












































Eon um die zugeordnete here setts. Emis. 
sion das Zurückfallen. Der Hisorsesenzcliatalcter 
also so zu deuten, daß ein. Elektron stets mit 
er Schwingungszahl um eine größere Energie- 
fe gehoben werden muß, um nachher in klei- 
ren Schritten zurückzufallen, wobei niedrigere 
wingungszahlen ausgesandt werden. Wie 
mmt es, daß die Röntgenspektren auf diesen 
p von Vorgängen beschränkt sind? Bei den 
ischen Spektren, in denen Absorptions- und 
issionslinien übereinstimmen, kann doch 
nscheinend jeder Schritt eines Elektrons sowohl 
;wärts wie einwärts getan werden. — Erinnern 
uns nun aber an den Entstehungsort, den wir 
den Spektren zuschrieben: die optischen sollten 
der Oberfläche, die Röntgenspektren in der 
fe des Atoms entstehen. Bei den optischen 
ktren finden wir, daß das Elektron frei jeden 
ritt in die nächstäußeren Bahnen tun kann, 
d das ist verständlich: über der Atom- 
rfläche ist freier Raum. Beim Réntgen- 
ktrum aber finden wir, daß dem. Elektron die 
hsten Schritte nach auswärts versagt sind: 
‚seiner näheren Umgebung sind alle Bahnen 
eits mit Elektronen för mlich angefüllt, es muß 
ich einen sehr eroßen Schritt tun, um 
Freie zu kommen, die Absorption setzt erst 
‘ein, wo die Schwingungszahl zum Hinaus- 
n über die Atomoberfläche hinreicht. Mit 
ser Annahme stimmt aufs schönste überein, daß 
eichzeitig mit dem Einsetzen der starken Ab- 
orption und der Eigenstrahlung noch ein dritter 
ang auftaucht: es werden plötzlich an dem 
trahlten Element reichlich Elektronen frei. Wir 
können also den Mangel an Röntgen-Absorptions- 
ien darin begründet sehen, daß diese Strah- 
gen ganz tief im Atoniinnern erzeugt werden. 
Wie kommt es aber nun, daß in der Emission 
arfe Linien auftauchen, die nach ihrer Gesetz- 
Bigkeit offenbar von einem Übergang aus der 
itinnersten in dieinnerste Bahn herrühren? — 
r müssen wohl annehmen, daß im Ruhezustand 
es Atoms die Elektronen in bestimmten Zahlen 
if die innersten möglichen Bahnen um den 
rn verteilt sind. Bei der Absorption in der 
ie der K-Strahlung wird nun, nahmen wir an, 
Elektron | aus der innersten Bahn heraus- 
issen und über die Atomoberfläche hinaus- 
eschleudert. Es ist also jetzt eine Lücke in der 
ersten Bahn, und es ist nichts natürlicher, als 
; dieser Se rewöhnliche gespannte Zustand mög- 
ist rasch dadurch behoben wird, daß eines der 
chsten äußeren Elektronen in die Lücke nach- 
Kommt es ‘aus der nächsten, der zweiten 
ahn, so wird es in seiner Frequenz analytisch 
n Vorgang verraten, es wird dem Gesetz der 
inie gehorchen. Kommt es aus der über- 
ächsten Bahn, der dritten von innen, so wird 
e höhere Energie frei, und die Frequenz wird 
ne höhere sein, als im ersten Fall. In der Tat 
te Moseley eine zweite kurzwelligere K-Linie 

gefunden, die er 
‘ist gleich der 
981 
K,-Linie nannte, und bald 
wurde noch eine weitere entdeckt, K,. Die größte 
Energie und Frequenz, die bei einem solchen 
Rückfallprozeß zu erhalten wäre, müßte augen- 
scheinlich ein Elektron ergeben, das von "außer- 
halb der Atomoberfläche in die Lücke der 
innersten Bahn hineinfiele. Diese Frequenz 
bedeutet die Grenze für die möglichen 
Linienfrequenzen, die Seriengrenze. Da nun 
diese Frequenz gerade die erste sein würde, 
die, wenn sie auf das Atom ‘auffiele, ein Elektron 
aus der innersten Bahn über die Atomoberfläche 
hinausheben könnte, so wird gerade bei ihr, nach 
der oben angenommmenen Vorstellung, die starke 
Absorption beginnen müssen. Die K-Linien eines 
Elements sind also als regelrechte Serie aufzu- 
fassen, deren Grenze vom Einsetzen der starken 
Absorption angezeigt wird. 
Diese Vorstellung vom Herausreißen innerer 
und Nachfallen äußerer Elektronen führt zu 
einer Reihe von Folgerungen, an denen sie sich 
weiter prüfen läßt. Ganz ebenso wie auf die in- 
nerste Elektronenbahn ist sie auf die zweite an- 
zuwenden, deren erste Linie in ihrem Gesetz schon 
einen Übergang von der dritten in die zweite 
Bahn ankiindigt. Wir haben ebenso von einer 
„Z-Serie“ zu sprechen, wie wir den Begriff der 
„K-Serie“ zu bilden hatten, und auch hier ist 
bekanntlich eine ganze Reihe von Linien beob- 
achtet worden, die wir nun alle dem Nachfallen 
in eine Lücke in der zweiten Bahn zuzuordnen 
haben. Damit ist eine Reihe von Beziehungen 
zwischen den Schwingungszahlen der K- und 
L-Serie vorauszusehen. Fällt ein Elektron un- 
mittelbar von außerhalb des Atoms in eine Lücke 
im innersten System, so soll die Frequenz der 
K-Grenze vx, erzielt werden. Dieselbe Umord- 
nung können wir aber auch erzielen, wenn wir in 
die Lücke im innersten zunächst ein Elektron aus: 
dem zweiten nachfallen lassen — dabei soll Ku 
emittiert werden — und dies dann durch eins von 
außen ersetzen, was die Frequenz der L-Grenze: 
Vz, ergibt. Da die Energiemengen, die auf bei- 
den Wegen gewonnen werden, gleich sein müssen, 
gilt nach der Bohrschen Frequenzbedingung auch 
für die Frequenzen: 
Vice Ike NG 
beobachtbaren Größen ausgesprochen, . 
die Frequenz der K-Absorptionsgrenze 
Summe der Frequenzen der 
L-Absorptionsgrenze. Die-, 
experimentellen Ergebnisse haben diese Vor-. 
aussage mit aller Schärfe der bisher. er-- 
reichten Meßgenauigkeit bestätigt. Genau ebenso- 
läßt sich. schließen, ‘daß beim: Rückfallen: 
aus der dritten. Bahn in die erste (K-ß-Linie) die-: 
selbe Energie frei wird,.wie beim Hereinfallen 
aus der zweiten (K-«) und Nachrücken eines Elek- 
trons aus der. dritten in gs Zwei (ea): Da- 
nach sollte sein: 
Für die 
heißt das: 
K-a-Linie und der 
ae Ree ee 2 (28 


