vergleichen 
und Schlüsse daraus zu ziehen. Er hat fern 
als Leitfaden dabei die chemischen Ke 
nisse über die im Kristiall verbundenen Eleme e, 
die physikalischen über das Zerstreuungs- 
vermögen der verschiedenen Atome für Röntgen. 
strahlen, die kristallographischen Kenntnisse über 
und nicht zuletzt die mathematische Theorie 
einfachen und zusammengesetzten Raumgittei 
wie sie Schoenflies und Fedorow zur höchste 
Vollendung gebracht haben. Vor allem aber h 
der Verstand die Kraft zur. kühnen, erst n: 
träglich an der Erfahrung zu prüfenden Hy 
these, und diese Kraft hat sich glänzend bewä rt 
als Huyghens für den Kalkspat und ein 
andere Kristalle?), später Haüy-und andere M 
ralogen für alle Kristalle aus der Regelmäßig‘ 
ihrer Begrenzung auf die Raumgitteranordn 
elementarer Bausteine schlossen ; sie hat sich n 
1) ZS. f. Physik, 3, 196, 1920. . 
2) Traité de la lumiäre (1690) Ostwald, Klassik 
Nr. 20, vel. 8. 81. Bi 
