

Wagner: 






































ay Hachzefahren. Die Verbindung der Ioni- 
- sationskammer zum Elektrometer geht über die 
Drehachse. 
a Eine Komplikation für die Ausbildung eines 
‚reinen Spektrums bildet der Umstand, daß die Re- 
flexion von Strahlung einer bestimmten Wellen- 
2 nge unter ihrem konstanten selektiven Winkel 
9, nicht nur bei einer einzigen Kristallstellung 
statthat, sondern infolge des endlichen Öffnungs- 
-winkels 6 über einen Bereich $ von. ‘Kristallposi- 
_tionen während der Drehung erfolgt. Es fragte 
“sich, ob das reflektierte Bündel einen festen Kon- 
rgenzpunkt besitzt, wodurch allein spektrale 
inheit ermöglicht ist. Bragg konnte zeigen, 
daß bei Anwendung ebener Kristallflächen wirk- 
lich eine Fokussierung homogener Strahlen er- 
‚folgt. Daß hierbei zeitlich nacheinander die 
‚Strahlen durch denselben Punkt gehen, unter- 
scheidet sie von einer eigentlichen Fokussierung 
r Optik. 
Der Fokus S2 hat von der Drehachse den 
leichen "Abstand wie der Spalt Sı. Daher ist für 
1e scharfe Abbildung nötig, den Spalt Ss der 
ae bzw. die empfindliche photo- 
graphische Schicht (als Film) kreisförmig lau- 
fen zu lassen. Häufig wird die photographische 
Methode verwendet, indem man die Platte in den 
” gewünschten beschränkten. Spektralbereich tan- 
ntial zu dem Kreis $, 8, stellt. Der Kristall 
rd mittels Uhrwerks oder sonstigen mechani- 
en Antriebs automatisch in dem richtigen 
inkelbereich hin und her geschwenkt. 

ba 

ein Spektrum erhalten, wenn 
ausgedehnte Strahlenquelle P 
unter genügendem Divergenzwinke] 
KR (Fig. 5), 
‘man eine 
“hat, die 
a des Biindels am Spalt 8 den Kristall 
"unter verschiedenen Winkeln 9 _ bestrahlt. 
‘Bei dieser Methode wird jeder Strahl von 
einem anderen Stück des Kristalls reflektiert 
‚und bildet dann dessen lokale Strukturmängel ab, 
was leicht zu Fehlern; führt, wenn man nicht aus- 
gesuchte Kristalle verwendet und durch Annähe- 
rung des Spaltes an den Kristall möglichst kleine 
R eet! toile auswählt. 
Bei sehr kleinen Wellenlängen, d. i. bei sehr 
arten ee stort die Perec ele Eindring- 
ag Man en von dem Strahl SO derselben 
Wellenlänge das breite von OB und AC be- 
nzte Bündel trotz beliebig engem Spalt S. 
rch Umkehrung der Strahlenrichtung läßt sich 
cklicherweise dieser Mangel hebent). Dann 
ımelt der Spalt alle Strahlen, die in derselben 
ichtung (d. i. derselben Wellenlänge), aber aus 
eliebiger Tiefe vom Kristall kommen, an einem 
Punkt mit der Schärfe seiner Spaltbreite (Loch- 
bameramethode). pet dieser Anordnung gelingt 
| ) Bei ae ist iain die breite Sreulenguelle bei P 
| die ee Platte zu denken. 
| 

Man kann auch mit feststehendem Kristall, 
: Uber die Grundlagen der Röntgenspektroskopie. 977 
eine scharfe Abbildung des im Röntgengebiet 
kurzwelligsten Spektralbereichs, der Absorptions- 
bandkante des Urans mit } —0,1.10-8 em. _ 
Die Spektralanalyse des langwelligen Gebietes 
hat ihre besonderen Schwierigkeiten. Einmal 
verlangt die starke Absorbierbarkeit der Strah- 
len den Vakuumspektrographen, d. h. die Entfer- 
nung aller Zwischenmedien, zwischen der Anti- 
kathode und der photographischen Platte. Be- 
sonders von Herrn Siegbahn und seinen Schü- 
lern in Lund ist die Erforschung dieses schwie- 
rigen Gebietes bereits bis an die Grenzen der 
Kristallmethode überhaupt getrieben worden. 
Diese Grenzen liegen in der mangelnden Größe 
der Gitterkonstante begründet, die selbst bei den 
weitmaschigsten Kristallen nicht groß genug ist, 
um die Reflexion einer Wellenlänge 
> ca. 20.103 em 
zu ermöglichen. 
Die Wellenlängenbestimmung im absoluten 
Maß erfordert neben der leicht auszuführenden 
Messung von $ die Kenntnis der Gitterkonstante 
d. Diese ist natürlich durch direkte Messung 
nicht zu gewinnen. Man ist hier auf die Kristall- 

Fig. 5. 
strukturkenntnisse angewiesen, die wir Braggs 
verdanken und die sich auf Experimente der 
Röntgenstrahlreflexion selbst an verschiedenen 
Netzebenen desselben Kristalles stützen, z. B. 
NaOk = 
‘Diese ergaben, daß die Na- und Cl-Atome ab- 
wechselnd die Ecken eines Würfels erfüllen. Die 
Kante des Elementarwürfels sei d cm, die Dichte 
des Steinsalzes 6 — 2,164, dann ist das Gewicht G 
des Elementarwürfels 
(do: 
andererseits kommt auf einen Elementarwürfel 
das mittlere absolute Gewicht eines Na- und Cl- 
Atoms, deren Atomgewichte das 23,00- bzw. 35,45- 
58,45 
_fache des H-Atoms betragen = er © 
Das absolute Gewicht des H-Atoms folgt aus 
Beobachtungen bei der Elektrolyse und der Ele- 
mentarladung e eines Ions, die Millikan genau 
bestimmt hat. Mit 1 g Wasserstoff wandern da- 
nach 60,6. 102? Elementarladungen auf ebensoviel 
H-Ionen als Trägern. "Diese wichtige Zahl heißt 
LEW: 
Mahn Pr lg ape 
PTW ree a N RE FE, 



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