






: Wagner: Uber die 

die Spalte selbst höchst geordnet — genau äqui- 
distant — nebeneinander liegen. Sei die ankom- 
mende Welle monochromatisch von der gezeichne- 
ten Wellenlänge A, dann findet nur in solchen 
Abbeugungsrichtungen @ eine vollkommene Ver- 
stärkung aller Sekundärwellen statt, in denen der 
„Gangunterschied“ ac je zweier Nachbarn eine 
ganze Wellenlänge beträgt (Fig. 1D) bzw. zwei 
(Fig. 1II) oder allgemein n ganze Wellenlän- 
gen. Man bezeichnet die Interferenz je nachdem 
als eine von erster, zweiter .... n.ter Ordnung. 
Die gedrehte Wellenfront der gebeugten Sekun- 
därstrahlen S wird durch das Lot be auf die 
Strahlrichtung gegeben. Aus dem Dreieck abc 
folgt für die lichtstärkste Interferenz-I. Ordnung: 
i= d@ sin 9, 
wo d den Abstand benachbarter Spalte, die „Git- 
terkonstante“, bedeutet. 
Die Formel besagt, daß die Wellenlänge im- — 
mer kleiner als die Gitterkonstante sein muß, da- 
mit Beugung stattfinde. . Die Größe des Abbeu- 
von dem Verhältnis a 2 
der Wellenlänge zur Gitterkonstante ab. Werden 
beide gleich, so ist die maximale Abbeugung von 
90° erreicht. Wird die Wellenlänge 1/2, 1/10, 
1/00 der ee so wird die Abbeugung 
302,96 °5 , also unmeßbar bei sehr kleinen Wer 
ee 
In der Röntgenstrahlung vermuteten die Phy- 
siker schon frühzeitig aus mancherlei Anzeigen 
eine Art Licht von ungeheuer kleiner Wellen- 
länge, die ca. 4/19 000 derjenigen des Lichtes be- 
tragen sollte. : 
Um diese wirksam zur Beugung zu bringen, 
brauchte man nach obigem 10 000-mal engere Git- 
ter als die feinsten optischen waren. Eine künst- 
liche Herstellung erschien unmöglich. Laue fand 
gungswinkels hängt 
sie in den gerade gewünschten Dimensionen und | 
rundlagen der 
in Gaubertret fichier alone in den m 
sekundären Strahlen S 



















laren „Raumgittern“ der Kristalle vor. — 
Der glänzende Erfolg des Versuches 
Laue- Friedrich-Knipping ist bekannt: das 
diagramm zeigt rings um den Durchstoßpu 
des Primärstrahls- das wundervolle System ı 
abgebeugten sekundären Röntgenstrahlen 
„Laueinterferenzflecke“. 
Wir wollen ihre Entstehun geben 
der Interferenzlehre nach der Laueschen T 
an Fig. 2 elementar-geometrisch ausein 
setzen. 
Wir legen ein eifdehes würfelaree Rea 
gitter zugrunde. Die Zeichenebene enthalte « 
Würfelebene mit den Atomen CDHFH sowi 
die parallel zur Würfelkante (Gitterkonstante = 
einfallenden Primirstrahlen P. Entsprech 
den Spalten beim optischen Gitter sind es Ih 
die zerstreuenden Atome OD..., welche 
S abspälten, sobald 
durchdringende Primärstrahl sie trifft, > 























Wir beschränken unsere Betrachtung auf 
Interferenz der Sekundärwellen innerhalb 
Zeichenebene, was prinzipiell genügt. 
Zwei Interferenzbedingungen sind Be 
zu erfüllen. Die-erste betrifft die Strahlen A 
und F$8,, welche in vollkommener Analogie zı 
optischen Gitter Fig. 1 von Nachbaratomen 
selben Gitterebene 1 oder II . . gleichzeiti 
gehen. Ihr Gangunterschied ist ie der Figur 
spielsweise in zweiter Ordnung gezeichnenn 
HK =2)=a sin 9. ae 
Als wesentliche Komplikation komm 
zweite Interferenzbedingung hinzu, die den 
unterschied der Strahlen HS. und O8 
rücksichtigen hat, die von den einzelnen 
ebenen I und II nacheinander abgehen. 
Gangunterschied ist leicht angebbar: w: 
die Primärwelle vom Atom H bis C um « 
schreitet, hat sich die in H ausgelöste Sekund 
welle bis zum Kreis (BF (Radius ga) 
breitet und auf der angenommenen Richtu 
den Punkt B erreicht. Die in diesem Mom 
C ausgelöste Welle CS, ist gegenüber A S. 
