


ee pe iach nie. wie das lan 
Spektrum, das sich zeigt, wenn (bei den Alkali- 
m etallen) eine neue Schale mit einem Elektron 
beginnt, ‘sich nach und nach umwandelt, wenn 
ie Ei; und mehr Elektronen in die Schale ein- 
eten, und wie es schließlich zu einer der be- 
nnten Röntgenserien wird, wenn die Schale 
eits, von vielen anderen Elektronen umgeben, 
Atominnern liegt. Dias Material reicht aber 
ch nicht hin, diesen Weg zusammenhängend zu 
















| der Außenschale haben, die Alkalien, besitzen 
© sehr durchsichtige Spektren, die mit dem des 
Wasserstoffs, der überhaupt nur ein Elektron hat, 
große Ähnlichkeit zeigen. 
‚Periode fort, so sind beim Erdalkali (zwei Außen- 
Ee elektronen) zwar die Seriengesetze noch vollstän- 
dig zu übersehen, mit weiter zunehmender Elek- 
-tronenzahl ‘aber verschwindet die Ubersichtlichkeit 
Jstandig. Beim Element, das die Periode be- 
det, bei dem also die Schale abgeschlossen wird, 
ollte zum erstenmal die volle Elektronenzahl vor- 
‚handen sein, die die Schale von nun an bei- 
behält und auch später als Quelle der Röntgen- 
erie besitz. Bei diesen abschließenden Ele- 
nenten, den Edelgasen, sollte die Schale noch 
erade an der Atomoberfläche liegen — die opti- 
‘schen Spektren aber sind hier ungeheuer ver- 
vickelt und für Modellüberlegungen (außer viel- 
cht bei Helium) noch nicht angreifbar. Nun 
rde es freilich fiir die erste Feststellung un- 
es Zusammenhangs mit den Rontgenspektren 
llig hinreichen, wenn wir nur die Frequenz der 
einen Linie kennten, die entsteht, wenn ein Elek- 
‘tron aus der nächstäußeren Bahn in unsere Schale 
zurückfällt. Dieser Vorgang ist derselbe, den 
r bei den stärksten Linien der Röntgenserien 
annehmen, und sollte mit ihnen in gesetzmäßigem 
" Zusammenhang stehen. Glücklicherweise sind 
derartige Werte für Helium. Neon und Argon, 
also die Elemente, die die drei innersten Schalen 


























tungen von Franck und Hertz bekannt. Die 
_ Heliumbeobachtung, die dem K-Ring zuzuordnen 
ist, also gewissermaßen als erste K-a-Linie eines 
vollständigen K-Ringes gelten darf, scheint sich 
dem Verlauf der K-«-Linien gut anzuschließen. 
‚Doch klafft hier noch eine große -Lücke; die 
 K-a-Linien selbst sind erst von Natrium an aus- 
q Boemeasen Besser steht es mit der WELLEN; der 
 L-Schale. — 
- Nach dem Verlauf des Deriedfachen a 
scheint die zweite Schale beim Neon fertig zu 
werden, beim Na beginnt die dritte, und die 
_ Neon-Schale rückt nun ins Atominnere und: wird 
mach unserer Vermutung bei höheren Atom- 
-gewichten die Quelle der L-Serien.. Wir müssen 
also ‘erwarten, daß die von Franck und Hertz 
beim. Neon beobachtete Größe mit den L-a-Linien 
ler Réntgenspektren zusammenhängt. In der Tat 
‚läßt. geh zeigen, daß die -Schwingungszahl der 

Nw. 1020. 
rchlaufen. Die Elemente, die erst ein Elektron . 
Gehen wir durch die - 
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L-a-Linie, 
deuten: 
ung.de Atombaus- 

die bei höheren Atomgewichten un- 
mittelbar beobachtet ist und bis zum Natrium 
herab aus den beobachteten K-Linien (nach GI. 2) 
berechnet werden kann, bis dorthin regelmäßig 
von Element zu Element abnimmt und unmittel- 
bar in den Wert hineinzielt, den Franck und 
Hertz für die erste Linie der äußersten Atom- 
schale des Neon beobachten. Damit scheint be- 
wiesen, daß hier der Träger des L-Spektrums an 
die Atomoberfläche tritt — die Röntgenspektro- 
skopie sagt also von sich aus dasselbe aus, was die 
Valenzcharaktere im periodischen System an- 
die zweitinnerste Elektronenschale wird 
beim Neon fertig. Ein ähnlicher Schluß läßt sich 
für das Argon als Endglied der dritten Schale 
ziehen. : 
“Man darf also über die Existenz der Elektronen- 
schalen und die Zahl der darin enthaltenen Elek- 
tronen einigermaßen sicher sein — wenigstens 
für die innersten. Nun fragt sich weiter, wie die 
feinere Anordnung der Elektronen in der Einzel- 
schale aussieht. Man kann erwarten, "hierüber 
einmal von den ,;Kernladungscharakteristiken“ 
der Seriengleichungen, die ja von der Abstoßung 
benachbarter Elektronen auf das bewegte herzu- 
rühren scheinen, Auskunft zu erhalten. Vor der 
Hand scheint dies Mittel noch nicht zu eindeu- 
tigen Schlüssen hinzureichen. Die Sachlage wird 
außerdem dadurch verwickelt, daß, nach der Fein- 
struktur der Röntgenlinien geurteilt, die Schalen 
verschiedener Zustände fähig zu sein scheinen. 
Die innerste zwar, mit ihren zwei Elektronen, 
scheint einfach zu sein. An der zweiten aber fand 
der Verf. 1914, daß sie mehrere, und zwar jeden- 
falls zwei stärkere Absorptionsgrenzen. besitze. Es 
gab also zwei Ablösearbeiten für Elektronen dieser 
Schale, und es ließ sich zeigen, daß die L-Strah- 
lung, wenn sie ebenso wie K als Serie aufgefaßt 
werden sollte, eine Dupletserie konstanten Ab- 
standes sein mußte: der verwickeltere Bau und 
das von Moseley und Darwin gefundene verschie- 
‘dene Anregungsverhalten der Z-Linien ließ sich 
“ abschließen sollen, durch Elektronenstoßbeobach- ~ 
daraus verstehen, daß hier zwei. Einzelserien 
durcheinanderliefen. Auch in der K-Serie äußerte 
sich der doppelte Charakter von L: die K-a-Linie- — 
die durch den Übergang von L her entstehen 
sollte, erwies sich als Duplet, und Messungen von 
Malmer (1915) ermöglichten den Nachweis, daß es 
richtig den Abstand der L-Grenzen zeige: es 
fielen also aus beiden Zuständen von L-Elek- 
trotten in den K-Ring hinein. Das deutete auf 
einen verwickelten Bau der L-Schale aus zwei 
Elektronengruppen oder darauf, daß DL zwei Zu- 
stände annehmen. könne. Eine sichere Begrün- 
dung für diese sonderbare Verdoppelung ließ sich 
nicht 'angeben. 
Da zeigte Sommerfeld 1916, daß eine Siuenee 
formale Durchführung der Ben leer Quan- 
tenvorschriften fordere, daß mehrquantige Bahnen 
nicht nur in der von Bohr zuerst untersuchten 
Kreisform, sondern auch in Ellipsen vorgeschrie- 
bener ganzzahliger Achsenverhältnisse, bestehen 
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