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‚strahlte Energie liefere. Dieses Elektron schien 
sich in einem Felde zu bewegen, das fast der 
vollen Kernladung Z entsprach. Neben der K- 
Strahlung war noch eine weichere Eigenstrahlung 
der Elemente bekannt, die L genannt wird. Sie 
erwies sich ebenfalls als Linienspektrum, und 
ihre stärkste Linie gehorchte der Formel 
= la; (AZ 1,4)? 
ließ sich also deuten als: 
vr „= R(Z-1,4)? (5 = >) 
das heißt als ein Übergang zwischen den Quanten- 
zahlen n=3 und m=2. Das wies formal auf 
einen Vorgang zwischen der drittinnersten und 
der zweitinnersten Bahn hin. Dabei war beson- 
ders anschaulich, daß der quadrierte Klammeraus- 
druck, der im Sinne Bohrs die Ladung anzeigt, 
in deren Feld das betrachtete Elektron sich be- 
wegt, gegen die wirkliche Kernladung Z um einen 
erheblichen Betrag (7,4 Einheiten) verringert er- 
schien. Im Falle des K-Prozesses, bei dem die Quan- 
tenzahlen 1 und 2 auf einen Vorgang zwischen 
den zwei innersten Elektronenbahnen hinwiesen, 
trat fast die volle Kernladung, nämlich eine 
Ladung (Z—1), in Tätigkeit; beim L-Prozeß, 
dessen Quantenzahlen auf die dritte und zweite 
Bahn von innen hindeuten, erscheint die Kern- 
ladung um mehr als sieben Einheiten verkleinert. 
. Da wir uns bei den beobachteten Röntgenspektren . 
stets im Innern schwererer Atome mit zahlreichen 
Elektronen bewegen, ist es natürlich, daß beim 
L-Prozeß, der weiter außen stattfindet, sich be- 
reits andere Elektronen zwischen das bewegte und 
den eigentlichen Kern eingedrängt haben und mit 
ihren negativen Ladungen die Wirkung der posi- 
tiven Zentralladung scheinbar etwas verringern. 
Diese von der zentralen Kernladung abzuziehende 
Größe — von Sommerfeld als ,,Kernladungs- 
charakteristik“ bezeichnet — hängt augenschein- 
lich ganz von der Lage der inneren Atomelek- 
tronen ab und kann demnach ein wichtiges Mittel - 
werden, diese inneren Anordnungen zu erforschen. 
Denkt man an Vorgänge, die noch weiter außen 
liegen, so wird die „Abblendung“ der Zentral- 
ladung durch zwischenliegende Elektronen immer 
stärker werden, und denkt man sich schließlich 
ganz ‘außen von irgendeinem großen Atom ein 
einzelnes Elektron abgehoben und in einige Ent- 
fernung vom übrigen Atom ‚gebracht, so wird 
durch die gebliebenen Elektronen die Kernladung 
bis auf eine Einheit abgeblendet erscheinen, das’ 
Restatom erscheint als einfach positives Ion. In 
einiger Entfernung muß sein Feld mit dem eines 
einfach positiven Punktes übereinstimmen, das 
heißt, von dem eines Wasserstoffkerns nicht mehr 
zu unterscheiden sein. Prozesse zwischen weit 
außenliegenden Bahnen müssen also nach dem 
Bohrschen Modell bei jedem beliebigen Element 
dieselben Spektrallinien geben, wie beim Wasser- 
‘ stoff. Diese Tendenz hoher Serienglieder, schließ- 
lich auf Ausdrücke zu führen, die von denen des 
Kossel: Über die Bedeutung der Röntgenstrahlen für die Erforschung es s Atom): a 
~ Elektronenbau des Atoms Auskunft zu geben 
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dere sas war aus der Erfahrung re ana 
kannt und insbesondere von Paschen 
worden. ea 
Bild vom Atominnersten, wo die Réntgensp 
ihre Quelle haben, zu den Vorgängen übe 
Atomoberfläche hinüber und verspricht, üb: 
knüpfen: im Innersten haben wir fast mi 
vollen Kernladung, ganz außen mit der ‘Ladu 
eins zu rechnen — was dazwischen liegt aber a 
ungeheuer verwickelt. Man braucht nur an 
Wirrnis der optischen Spektren zu denken, die 
größerer Nähe der Atomoberfläche entstehen, 
sich lebendig zu machen, wie unübersichtlich | 
Verhältnisse werden, wenn man sich dem El 
tronengebäude des Atoms selbst nähert. Und 
Innern wird es natürlich kaum einfacher, bis 
soweit vorgedrungen ist, daß man sich dem Ke 
selbst gegenüber befindet. Um mit genaue 
Ansätzen für die Rechnung überhaupt begin 
zu können, muß man sich über die Vorgänge, 
mit der Röntgenlinien-Emission verbunden 
ein Bild zu machen suchen. u ie 
Beim Vergleich der Röntgenlinien ur : 
optischen fiel ein Unterschied ins Auge, der 
eine wesentliche Verschiedenheit hindeutete 
Röntgenlinien entsprechen keine Absorption 
linien. Es ist bekannt — am besten aus 
dunklen Fraunhoferschen Linien des 
spektrums —, daß man optische Linienspektrem 
auch in Absorption erhalten kann: Läßt man 
fremdes Licht durch einen emissionsfäh: 
Dampf durchtreten, so verschluckt er diese 
Wellenlängen, die er auszusenden fähig ist. 
Röntgenlinien zeigten nichts dergleichen: 
K.-Wellenlänge eines‘ Elements wird durch eine 
absorbierende Schicht dieses Elements ebensog 


durchgelassen, wie die unmittelbar ben 
barten Wellenlängen. Dennoch erfuhr 
der Nähe der Emissionslinien auch 
Absorption eine Veränderung: bei einer e 
höheren Schwingungszahl nahm sie plötzlich 
waltig zu. Mit dem Augenblick, wo diese tarke 
Absorption einsetzt, beginnt das absorbi 
Material auf einmal selbst-die K,-Linie zu 
tieren. Der vermehrte Energieverbrauch 
also augenscheinlich auf eine Anregung des A 
innern zuriick — der Vorgang erinnert aber ni 
an das gewohnte Verhalten - von Spektrallini 
sondern an das fluoreszierender Substanzen. Di 
verwandeln — nach der sogenannten Stokess 
Regel — stets höherfrequentes Licht in sole! 
von niedrigerer Schwingungszahl, 
etwa Blau und leuchten selbst grün. 
die Röntgen-Eigenstrahlung der Elemente 
klärt hat, bezeichnete 
„Fluoreszenzstrahlung“. a 
Im Bohrschen Modell bedeutet nun. Absor io 
sie se 
