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‚regelmäßige Verteilung alle gleichzeitigen. Re- 
flexionen an den anderen Kristallebenen auf, die 
dann aufhören würden zu existieren. 
Wenn nach obigem alle Wellenlängen an einer 
Atomebene reflektiert werden können — obzwar 
mit verschiedener Intensität —, wie kann damit 
die oben erwiesene monochromatische Natur der 
abgebeugten Strahlen nach Laue in Einklang ge- 
bracht werden? Es kommt in Betracht, daß nicht 
eine Ebene, sondern eine große Zahl paralleler 
äquidistanter Ebenen — ein Raumteil — reflek- 
tiert. Die Reflexionen folgen einander zeitlich 
in gleichem Abstand, und nur solche Wellen 
werden sich verstärken, deren Schwingungsdauer 
hiermit übereinstimmt. Fig. 3 erläutert den 
Gangunterschied der Strahlen P, und P; desselben 
Bündels, die an den Nachbarebenen FH, und Es 
(Abstand d= Gitterkonstante) nacheinander re- 
flektiert werden. e sei der ‚„streifende“ Winkel. 
Der Gangunterschied ist. 
ab+be=2d.sine, 
wenn Aa und Ac Lote (Wellenfronten) auf den 
Strahlen darstellen. Der Gangunterschied muß 
eine Wellenlänge bzw. bei n-facher Ordnung das 
n-fache davon betragen: 
nA=2dsin €. 
Dies ist die Grundgleichung der Röntgenspektro- 
skopie, die W. L. Bragg erstmals aufstellte, und 
die auch der Laueschen Betrachtungsweise zu 
entnehmen ist. 

Fig. 3. 
In dieser Formel ist‘ der monochromatische | 
Charakter der Reflexion ausgesprochen, und sie 
als eine selektive Interferenzreflexion gekenn- 
zeichnet. Bei einem gegebenen Einfallswinkel e 
wird nur eine bestimmte „Farbe“ reflektiert; und 
umgekehrt: eine gegebene Wellenlänge wird nur 
bei bestimmten Winkeln von der betrachteten 
Ebenenschar reflektiert, aim übrigen > 
lassen. 
Auch in Fig. 2 ist der Reflexionsvorgang wie- 
derzufinden. Pı-wird an der Ebene HE als 
Strahl -H So, an der folgenden Ebene MO als 
Strahl CS; reflektiert. Beider Gangunterschied 
war AB. CB ist der doppelte Ebenenabstand 
=2d; wir erhalten also aus ‘dem Phasendreieck 
wieder die Br Gisichane (= 2 = Se 
ane 2 
vee. = 
Wagner: Uber die Grundlagen der Röntgenspektroskopie. 
"Kristallfläche benutzt, deren Drehung den ~ 
Bleispalt Se in die Ionisationskammer - K 3 


















RW 
Die Gleichung a führt unmit 
zur Konstruktion seines klassischen Spekt 
meters mit dem Drehkristall. Hier wird die 
flexion eines eng ausgeblendeten Röntgenst 
an ‚einer einzigen intensiv reflektiere 
kel © zwischen 0° und 90° zu ändern erlaubt. J 
reflektierte Bündel stellt so in zeitlicher Fo 
räumlich getrennt den Wellenlängenbereich 
\—=0 bis A=2d als Spektrum dar. 


Als Kristallfläche wird die äußere natürl 
Spaltfläche oder auch eine künstlich angeschl 
fene Netzebene verwendet. a stärkste Reflexi 
ergeben Spaltflächen (z. B. an Steinsalz, 
Glimmer); bei letzteren ist d relativ sehr gr 
Die schematische Anordnung. eines Ss 
meters zeigt Fig. 4. Der Kristall K_ steh: 
der spiegelnden Fläche genau in der Axe O ein 
Goniometers. Durch die Bleispalte S; und 
fallt die Primärstrahlung axial unter Kl 
Offnungswinkel 6 ein, d. i. der Winkel, unter 
der Brennfleck auf der Antikathode von S 
scheint. Das reflektierte Bündel dringt durc] 
die zur Verstärkung der Tonisierung mei 
mit einem schweren Gas (Methyljodid) gefü 
wird. Zur Erforschung des Spektrums wird d 
Kristall in kleinen Schritten weitergedreht w 
mit der Ionisationskammer im doppelten 
